我们使用最近提出的“复杂度=体积”和“复杂度=作用”对偶来研究爱因斯坦-麦克斯韦-狄拉通引力的全息复杂性。 我们考虑的模型具有基态，该基态通过所谓的超比例违规几何体在整体中表示。 我们计算了相应的黑洞解在非零温度下Wheeler-DeWitt贴片的作用增长，并发现，根据理论参数，相对于共形场理论，作用增长速率存在参数提高 结果。 我们将此行为与简单的张量网络模型进行匹配，该模型可以捕获违反超标度的方面。 我们还展示了使用冲击波几何形状在复杂性增长中的折返效应，并在度量在零表面不连续的情况下评论了动作计算的精妙之处。

我们在存在缺陷的情况下研究SU（N）Yang-Mills-Chern-Simons理论，该缺陷将全息系统嵌入弦论中，从而从全息的角度改变了Chern-Simons水平。 该模型是IIB型弦论中的D3-D7系统，其重力对偶由AdS孤子背景给出，探针D7黄铜沿着缺陷沿AdS边界附着。 我们使用源对缺陷系统的自由能进行全息重新标准化，从中我们获得与这些缺陷自然相关的某些算子的相关函数。 当缺陷的间距和温度发生变化时，我们会发现有趣的相变。 我们还将讨论分数量子霍尔效应和二维QCD的一些含义。

我们研究包裹的M5骨骼的三维超共形场理论。 应用规范/重力对偶和最近提出的3d–3d关系，我们推导出了关于双曲线3空间的Chern–Simons理论的微扰自由能的定量预测。 值得注意的是，微扰扩展预计会在大N限制的两个循环处终止。 我们在许多示例中通过数值检查对应关系，并使用精确系数确认N3缩放。

在探测极限范围内，我们在高曲率理论中数值研究了全息p波超导体的相变。 具体而言，我们分别研究了高斯-邦尼特参数α在五维高斯-邦尼特-AdS黑洞和孤子背景下对麦克斯韦复数模型（MCV）的影响。 在这两种情况下，高斯-邦内参数α的提高和矢量算子Δ的尺寸会抑制矢量凝结。 在黑洞中，冷凝液在较低温度下会迅速饱和一个稳定值。 而且，凝结水的稳定值和比率ωg/ Tc都随α增大。 在孤子中，虚部第二极点的位置随α增加，这意味着随着改进的较高曲率校正，准粒子激发的能量也会增加。 此外，高斯-邦尼特校正对MCV模型的影响与对SU（2）p波模型的影​​响类似，这证实了MCV模型是SU（2）Yang-Mills模型的推广 即使没有一定程度的磁场

煤炭开采引起了地表与岩层的移动、变形,进而造成农村建筑物受到不同程度的影响和破坏,我单位利用工程之星GPS-RTK及EPSW全息测绘软件测绘大比例尺的符合农村沉陷治理条件的数字化地形图,为农村沉陷治理做好了基础工作。

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我们通过D7探针臂的假想部分，研究了由外部电场引起的超对称Yang-Mills（SYM）理论的不稳定性，该假想部分嵌入在IIB型理论的背景中。 对于SU（N c）SYM理论，这种不稳定性与Schwinger效应有关，即与由于外部电场而产生的夸克对有关。 在这种全息方法中，有可能针对理论的各个阶段计算施温格效应。 在这里，我们给出了N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SYM理论的计算，并且分析扩展到了Yang-Mills（YM）理论的有限温度限制和零温度限制阶段。 通过将获得的生产率与超对称情况之一进行比较，估算了动态夸克质量，我们发现其随手性缩合物的变化。 基于此分析，我们推测Nambu-Jona-Lasinio模型可扩展到有限温度YM理论，并在约束理论中评估了四个费米耦合。

本文详细研究了具有尖顶边界的q变形AdS5×S5的最小曲面。 这个最小表面是对偶场论中尖锐的威尔逊环的对偶。 我们发现最小表面的面积同时具有对数平方散度和对数散度。 对数平方散度不能通过勒让德变换或通常的几何减法来消除。 我们进一步对Minkowski签名进行分析性延续，取极限以使尖点的两个边缘变得像光，并从对数散度的系数中提取异常维度。 当我们限制变形参数为零的极限时，此异常尺寸可以平滑地返回到未变形情况下的结果。

我们对质子J /ψ和upsilonium ϒ在质子上的衍射光子产生了全息分析，质子被视为散装狄拉克费米子，对于所有范围的s，即从接近阈值到非常高的能量。 利用全息QCD中质子和矢量介子的体波函数，并在体中使用维滕图，我们计算出J /ψ和ϒ的衍射光产生幅度。 全息振幅显示矢量介子优势的狭窄元素。 它由接近阈值的大量引力子或2 ++胶球共振的交换所主导，并且其较高的自旋j对应物在较高的能量下会进行调节。 差分横截面和总横截面均受重力形状因子A（t）的控制，并且与GlueX Collaboration近阈值报告的最新结果和大s处的世界数据进行了比较。 全息引力形状因数（包括D项）与晶格模拟非常吻合，其中D项是由于大量自旋-0胶球的交换而引起的。 我们用它来提取质子内部的全息压力和剪切力。 最后，使用接近阈值的全息引力形状因子A（t）的相关积分表示，以及高于阈值的Pomeron对应方式，我们以不同的分辨率提取了质子内部胶子的广义parton分布。