顶部和底部跷跷板模型扩展了顶部跷跷板以容纳125 GeV希格斯玻色子，预测了类似矢量的顶部/底部伙伴，并且这些伙伴可以通过一些新的强动力绑定成几个中性和带电单线复合标量 。 在这封信中，我们使用这种单重态标量来解释750 GeV双光子共振。 该单重态标量主要是通过伙伴诱导的胶子融合过程产生的，其双光子衰减是由伙伴和带电的单重态标量两者诱导的。 我们表明，在当前的LHC约束下，这种情况可以很容易地解释所观察到的750 GeV双光子信号。 此外，这种情况还预测了其他一些现象，例如到γγ，Zγ和ZZ的衰减之间的强相关性，来自单重态标量和光子的联合产生的三光子信号以及来自伙伴级联的一些信号。 衰变。 这些信号可能共同允许在将来的100 TeV强子对撞机和ILC实验中对该框架进行测试。

我们将继续在背景领域研究非相对论弦论。 非相对论性弦理论由非线性sigma模型描述，该模型将相对论世界表映射到非洛伦兹和非黎曼目标空间几何体，该几何空间称为弦牛顿-卡坦几何体。 我们在这种非黎曼几何条件下开发了协变背景场方法。 我们应用这种背景场方法来计算非线性sigma模型的beta函数，该模型描述了在弦牛顿-卡坦几何背景下非相对论性弦理论，并且存在Kalb-Ramond两种形式和dilaton场。

波动在矢量介子的衍射产生中起重要作用。 特别是最近特别建议，基于依赖于冲击参数的饱和度模型（IPSat），质子内组成夸克的运动触发的几何涨落可以解释在HERA观察到的非相干衍射过程。 我们提出了IPSat模型的一种变体，其中包括构成夸克之间的空间和对称相关性，从而将描述衍射矢量介子产生所需的参数数量减少到一个，即每个价夸克周围胶子云的大小。 应用于$$ J / \ varPsi $$ J /Ψ，$ \ rho $$ρ和$$ \ phi $ ϕ衍射电子和光子产生截面时，揭示了相干通道中几何涨落的重要作用，而其他 需要波动源来充分考虑轻介子的电产生，以及小动量传递时$$ J / \ varPsi $$ J /Ψ介子的照片产生。

我们研究了非局部SU（3）Polyakov-Nambu-Jona-Lasinio模型的特征，该模型包括波函数重新归一化。 考虑到晶格QCD启发的非局部形状因素，从真空现象学确定模型参数。 在此框架内，我们分析了轻质标量子和拟标量子介子在有限温度下的性质，并确定了脱限和手性还原跃迁的化学势确定特性。

本文在无质量（3 + 1）维Nambu–Jona-Lasinio模型的框架下，研究了具有两种夸克味的重质夸克物质在零温度下在重子，同位旋和手性同位旋化学势存在下的相结构。 。 已经表明，在大的Nc极限（Nc是夸克的颜色数）中，在手性对称破坏相和带电的离子缩合相之间存在对偶关系。 我们研究的主要结论是，手性异位旋化学势在同位素不对称的稠密夸克物质中产生带电的离子缩合。

我们在改进的软壁AdS / QCD模型中研究了具有2 + 1夸克风味的手性相变，该模型可以产生轻介子谱和许多其他低能量，与二味情况下的实验一致。 详细分析了夸克在不同夸克质量下的冷凝物的手性跃迁行为，并从改进的软壁模型获得了夸克区的（mu，d，ms）相图。 我们发现，计算出的相图的特征与标准情况完全一致，晶格模拟和理论论证支持了这一点。 在（mu，d，ms）相图的mu，d = 0边界上的三临界点的证据首先在自下而上的AdS / QCD中清晰显示。

从非广义统计力学出发，我们在线性sigma模型的框架下研究了在有限温度T和重子化学势μB下的手性相变。 基于Tsallis的统计信息，相应的非扩展分布的特征在于无量纲的非扩展参数q，当q→1时，可以恢复通常的Boltzmann-Gibbs情况下的结果。 分析了线性西格玛模型的热力学及其相图。 从（T，μ）平面上的相图来看，在高温区域，临界温度Tc随着q的增加而降低。 但是，较大的q值会导致低温但高化学势的Tc升高。 此外，发现不同于零的μ对应于一阶相变，而μ＝ 0对应于相交一。 关键终点（CEP）具有较高的化学势，但由于无延伸效应，温度随q升高而降低。

在软壁AdS / QCD模型中研究了手性相变在临界温度下的临界性，该模型具有两种，三种简并的风味（N f = 2、3）和两种轻度加一种较重的风味（N f = 2 +1）。 结果表明，在夸克质量平面（m u / d-m s）中，手性相变在某一临界线上为二阶，由此整个平面分为一阶和交叉区域。 数值和解析地提取了描述手性冷凝物沿温度轴和夸克质量轴的临界行为的临界指数β和δ。 模型给出了值β= 1 2，δ= 3 $$ \ beta = \ frac {1} {2}，\ delta = 3 $$和β= 1 3，δ= 3 $$ \ beta的临界指数 = \ frac {1} {3}，\ delta = 3 $$，分别用于N f = 2和N f = 3。 对于N f = 2 +1，在小的奇夸克质量（ms）区域中，奇夸克和u / d夸克的相变是强耦合的，临界指数为β= 1 3，δ= 3 $$ \ beta = \ frac {1} {3}，\ delta = 3 $$; 当ms大于ms，t = 0.290 GeV时，淡味（u，d）和奇异夸克的动力学解耦，并且uu和d的临界指数d $$ \ over

我们分别在两种味道和三种味道的情况下，在零化学势的AdS / QCD软壁模型中研究了手性相变。 我们表明在原始的软壁模型中没有自发的手性对称性破裂。 经过详细分析，我们发现，要实现手性对称性的破坏和还原，标量势和dilaton场的分布都是必不可少的。 标量势决定了手性冷凝物的可能溶液结构，除质量项外，对于两种风味的情况，它需要另一个四次项；对于三种风味的情况，由于以下原因，必须考虑一个额外的立方项： 霍夫特行列式相互作用。 dilaton场的轮廓反映了胶束动力学，其在一定的紫外线范围内为负，在远红外区域接近正二次行为。 通过这种设置，可以完美实现真空中的自发手性对称性及其在有限温度下的恢复。 在两种口味的情况下，它在手性极限中给出了第二级手性相变，而该转变变成了对于任何有限的夸克质量的交叉。 在三味的情况下，相变在手性极限中变成一阶，而在足够大的夸克质量以上时，它又变成交叉。 这种情况与晶格QCD和其他有效模型研究对手性相变的当前理解完全吻合。

我们在Kroll-Lee-Zumino（KLZ）模型的背景下研究了中性矢量介子场强度与介子电流之间的五维Lorentz违反（LV）非最小耦合。 在此修改后的模型中，我们通过施加来自LV贡献的耦合之间的新通用性条件，研究了矢量介子优势（VMD）。 我们还表明，左心室非最小耦合会导致线性动量依赖于类似时间的介子形式因数，该线性动量依赖关系用于评估μ子异常磁矩的左心室校正。 这种量的实验不精确性使我们可以获得上限gξ0<1.0GeV-1。 此外，我们还使用KLZ模型中的LV非最小耦合来重新计算ρ衰减率。 在这种情况下，实验不精确度被用来将LV参数的幅度限制在g¯ξ0<1.9×10-2GeV-1的水平。