由于电弱的Sudakov对数和Sommerfeld效应，弱相互作用的TeV尺度暗物质粒子χ0进入光子的an没截面受到大量子校正的影响。 我们从窄光子能量分辨率的情况出发，扩展了以前的工作，在最大光子能量Eγ= mχ附近恢复了χ0χ0→γ+ X中的半包容性光子能谱。 阶数为M W 2 / m的E resγ$$ {E} _ {\ mathrm {res}} ^ {\ gamma} $$ {m} _W ^ 2 / {m} _ {\ chi} $$ 到阶为E resγ〜m W $$ {E} _ {\ mathrm {res}} ^ {\ gamma} \ sim {m} _W $$的中间分辨率。 我们还提供了有关以前的窄分辨率计算的详细信息。 然后显示了在Wino暗物质模型的不同有效场论设置中执行的两个计算，可以很好地匹配，从而提供高达300 GeV的能量分辨率的精确表示。

中科方德桌面操作系统V4.0(X86)镜像文件和安装手册：NFSDesktop-4.0-G006-20211018.01-amd64-JRXC.iso

在电子设计领域，FPGA（Field-Programmable Gate Array）是一种重要的可编程逻辑器件，它允许用户根据需求自定义数字电路。本资料主要涵盖了FPGA数字逻辑电路的设计与分析的基础知识，通过一个典型的一位全加器设计案例，帮助学习者深入理解FPGA的工作原理和设计流程。 全加器是一个基本的数字逻辑单元，它能同时处理两个二进制位的加法以及一个进位输入。在设计全加器时，我们首先从真值表开始，这是一个列出所有可能输入组合及其对应输出的表格。对于一位全加器，输入是两个二进制位A和B，以及一个进位输入Cin，输出是两个二进制位S（sum）和一个进位输出Cout。通过真值表，我们可以确定所需的基本逻辑功能。 接下来，我们将这些逻辑功能转化为门级实现，这通常涉及AND、OR和NOT门等基本逻辑门的组合。例如，一位全加器可以由两个半加器（处理两个二进制位的加法）和一个OR门（处理进位）组成。在硬件电路图中，这些门被表示为图形符号，并通过连线来表示它们之间的连接。 为了验证电路的正确性，我们需要进行功能仿真。在VHDL或Verilog这样的硬件描述语言中，我们可以编写代码来描述全加器的行为。仿真工具如Xilinx的Vivado会根据代码生成电路模型，并模拟不同输入下的输出。仿真波形图显示了随着时间变化的信号状态，这对于检查电路是否按预期工作至关重要。 在完成门级设计后，我们可以转向行为级描述。Verilog是一种常用的行为级语言，它允许我们用更高级别的抽象来描述全加器的逻辑。在这种描述中，我们不再关心具体的门电路，而是关注逻辑功能。全加器的行为级描述通常包括几个赋值语句，用于计算输出S和Cout。 将行为级描述与门级实现进行对比，可以帮助我们理解高层次抽象如何映射到实际硬件。这有助于优化设计，比如减少逻辑资源使用、提高速度或者降低功耗。 提供的文件"FPGA数字逻辑电路分析与设计.pdf"可能包含了详细的设计步骤、理论解释和实例分析。而"vivado_prj"可能是Vivado项目文件，其中包含了设计的源代码、编译结果和仿真设置。"src"目录可能包含Verilog代码和其他辅助文件，供学习者参考和实践。 这个学习资源旨在帮助初学者掌握FPGA数字逻辑电路设计的基本技巧，通过实例教学如何从真值表开始，经过门级设计、仿真验证，到最后的行为级描述，全方位理解FPGA的设计过程。通过实践这些步骤，学习者可以更好地理解和运用Verilog，为未来更复杂的FPGA项目打下坚实基础。

很多串口服务器厂家都解决不了的难题： 　　当把串口服务器设置为TCP client时，与服务器建立了TCP连接后，一旦网络非法断开或者服务器非正常关机，串口服务器就一直认为TCP连接还在建立中，就一直不再去请求连接，这时服务器再也不能和串口服务器通信了。 　　当把串口服务器设置为TCP  server时，串口服务器接受了连接请求后建立了TCP连接，一旦网络非法断开或者服务器非正常关机，串口服务器就一直认为TCP连接还在建立中，就一直不释放之前的连接，就不能接受新的连接。 　　因为网线断开、网络中的交换机断电或者电脑服务器非正常关机等这网络非法断开经常出现，一般的用户可能认为串口服务器死机

