在过去的几十年中，不同的数据集揭示了宇宙的加速膨胀，这是由所谓的暗能量驱动的，而暗能量现在支配着宇宙中物质能量的总量。 Glavan，Prokopec和Starobinsky在最近的一篇论文中提出了一个有趣的暗能量模型，该模型追踪了从很早的量子时代到现在的宇宙演化。 在这里，我们执行高红移分析以检查此新模型是否与当今的观测数据兼容，并将该模型的预测与标准$$ \ varLambda $$ΛCDM宇宙学模型的预测进行比较。 在我们的分析中，我们仅使用最可靠的观测数据，即与所选SNIa的距离，GRB哈勃图和28个哈勃常数直接测量值。 此外，我们还考虑了与密度扰动的增长率有关的非几何数据。 我们探索两个模型的宇宙学参数的概率分布。 为了建立自己的置信区域，我们使用马尔可夫链蒙特卡罗（MCMC）方法最大化适当的似然函数。 我们的统计分析表明，这些非常不同的暗能量模型与当今的观测数据兼容，并且相对于$$ \ varLambda \ hbox {CDM模型} $$ΛCDM模型，GPS模型似乎略受青睐。 但是，要进一步限制暗能量的不同模型，必须提高高红移下的哈勃图的精度，并对暗能量对形成大型结构的

我们在物质和标量场分别守恒的情况下，在非平面D维分形宇宙的背景下探索了非规范标量场模型。 势能V，标量场$$ \ phi $$ ϕ，函数f，密度，哈勃参数和减速度参数可以根据红移z表示，它们取决于状态参数$$ w _ {\ phi} $的等式。 $ wϕ。 我们还研究了四种众所周知的参数化模型的宇宙学分析。 在图形上，我们分析了电势，标量场，函数f，密度，哈勃参数和减速度参数的性质。 结果，由于联合数据分析（SNIa + BAO + CMB + Hubble），参数化模型的未知参数（$$ w_ {0}，w_ {1} $$ w0，w1）的最佳拟合值具有 被发现。 此外，已经获得了$$ \ chi ^ {2} $$χ2函数的最小值。 通过固定其他参数，我们还绘制了（$$ w_ {0}，〜w_ {1} $$ w0，w1）的不同置信度分别为66％，90％和99％轮廓的图形。

我们在所谓的运行真空模型（RVM）的背景下计算基本常数的时间变化（例如质子质量与电子质量之比，强耦合常数，精细结构常数和牛顿常数） ）的宇宙演化。 最近，有力的证据表明这些模型能够比主要的CDM模型更好地拟合主要宇宙学数据（SNIa + BAO + H（z）+ LSS + BBN + CMB）。 具体而言，RVM的真空参数（即负责真空能量动态的参数）在置信度为≳3σ时证明为非零。 在这里，我们使用RVM的这种显着状态来对基本常数的宇宙时间变化做出明确的预测。 事实证明，预测的变化接近当前的观测极限。 此外，我们发现暗物质粒子质量的时间演化应与我们宇宙的总质量变化至关重要。 对这种影响的积极衡量可以解释为对“微观-宏观联系”的有力支持（即宇宙学参数的演变与微观世界基本常数的时间变化之间的动态反馈）。 由我们两个人（HF和JS）提出。

在本文中，纯动力学k本质模型的拉格朗日密度描述了暗能量的行为，该暗能量的行为由Cooray和Huterer（Astrophys J 513：L95，1999），Zhang和Wu（Mod Phys Lett）提出的四个参数化状态方程描述。 A 27：1250030，2012），Linder（Phys Rev Lett 90：091301，2003），Efstathiou（Mon Not R Astron Soc 310：842，2000）和Feng and Lu（J Cosmol Astropart Phys 1111：34，2011）具有 被重建。 使用de Putter和Linder（Astropart Phys 28：263，2007）概述的方法执行此重建，这使得可以求解将k本质的拉格朗日密度与给定的状态方程（EoS）相关的方程 数值上。 最后，我们讨论了基于Scolnic等人编辑的Pantheon数据集中的1049个SNIa数据点的模型的观测约束。 （Astrophys J 859（2）：101，2018）

