经典规范场的实时演变与粒子物理学和宇宙学中的许多应用相关，从早期的宇宙到夸克胶子等离子体的动力学，不一而足。 我们提出了移位对称场和一些U（1）规范扇区，a（x）F¼F─F¼¼½之间的相互作用的显式非紧致晶格公式，重现了连续阶为O（dx¼2）的极限并服从以下属性 ：（i）系统是尺度不变的，并且（ii）位移对称在晶格上是精确的。 为此，我们构造了一个拓扑数密度K = F¼FËα¼的定义，该定义允许晶格总导数表示K ＝γ+ K¼，将顺序表示为O（dx¼2）的连续谱表达K = ˆκκ。 Eâ€:trade_mark:B↔。 如果我们考虑齐次场a（x）= a（t），则可以将该系统映射到哈密顿量的Abelian规范理论，其中汉密尔顿包含规范场的Chern–Simons项。 这使我们能够在随附的论文中研究有限温度下阿贝尔量规理论中费米子数不守恒（或手性破坏）的实时动态。 当a（x）= a（xâ，t）是不均匀的时，运动的晶格方程组不接受简单的显式局部解（同时保持O（dx¼2）的准确性）。 我们讨论了一种可以克服此困难的迭代方案。

强子共振气体（HRG）是在极端条件下（例如在重离子现象学中）广泛使用的物质描述。 HRG的常用实现是在整个强子相期间使用真空强子质量，因此不包括可能的中等效应。 在这里，我们使用非摄动晶格模拟（使用FASTSUM各向异性Nf = 2 + 1集成）来研究此问题。 我们研究随着温度升高八进制和十重子重子的命运，特别关注正负奇偶基态。 尽管确实看到正奇偶基态质量与温度无关，但在误差范围内，在负奇偶通道中观察到强烈的温度依赖性。 我们对此进行简单的参数化，并制定了中等HRG，这对超子特别有效。 奇偶校验加倍被认为在相关器级别的非限定阶段出现，并且夸克的效果显着。 分析该过渡的信道依赖性。

我们提出了在非零温度下对高达3S和2P巴顿尼亚的第一个点阵QCD研究。 在晶格非相对论性QCD框架内，使用新颖的bottomonium算符和变分技术计算了bottomonia的相关函数。 我们基于简单的物理频谱函数分析了底波相关函数。 我们发现了依托邦状态的大小顺序进行的中等修饰的证据。

我们介绍了使用晶格QCD对质子自旋进行推断的第一个手性连续谱上，下和奇异的夸克自旋贡献。 对于关联贡献，我们使用了MILC协作产生的11个2 + 1 + 1风味的高度改良交错夸克（HISQ）乐团。 它们覆盖四个晶格间距a≈{0.15,0.12,0.09,0.06} fm和三个介子质量Mπ≈{315,220,135} MeV，其中两个处于物理介子质量。 不连续的奇怪计算是对其中的七个合奏进行的，覆盖了四个晶格间距，但只有一个具有物理介子质量。 不连续光夸克计算是在六个合奏上以两个Mπ≈{315,220} MeV值进行的。 所有三个量在每个集合上的高统计估计值使我们能够量化系统的不确定性，并在晶格间距和轻夸克质量中同时进行手性连续谱外推。 我们的最终结果是Δu≡⟨1⟩Δu+ = 0.777（25）（30），Δd≡⟨1⟩Δd+ =-0.438（18）（30）和Δs≡⟨1⟩Δs+ =-0.053（8），加 夸克对质子自旋的总夸克贡献最大为∑q = u，d，s（12Δq）= 0.143（31）（36）。 第二个错误是与手性连续谱外推相关的系统不确定性。 这些结果是在没有模型假设的情况下获得的，与

