使用来自CMS协作的新测量的Bc（1S）和Bc（2S）质量以及由晶格QCD确定的1S超精细分裂作为约束条件，我们使用非相对论线性势模型计算了直至6S多重峰的Bc质谱。 此外，使用该模型的波函数，我们计算了组成夸克模型内Bc状态之间的辐射跃迁。 对于高于DB阈值的更高质量Bc状态，我们还评估了P03模型的Okubo-Zweig-Iizuka（OZI）允许两体强衰变。 我们的研究表明，通过辐射跃迁可以观察到低于DB阈值的低洼Bc状态。 此外，可能首先在它们的主要强衰变通道DB中观察到一些质量更高的Bc状态，例如Bc（23P2），Bc（2D13），Bc（33D1），Bc（4P03）和1F波Bc状态。 LHC中的DB，DB *或D * B，因为它们的宽度相对较窄。

我们计算相对q夸克模型中qq cc和sscc四夸克的光谱，其中q，s和c分别表示轻夸克（u，d），奇数夸克和魅力夸克。 胶子交换加上约束力。 在diquark模型中，qqcc（sscc）四夸克结构由重轻diquark qc（sc）和反diquarkq¯c（s¯c）组成。 根据我们的结果，在四夸克图片中，无论是隐藏魅力（qq¯cc）还是隐藏魅力隐藏奇异（sscc）扇区，都可以容纳13个类似charm的观测状态。

在相对论夸克模型的框架下，基于准势方法，计算了将弱D和Ds过渡到轻伪标量和矢量介子的参数。 特别注意相对论效应的系统说明，包括介子波函数从其余部分转换到移动参考系以及中间负能量状态的贡献。 形状因子通过介子波函数的重叠积分表示，该积分取自以前的介子谱研究。 它们在传递的动量q2的整个范围内计算。 给出了方便准确地复制数值结果的形状因数的参数化。 所获得的形状因子值及其在q2 = 0处的比率与从实验数据中提取的值非常吻合。 根据这些形状因子和螺旋形式，计算D和Ds介子的差分和总半瘦子衰减率，以及不同的不对称性和极化参数。 给出了所得结果与其他理论计算和实验数据的详细比较。

在相对论夸克模型的框架内，基于准势方法，计算了较弱的$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Xi（\ Lambda）$$Ξc→Ξ（Λ）过渡的形状因子。 系统地考虑了所有相对论效应，包括重子波函数从其余部分到移动参考系的转换以及中间负能态的贡献。 给出了在整个可接近的运动学范围内可靠地近似形状因子的动量传递$$ q ^ 2 $$ q2依赖性的显式解析表达式。 计算出的形状因数用于评估半瘦身$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Xi \ ell \ nu _ \ ell $$Ξℓc→Ξℓνℓ和$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Lambda \ ell \ nu _ell $$→c→Λℓνℓ（$$ ell = e，\ mu $$ℓ= e，μ）衰减速率，螺旋度形式主义中的不同不对称性和极化参数。 将获得的结果与可用的实验数据和先前的计算进行比较。

基于具有QCD激励势的准势方法的相对论夸克模型用于计算$$ \ Lambda _c \ rightarrow p $$Λc→p稀有弱转换的形状因子。 明确确定了它们的动量依赖性，而没有其他假设和外推，在动量传递的整个运动学范围内平方$ q ^ 2 $$ q2。 基于这些形状因子计算微分的$$ \ lambda_c \ rightarrow pl ^ + l ^-$$ ^ c→pl + 1-衰变分支分数和角度分布。 包括矢量介子共振的贡献在内的微扰和有效威尔逊系数都被使用。 $$ \ Lambda _c \ rightarrow p \ mu ^ + \ mu ^-$$ ^ c→pμ+μ-稀有衰减的计算出的支化分数与LHCb协作最近设定的实验上限高度一致。

在相对论夸克模型的框架下，基于拟势方法，计算了稀有的弱B→πl+ 1（vν）和B→ρl+ 1（vν）衰变的分支分数。 参数化弱衰减矩阵元素的形状因子是在整个运动学q2范围内明确确定的，无需其他假设和外推法。 系统地考虑了相对论效应，包括介子波函数中的反冲效应和中间负能态的贡献。 详细分析了在半轻重轻到轻B→πlνl和B→ρlνl衰变中的微分分布的新实验数据。 找到了预测和数据的良好一致性。 发现罕见半轻子衰变的分支分数所获得的结果与其他理论估计和最近的B +→π+μ+μ-衰变实验数据一致。

在微观衰减机制和基于准势方法的相对论夸克模型的框架内，考虑了矢量（S13）介子对伪标量（S01）介子的强衰减。 夸克-反夸克势以前被用于成功描述介子谱和电弱衰变，被用作qq对生成的来源。 全面考虑了衰变矩阵元素的相对论结构，相对论贡献和介子波函数的增强。 轻，重轻介子和重夸克尼亚的强衰变的计算速率与可用的实验数据非常吻合。

我们在非相对论性QCD（NRQCD）分解框架下研究ϒ衰变中的J /ψ和ηc包含产生。 在后一种情况下（到目前为止尚无实验数据），我们还包括了hc的反馈作用。 我们通过O（αs5）完全计算出短距离系数。 通过直接生产对支化分数B（evaluated→J /ψ+ X）进行的NRQCD预测，使用不同组的长距离矩阵元素（LDME）进行评估，都在合理的重归一化范围内与实验数据相符。 利用重夸克自旋对称性从J /ψ和χc分别获得的ηc和hc LDME，我们发现迅速产生的B（ϒ→ηc+ X）大部分来自cc（S31 [8]）Fock状态 。 因此，对这种衰变过程的实验研究将为重夸克生产的彩色八位位组机制提供一个特别干净的探针。

我们为AdS3上的广义相对论提出了一组新的边界条件，其中边界自由度的动力学由可积方程的Gardner层次结构的两个独立的左右成员描述，也称为“混合KdV-mKdV” 层次结构。 该可集成系统具有非常特殊的属性，可将Korteweg-de Vries（KdV）和改进的Korteweg-de Vries（mKdV）层次结构同时组合在一个可集成结构中。 三维时空引力和二维可积系统之间的这种关系是基于最近在AdS3上引入的“软毛边界条件”的扩展的，现在允许化学势局部取决于动力场及其空间 衍生品。 Gardner系统的完整可积结构，即相空间，泊松括号和无限数量的可交换守恒电荷，是直接从渐近分析和重力理论中的守恒表面积分中直接获得的。 这些边界条件具有特殊的性质，它们也可以解释为在具有事件视界的时空的近视界区域中定义。 然后，黑洞解决方案自然地容纳在我们的边界条件内，并由与Gardner层次结构的相应成员相关联的静态配置来描述。 还讨论了由我们的边界条件定义的集合中黑洞的热力学性质。 最后，我们证明了我们的结果可以自然地扩展到宇宙常数消失的情况，并且可积系统与AdS3情况完全相同。

在基于准势方法的相对论夸克-二夸克模型的框架内研究了Ξb重子的半轻子衰变。 弱衰变形状因子是在不考虑非相对论和重夸克展开的情况下，综合考虑所有相对论效应而计算出来的。 在此基础上，计算了重到重的Ξb→Ξcℓνℓ和重到轻的Ξb→Λlνℓ半轻子衰变的差分和总衰减率以及不同的不对称参数。 提出了对涉及τ轻子和μ子的衰变比率的预测。