我们利用AdS / CFT对应关系在N = 2强耦合规范理论（包括无质量基本物质（夸克））中研究热化。 更准确地说，我们考虑在外部电场的影响下应变计理论的零温度状态的响应，这导致了随时间变化的电流。 通过在嵌入AdS5×S5背景的探针D7叶片上引入随时间变化的电场，可以给出上述设置的全息对偶。 在双重力理论中，根据AdS / CFT词典，在骨架上形成了明显的视界，这是规范理论方面与热化过程相对应的。 我们对随时间变化的电场分类不同的函数，并研究它们对视在地平线形成的影响。 在脉冲函数的情况下，除了非平衡相，电场从零到零变化，我们观察到在麸皮上形成了两个独立的视界。 这意味着量规理论的状态在其时间演变过程中会经历两个不同的温度范围。

我们将AdS5×S5超弦的均匀Yang-Baxter变形作为对偶规范的非交换变形，给出了AdS / CFT解释，远远超出了规范非交换情形。 这些均匀的Yang-Baxter变形可以是所谓的abelian或jordanian类型。 尽管阿贝尔变形在弦论中有清晰的解释，并且许多人已经对规范理论有很好的理解，但约旦变形在这两个方面似乎都是新颖的。 我们从Drinfeld扭曲的均匀性角度讨论变形弦的对称结构，并指出通过考虑各种非交换空间的理论，可以在轨距理论侧实现这种结构。 然后，我们推测这是弦的量表理论对偶，涉及奇点的模微妙性。 我们通过Brane构造的两个约旦例子，对应于[x-，⋆xi]〜xi（i = 1,2）的非交换空间，来支持这种猜想。 我们还讨论了AdS5×S5的κ-Minkowski型变形，其中之一可能是像κ-Minkowski空间一样的规范理论的重力对偶。

对于二维欧几里德反塞特空间中的标量ϕ 4理论，我们计算耦合常数中的二点和四点全息相关函数，直至二阶。 对于Neumann和Dirichlet边界条件，可以在一个回路中找到领先的扭曲算子异常尺寸的解析表达式。

在非关键弦理论的背景下，我们回顾了在研究核物理学特别是在表观重力对偶性内的核子-核子（NN）力方面的最新进展。 我们的主要重点是基于AdS6背景的全息QCD模型。 我们解释了非临界全息模型，并获得了矢量介子谱和介子衰减常数。 此外，我们在此框架中研究NN相互作用并计算核子介子耦合常数。 涵盖的另一个主题是用于计算光核势的玩具模型。 特别是，我们计算了光核的结合能以及某些可用激发态的激发能。 我们将我们的结果与其他核模型的结果以及实验数据进行比较。 此外，我们描述了一些其他的问题，这些问题是使用规范重力对偶进行研究的。

我们研究了弯曲时空中强耦合条件下一类共形场理论（CFT）的时空平均零能条件（ANEC）。 通过应用AdS / CFT对偶，我们发现了违反3 + 1和4 + 1维边界理论的时空ANEC的全息模型。 在我们的模型中，整体时空是渐近的AdS真空气泡解决方案，既没有因果关系也没有奇异点。 我们的气泡解的共形边界是渐近平坦的，并且在某种意义上是因果的，因为连接边界上任何两个点的“最快零点测地线”必须完全位于边界上。 相反，我们表明，如果时空未能具有这种因果的固有性质，则在整体中一定存在裸奇点。

AdS 5中较高自旋理论与边界上的自由矢量模型之间的矢量全息对应关系扩展到了用自由无质量spinj场描述后者的情况。 双重上旋自旋理论不包含重力，只能在具有S 4边界的刚性AdS 5背景下定义。 我们讨论了这些相当特殊的高自旋理论的各种性质，并计算了它们的单环自由能。 我们证明，对于spinj doubleton而言，结果与AdS 5字段中的相同数量成正比。 最后，我们考虑更特殊的情况，其中边界理论本身由无质量的高自旋场的无限塔给出。

我们研究了Gk1×Gk2 / Gk1 + k2陪集CFT的可积分λ变形的有效作用。 对于不相等的水平，这些模型不属于与对称空间相对应的CFT的λ变形的一般讨论，而是具有许多吸引人的特征。 我们证明扰动是由parafermion双线性驱动的，并且我们重新研究了它们的代数的推导。 我们发现了这些模型参数空间的非平凡对称性，这在文献中从未遇到过。

我们建立了一个计算<math> AdS 5 < / msub> / CFT 4 </ math> 可整合性。 具体而言，我们推导出了热力学Bethe ansatz方程，该方程产生了平面<math> N << / mo> = 4 </ math>超级Yang- 在't Hooft联轴器的任何值上都可以得出Mills理论。 我们在w处扰动地求解这些方程

Berry连接描述了由绝热变化的哈密顿量引起的变换。 我们研究了如何通过改变提供模块化哈密顿量的区域来影响模块化哈密顿量的零模。 在二维共形场理论的真空中，全局共形对称性选择了一个独特的模块化Berry连接，我们可以直接对其进行计算，并使用二维三维反de Sitter（<math> < mi> AdS 3 </ math

在本文中，我们考虑<math> T T ¯ / < mi> J T ？ </ math> $$ T \ overline {T} / J \ overline {T} $ $变形的CFT作为扰动理论并计算由于<math> T T ¯ / J T ¯ </ math> $$ T \ overline {T} / J \ overline {T} $$变形。 适用