我们利用最近引入的一种方法来从最少的信息中确定Parton分布幅度（PDA），以便从有限数量的由晶格正则化QCD数值模拟产生的矩中获得光夸克伪标量和矢量介子PDA。 在误差范围内，由相同价夸克构成的伪标量和矢量介子的PDA是相同的。 它们是凹函数，其膨胀表示动态手性对称断裂的强度。 SU（3）-风味对称性在10％的水平上无扰动地破裂。 值得注意的是，晶格矩中精确度的出现是令人误解的。 力矩还表现出对晶格体积的物质依赖性，特别是对于介子。 因此，在显示光夸克伪标量和矢量介子的光前结构的准确，统一的图像之前，需要进行改进。

我们研究了晶格QCD中的对角矢量电流的重新归一化，旨在了解和量化与使用中间动量减法相关的非扰动伪影的系统误差。 我们的研究对包括nf = 2 + 1 + 1种海夸克的胶子场配置使用了高度改进的交错夸克行为，但我们的结果可用于其他夸克行为。 对于保留电流使用精确的晶格矢量Ward-Takahashi同一性的重归一化方案对于不受保守扰动的冷凝物污染的非保守矢量电流也具有重归一化因子ZV。 我们通过两种比较方案的显式比较来证明这一点：零动量传递时的矢量形状因子和RI-SMOM动量减法。 ZV的两个确定仅因离散效应（对于RI-SMOM情况下的任何动量传递值）不同。 RI'-MOM方案虽然被广泛使用，但是却不具有此特性。 我们显示，在该方案中以标准方式确定的ZV具有O（1％）非扰动污染，这限制了其准确性。 取而代之的是，我们从局部矢量电流守恒比与保守矢量电流顶点函数之比定义RI'-MOM ZV，并证明该ZV是可用于晶格QCD计算的安全方法。 我们还使用RI-SMOM方案对矢量电流重新规范化进行了首次研究，其中包括淬灭QED对晶格的影响。

我们提出的结果是，在2 + 1风味QCD中，在964个晶格上几乎以物理小子质量在0.085 fm晶格间距下测得的等矢量核子形状因子。 该构型是通过将粗壮的O（a）改善的Wilson夸克作用和Iwasaki规在β= 1.82处产生的。 在仿真点处的介子质量约为146 MeV。 （8.1 fm）3的大空间体积使我们能够研究小动量传递区域中的形状因子。 我们根据核子电（GE）和磁（GM）形状因数以及轴向矢量耦合gA确定等矢量电半径和磁矩。 我们还报告了轴向矢量（FA），诱导伪标量（FP）和伪标量（GP）形状因数的结果，以验证核子矩阵元素方面的轴向Ward-Takahashi身份，这可以称为 广义的Goldberger-Treiman关系。

导热系数对于分析岩石导热特性、热传导规律研究具有重要现实意义,也是冻结法施工穿越围岩重要热物理参数。导热系数与岩石内部矿物成分、微观结构等密切相关,但关于该领域研究较少,具体微观结构对导热系数影响效应研究不系统。基于此,以新庄煤矿白垩系地层富水砂岩为研究对象,现场采集具有代表性的中粒砂岩、粗粒砂岩进行室内试验。首先,对两种砂岩展开常温饱水导热系数测试,获得各自对应的导热系数范围值;而后,分别展开X光衍射、扫描电镜(SEM)等微观测试试验,获得两种砂岩各自对应内在矿物组分及结构,并对内在矿物成分的导热特性进行了系统分析;最后,结合晶格振动理论,分析了砂岩导热系数与微观结构的关系;研究结果表明:饱水白垩系砂岩的热导率大小主要是取决于岩石骨架和间隙液体的热导率。由于白垩系砂岩的孔隙度低,白垩系砂岩的岩石骨架的导热率大小取决于岩石的矿物成分。

FT2232H-SPI编程器 一个简单的C ++程序，用于在Windows上通过SPI编程芯片。 这最初是针对晶格FPGA。 该实用程序主要基于FTDI在其网站上提供的示例。 请注意，出于重新分发的原因，从存储库中省略了用于链接的必要库。 您可以从FTDI的网站下载它们

固体物理学课件，徐至中版，虚席课件，固体物理学习题解答_徐至中