为避免树级风味改变中性电流而施加的离散Z2对称性有四种类型的两希格斯二重态模型，即I型，II型，X型和Y型模型。 我们研究了根据风味物理数据（包括Bs – B的混合，Bs，d→μ+μ-，B→τν和B¯→Xsγ衰减），最近的LHC Higgs数据来区分这四个模型的可能性。 ，直接搜索LEP上带电的希格斯，以及来自摄动统一性和真空稳定性的约束。 事后

当前和不久的将来的中微子振荡实验需要显着改善的中微子核反应模型。 中微子核子产生的数据对于验证进入此类中微子核模型的相应基本振幅起着至关重要的作用。 因此，必须对从充电电流中微子-氘核反应数据（νμd→μ-πNN）中提取的当前可用数据进行校正，以解决诸如费米运动和最终状态相互作用（FSI）之类的核效应。 我们用一个理论模型研究νμd→μ-πNN，该模型包括由NN和πN散射引起的FSI补充的脉冲机制。 对旁观者动量分布的分析表明，FSI效应显着降低了准自由峰区域上的光谱，并得出了有用的配方，可利用νμd→μ-πNN数据以及重要的FSI来提取基本νμN→μ-πN过程的信息。 更正考虑在内。 通过校正FSI和费米运动的氘泡室数据，我们提供了νμN→μ-πN的总横截面。 该结果将为即将到来的中微子振荡实验的中微子核反应模型带来重大改进。

石英的色偏振性描述了石英与软胶电子场的相互作用，并且可以在重的石英衰变中进行测量。 在色散理论的框架下，我们独立地考虑了ππ最终状态相互作用（FSI）模型，我们分析了跃迁ψ'→J /ψπ+π-，并获得了色极化率αψ'ψ和参数κ。 发现在从实验数据中提取色偏振性中，ππFSI起着重要作用。 使用FSI获得的色极化能力降低到不使用FSI的情况下的1/2。 通过FSI，我们确定了色谱极化率αψ'ψ=（1.44±0.02）GeV-3和参数κ= 0.139±0.005。 我们的结果可能对研究studying与强强子的相互作用很有用。

二元脉冲星观测和重力波检测严重地限制了标量-张量理论和无质量的标量场，从而仅允许相对于广义相对论的微小偏差。 但是，如果我们考虑标量场的质量为非零，则与观测值一致的参数值将允许与广义相对论产生重大偏差。 在本文中，我们扩展了这一思想，并研究了具有大范围场且具有自相互作用项的标量张量理论。 除了标量场质量的影响外，附加项还抑制了中子星模型中的标量场，但是仍然可以观察到与纯GR的参数值与观测值相符的较大偏差。

2,2’-二甲基-4,4’-联噻唑与CHCl3分子间相互作用的理论研究，尹京花，周子彦，采用量子化学从头算理论在MP2/ 6-31G(d,p)水平上对2,2’-二甲基-4,4’-联噻唑顺反异构体，trans-2,2’-二甲基-4,4’-联噻唑-CHCl3(Ⅰ), cis-2,2’-二

对LHC中13 TeV下pp弹性散射的前向区域中的微分截面的测量进行了详细分析。 研究了散射幅度的实部和虚部的结构，它们都需要指数和线性因子。 比较了不同条件下数据的表示形式，研究了库仑核干扰的作用并满足了色散关系的预测。 核与库尔的可加性

以花岗岩为试验与研究对象,基于自然干燥状态以及不同流速、不同p H值的水化学溶液侵蚀作用,进行了一系列单轴压缩、三轴压缩及劈裂试验,对比分析了酸性水化学环境下花岗岩的强度损伤、变形特征及力学参数响应机制。试验结果表明:花岗岩的单轴、三轴抗压强度及抗拉强度、弹性模量与黏聚力随着酸性溶液p H值减小、循环水流速度增大而降低;泊松比则随着p H值减小、水流速度增大而增大;酸性溶液浸泡后花岗岩的内摩擦角较自然干燥状态有所降低,但较蒸馏水浸泡后花岗岩无明显变化;花岗岩的压缩变形特征有由脆性向延性转变的趋势。因此,自然水化学环境的p H值与流速是导致岩石变形特征改变及强度与力学参数损伤劣化的2个敏感性因素,而花岗岩对酸性溶液的p H值更为敏感。

在这项工作中，我们探索了一个双重迷惑的重子Ξcc（3621）和T doublet（D1，D2 *）迷住介子之间的S波相互作用的系统研究。 我们首先分析重夸克自旋对称形成ΞccD1/ΞccD2*束缚态的可能性。 然后，我们进一步考虑一维波混频和耦合通道效应，在一个玻色子交换模型中对ΞccD1/ΞccD2*相互作用进行动力学研究。 最后，我们的数值结果符合重夸克自旋对称分析的建议：I（JP）= 0（1/2 +，3/2 +）的ΞccD1系统和I（JP）= 0（ 3/2 +，5/2 +）可能是松散的三重魅力分子五夸克。 同时，我们还将模型扩展到ΞccD′1和ΞccD′2 *系统，结果表明ΞccD′1和ΞccD′2 *的等标量可能是分子候选物。

伪量子电动力学很好地描述了限制在一个平面上的带电粒子之间的相互作用。 当我们将一个伪规范场与一个玻色子场耦合时，我们得到了所谓的标量伪量子电动力学（SPQED）。 在这项工作中，我们通过费曼图对SPQED进行了微扰分析。 我们计算一环格林函数：玻声场自能，电磁场自能和顶点校正。 最后，我们考虑了两个玻色子粒子之间的非相对论相互作用势。 我们计算出对通常的库仑电势的辐射校正，并评论类推和与费米离子的区别。

在关键的暗物质-核散射横截面上方，由于地壳，大气层和潜在的屏蔽层开始阻挡暗物质颗粒，因此任何地面直接探测实验都对暗物质失去敏感性。 通常通过分析地描述暗物质颗粒的平均能量损失来确定该临界横截面。 但是，这种处理方法高估了地壳的阻止能力。 因此，所获得的界限应视为保守的。 我们执行蒙特卡洛模拟以确定各种直接检测实验的临界横截面的精确值，并将它们与低质量状态下的其他暗物质约束条件进行比较。 在该区域中，我们发现了典型的地下和地面探测器完全看不到暗物质的参数空间。 随着检测器曝光量的增加，参数空间中的这个“孔”很难被封闭。 专用的表面或高空实验可能是直接探查参数空间这一部分的唯一方法。