研究了将电子和正电子视为普通的不同粒子的方法，每个粒子都具有整套狄拉克平面波的特征。 与标准QED相比，这种完全对称的表示法使得有必要为自由粒子传播器选择与当前使用的Dirac方程有关的另一种解决方案。 具有这些粒子传播子的Bethe-Salpeter方程以梯形近似法求解。 已经发现一种新的解决方案，其代表是由耦合的电子-正电子对形成的无质量复合玻色子，其耦合等于精细结构常数。 已经证明：（1）无质量的玻色子态具有可归一化的复波函数，它们是横向压缩的平面波； （2）当玻色子能量变为零时，波函数的横向半径发散； 也就是说，复合玻色子不能静止。 （3）增加玻色子能量会导致动量空间中横波函数的扩展以及实际空间坐标波函数的相应收缩。 用无质量复合玻色子和两个光子组成的产物研究了新的反应e-e +→Bγγ。 该反应的横截面是针对自旋极化电子和正电子的非相对论性碰撞束而得出的。 在这种情况下，2γ角相关光谱的特征是窄峰，半峰全宽不超过0.2 mrad。 结果表明，为了区分具有双光子发射的单重态电子-正电子对的常规ni灭与产生三个粒子的新检查反应，提出了使用非相对论性碰撞束的实验。

too long

报道了从η和η'介子的质子产生光产生的线性偏振光子束不对称度Σ的测量。 由相干致辐射产生的线性极化标记光子束入射到CEBAF大接收光谱仪内的低温氢靶上。 给出了入射光子能量从1.070 GeV到1.876 GeV的γp→ηp反应的结果，从γp→η′p反应的1.516到1.836 GeV的结果给出了。 对于γp→ηp，此处报告的数据将测量范围大大扩展至更高的能量，并且与该可观察的接近阈值的少数先前发表的测量结果一致。 对于γp→η'p，获得的结果与该可观察的接近阈值的少数先前发表的测量结果一致，而且还大大扩展了该反应的入射光子能量覆盖范围。 使用Bonn–Gatchina模型对此处报告的数据进行的初步分析，加强了四个核子共振的证据-N（1895）1 / 2-，N（1900）3/2 +，N（2100）1/2 +和N （2120）3 / 2−共振–当前在当前的“粒子数据组”编辑中缺少“四星”状态，提供了这些新测量如何帮助完善照片制作过程模型的示例。

通过利用LHC的ALICE实验测量的质子-质子和质子-铅碰撞中的两个粒子相关性，通过射流破碎的横向动量（j T）分布研究了射流的横向结构。 在每个事件中使用最高的横向动量粒子作为触发粒子，并在此研究中探索3 <p Tt <15GeV / c的区域。 测得的分布显示出明显的窄高斯分量和宽的非高斯分量。 基于Pythia模拟，窄分量可能与非微扰强子化有关，而宽分量可能与量子色动力学分裂有关。 与强子化过程的普遍性期望相一致，窄组分的宽度显示出对触发粒子的横向动量的弱依赖性。 另一方面，宽组件的宽度显示出上升的趋势，表明分支的增加为更高的横向动量。 在s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7 $$ TeV的pp碰撞中以及在s NN = 5.02 $$的p–Pb碰撞中获得的结果= 5.02 $ TeV在不确定性内是相容的，因此未观察到明显的冷核物质影响。 将结果与CCOR和PHENIX的先前测量结果以及Pythia 8和Herwig 7仿真结果进行比较。

提出了在sNN = 5.02 TeV质子-铅（p + Pb）碰撞和s = 2.76 TeV质子-质子碰撞的射流截面中包容性射流产生的中心性和速度依赖性的测量。 这些量是在分别对应于27.8 nb -1和4.0 pb -1的综合光度的数据集中测量的，该数据在2013年由大型强子对撞机的ATLAS检测器记录。p + Pb碰撞中心性的特征在于总横向能量 被测

在本文中，我们使用带有TRENTo和AMPT初始条件以及不同形式的QGP传输系数的iEBE-VISHNU混合模型，研究并预测了2.76和5.02 A TeV Pb + Pb碰撞中的流量观测值。 通过正确选择和调整参数集，我们的模型计算可以很好地描述2.76 A TeV Pb + Pb碰撞中的各种流动可观测值，以及5.02 A TeV Pb + Pb碰撞中所有带电强子的实测流量谐波。 我们还预测了其他可观察到的流量，包括5.02 A中的已识别颗粒的vn（pT），逐事件vn分布，事件平面相关性，（标准化的）对称累积量，非线性响应系数和pT依赖分解因子。 TeV Pb + Pb碰撞。 我们发现许多这些可观测值与2.76 A TeV Pb + Pb碰撞中的值大致保持不变。 我们的理论研究和预测可能会在不久的将来为实验研究提供启发。