通过有效的复合度量，在存在双重耦合物质场的情况下，重力产生了宇宙的加速膨胀。 最近显示，该模型接受稳定的de Sitter吸引子解，可以用作暗能量模型。 在这项工作中，我们使用有效的复合度量对由SNIa，BAO和CMB数据施加于大规模重力模型的约束进行了首次分析，并显示所有背景观测值在一个sigma级别上都与模型相互兼容。

我们提出各向异性宇宙的Finsler时空场景。 Finslerian宇宙既需要精细的结构常数，又需要加速的宇宙膨胀以具有偶极结构，并且这两个偶极子的方向必须相同。 数值结果表明，SnIa哈勃图的偶极方向位于（l，b）=（314.6∘±20.3∘，-11.5∘±12.1∘），大小B =（-3.60±1.66）×10-2。 精细结构常数的偶极方向位于（l，b）=（333.2∘±8.8∘，-12.7∘±6.3∘），幅值B =（0.97±0.21）×10-5。 两个偶极子方向之间的角度间隔约为18.2∘。

在纯重力中介（PGM）中，这是将超对称（SUSY）分解为可见扇区的最小方案，标准模型牛的软质量是在一个循环中生成的，而不是通过直接耦合到SUSY分解场的。 因此，在任何PGM的具体实现中，要求SUSY破坏场在某些全局或局部对称性下携带非零电荷。 正如我们在本说明中所指出的那样，这种对称性的主要候选者可能是BLL，即与重子数B和轻子数L之差有关的阿贝尔规范对称性。 然后，SUSY破坏字段的F项不仅破坏了SUSY，而且破坏了BâL，这在基本水平上关系到SUSY和BâL各自的自发破坏。 作为一个特别有趣的结果，我们发现，沉重的马约拉纳中微子质量尺度最终被束缚到了格拉维蒂诺质量，›Nâm3/ 2。 假设非热瘦发生是造成宇宙的重子不对称的原因，那么这种联系可以解释为什么SUSY必然需要在相当高的能量尺度下被打破，以使m3 /2≥1000TeV符合概念 PGM。 我们通过动态SUSY破坏的最小模型来说明我们的想法，在该模型中BâL被确定为弱规格的风味对称性。 我们还将讨论B？L规动力学对超粒子质谱的影响以及对模型参数空间的约束。 特别是，我们评论了B D L术语的作用。

我们比较了分解和分解字符串场论顶点的各种方法，并分析了它们之间的关系。 我们为八边形制定了公理，并显示了如何将其胶合以复制去压缩的pp波SFT顶点，然后可以将其胶​​合以恢复精确的有限体积pp波Neumann系数。 通过恢复多个包装校正来执行粘合。 我们在多重包装水平上观察到了重要的重要贡献，这对于获得准确的结果至关重要。

我们解释了如何在<math> N </ math> $$ \ mathcal {N} $$ = 4．超级杨米尔斯理论。 极限中的全相关器由两个变量的非平凡函数给出：一个变量是BPS运算符的电荷除以颜色数N c的平方根。 另一个变量是八边形，其中包含所有非霍夫特耦合和时空依赖性。 在每个属

大量BPS运算符的某类四点函数的计算可归结为特殊形状因子（八边形）的计算。 在本文中，它是短注[1]的扩展版本，我们推导了八边形平方的非摄动公式，作为半无限偏对称矩阵的行列式。 我们证明，在弱耦合极限中，摄动在一个八角形是由从评估梯形Feynman图的对数构造的行列式给出的。 我们还根据生活在速度平面上的无质量自由玻色子或费米子的真空期望值，给出了八边形的简单算子表示。