用QCD和规则方法研究了介子在核质中的弥散关系。 在稠密的介质中，由于破碎的洛伦兹不变性，矢量粒子的纵向和横向模式可以具有独立修改的色散关系。 利用全套独立算子和直至维数6的相应Wilson系数，利用变化的密度和动量分析analyzed介子QCD和规则。 对于纵模和横模，介子质量的非平凡动量依赖关系具有相反的符号。 具体来说，对于纵向模式，质量减少了5 MeV，而对于横向模式，质量的增加总计为7 MeV，两者的动量尺度均为1 GeV。 在不区分纵向极化和横向极化的实验中，原则上可以将其视为在大动量下两个分开的峰。 然而，考虑到扩大的影响，动量依存性很可能会被视为很小但为正的有效质量偏移，并且对于非零动量会增加有效宽度。

我们介绍了对纯核-核散射中非极化Drell-Yan（DY）对产生的详尽分析。 在核方面，我们使用核parton分布以及文献中可用的核parton横向分布的参数化。 介子的部分纵向和横向分布是最近在Nambu–Jona Lasinio（NJL）框架中进行的计算，并具有Pauli–Villars正则化。 NJL模型的规模是通过最小化过程来确定的，该过程将基于NJL进化的pion分布的NLO预测与快速差分DY横截面数据进行比较。 然后使用所得分布来描述直至第二对数精度的双链对的横向动量谱，直至2 GeV的横向动量。 在没有其他参数的情况下，可以找到可用的介子-核数据达成合理协议，从而证实了NJL描述介子部分结构的优点。 我们发现对分布的形状以及对双链对产生的平均横向动量有相当大的演化影响。 我们进一步讨论了从介子核DY数据中获得有关介子非极化的横向动量依赖部分分布的行为的信息的可能性。

在质子-质子碰撞中以质子能量为13 TeV的质子-质子碰撞中电超弱粒子的电弱产生的搜索在最终状态下以τ轻子对出现。 τ轻子同时考虑了强子衰变模式和轻子衰变模式。 研究了涉及直接产生τ瘦素的配对或通过charginos和中性氨基酸的衰变间接产生的情况。 数据对应于2016年用CMS检测器收集到的35.9 fb-1的综合亮度。观察到的事件数量与标准模型背景期望值一致。 结果被解释为在不同情况下生产τ瘦蛋白对的横截面的上限。 在纯左手的低质量τ子链衰减为几乎无质量的中性原子的情况下，观察到了最强的限制。 排除极限也在chargino-neutralino和chargino对产生的简化模型的背景下设置，衰减到τ轻子，范围分别达到710 GeV和630 GeV。

我们计算出大型强子对撞机产生的横向动量p⊥≫2mt大的希格斯玻色子的次优QCD校正。 为此，我们将最近近似于无质量顶夸克的近似值计算的过程gg→Hg，qg→Hq和qq→Hg的两环振幅与gg的平方一环振幅的数值计算相结合 →Hgg，qg→Hqg和qq→Hgg过程。 后者的计算是使用OpenLoops执行的。 我们发现，在非常高的p⊥处对希格斯横向动量分布的QCD校正很大，但是与点状Hgg耦合获得的QCD校正非常相似。 我们的结果消除了描述高p⊥希格斯玻色子产生的最大理论不确定性来源，并为使用高p the区域搜索标准模型以外的物理学开辟了途径。

我们研究了晶格QCD中的对角矢量电流的重新归一化，旨在了解和量化与使用中间动量减法相关的非扰动伪影的系统误差。 我们的研究对包括nf = 2 + 1 + 1种海夸克的胶子场配置使用了高度改进的交错夸克行为，但我们的结果可用于其他夸克行为。 对于保留电流使用精确的晶格矢量Ward-Takahashi同一性的重归一化方案对于不受保守扰动的冷凝物污染的非保守矢量电流也具有重归一化因子ZV。 我们通过两种比较方案的显式比较来证明这一点：零动量传递时的矢量形状因子和RI-SMOM动量减法。 ZV的两个确定仅因离散效应（对于RI-SMOM情况下的任何动量传递值）不同。 RI'-MOM方案虽然被广泛使用，但是却不具有此特性。 我们显示，在该方案中以标准方式确定的ZV具有O（1％）非扰动污染，这限制了其准确性。 取而代之的是，我们从局部矢量电流守恒比与保守矢量电流顶点函数之比定义RI'-MOM ZV，并证明该ZV是可用于晶格QCD计算的安全方法。 我们还使用RI-SMOM方案对矢量电流重新规范化进行了首次研究，其中包括淬灭QED对晶格的影响。

人工神经网络 具有反向传播和动量的人工神经网络（不使用角膜和张量流） 楷模 实施步骤 导入必要的库 麻木 matplotlib 球状 cv2 随机的 操作系统 下载并预处理数据集 加载训练和测试数据集 随机训练和测试数据集 调整图像大小并进行归一化 初始化随机权重和偏差 创建字典以存储权重和偏差 将权重和偏差初始化为零以进行反向传播 修复所有超参数 学习率 纪元数 层数 每层的单位数 动量（

附加动量法 附加动量法使网络在修正权值时不仅考虑误差在梯度上的作用，而且考虑在误差曲面上变化趋势的影响； 其中k为训练次数，mc为动量因子，一般取0.95左右 ； 附加动量法的实质是将最后一次权值变化的影响通过一个动量因子来传递。

19热源模型能量源项动量源项

（1）动量守恒 （2）能量关系。 常用到功能关系：摩擦力乘以相对滑动的距离等于摩擦产生的热，等于系统失去的动 能。 七、振动和波： 1．物体做简谐振动， 在平衡位置达到最大值的量有速度、动量、动能 在最大位移处达到最大值的量有回复力、加速度、势能 通过同一点有相同的位移、速率、回复力、加速度、动能、势能，只可能有不同的运 动方向 经过半个周期，物体运动到对称点，速度大小相等、方向相反。 半个周期内回复力的总功为零，总冲量为2 t mv 经过一个周期，物体运动到原来位置，一切参量恢复。 一个周期内回复力的总功为零，总冲量为零。 2．波传播过程中介质质点都作受迫振动，都重复振源的振动，只是开始时刻不同。 波源先向上运动，产生的横波波峰在前;波源先向下运动，产生的横波波谷在前。 波的传播方式：前端波形不变，向前平移并延伸。 3．由波的图象讨论波的传播距离、时间、周期和波速等时：注意“双向”和“多解”。 4．波形图上，介质质点的运动方向：“上坡向下，下坡向上” 5．波进入另一介质时，频率不变、波长和波速改变,波长与波速成正比。 6．波发生干涉时，看不到波的移动。振动加强点和振动减弱点位置不变，互相间隔。 八、热学 1．阿伏加德罗常数把宏观量和微观量联系在一起。 宏观量和微观量间计算的过渡量：物质的量（摩尔数）。 2．分析气体过程有两条路：一是用参量分析（PV/T=C）、二是用能量分析（ΔE=W+Q）。 3．一定质量的理想气体，内能看温度，做功看体积，吸放热综合以上两项用能量守恒分

使用叶素动量理论（BEM）设计风力机叶片