使用具有光子，电子或介子且缺少大的横向动量的事件来表示搜索超对称性的结果。 该分析基于一个数据样本，该数据样本对应于由LHC产生并由CMS检测器收集的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时质子-质子碰撞的35.9 fb-1积分光度 在2016年。具有规范介导的超对称性破裂的理论模型预测了最终状态下光子的事件，以及电弱规范的玻色子衰减到轻子的情况。 搜索具有光子，轻子和横向动量缺失的事件是这些模型的敏感探针。 没有观察到超出标准模型流程预期范围的事件。 搜索结果在受量规介导的超对称破坏启发的简化模型的上下文中进行解释。 这些模型用于得出生产截面的上限，并为超对称颗粒的质量设置下限。 低于930 GeV的Gaugino质量在95％置信水平下被排除在简化模型中，其中电中性产生了中性基和焦炭基。 对于简化的胶粘剂和胶料对生产模型，在95％的置信水平下，胶料质量不超过1.75 TeV和胶料质量不超过1.43 TeV。

SO（10）GUT与16子中的费米子（以及单峰）的Yukawa相互作用具有某些固有的（“内置”）对称性，而这些对称性不依赖于模型参数。 因此，10维和126维希格斯的对称Yukawa相互作用具有固有的离散Z2×Z2对称性，而120维希格斯的反对称Yukawa相互作用具有连续的SU（2）对称性。 SO（10）单重态费米子与16子离子的耦合具有U（1）3对称性。 我们认为这些内在对称性的某些元素是残余对称性的可能性，其源自较大对称性组Gf的（自发）破裂。 这样的嵌入导致确定Yukawa联轴器Y10，Y126，Y120的矩阵之间的相对混合矩阵U的某些元素，并因此导致夸克和轻子的质量和混合受到限制。 我们使用对称组条件探索这种嵌入的结果。 我们说明了单一性是如何从组属性中出现的，并获得了对嵌入参数施加的条件。 我们发现，在某些情况下，U元素的预测值与现有数据拟合兼容。 在SO（10）的超对称版本中，这种结果是重归一化组不变。

质子衰变是大统一理论（GUT）最重要的预测之一。 在超对称（SUSY）GUT中，需要抑制通过五维算子进行的质子衰减。 在SO（10）模型中，其中10 + 126‾的希格斯场耦合到费米子，中微子振荡参数（包括CP违规的Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata（PMNS）相）可以与Yukawa耦合相关，以生成尺寸5 统一框架中的运营商。 我们展示了抑制的质子衰减如何取决于PMNS相，并强调了PMNS相以及中微子23混合角的精确测量的重要性。 如果在不久的将来在大型强子对撞机中发现SUSY粒子少于大约TeV，并且在不久的将来在Hyper-Kamiokande和DUNE实验中观察到质子衰减，这些将变得尤为重要。

在本说明中，我们研究了在椭圆纤维有理截面的情况下，具有额外U（1）的F理论GUT的约束。 我们考虑一个阿贝尔因子（Mordell-Weil排名第一）的最简单情况，并研究在其Tate形式的系数上引起的条件。 将表示通用超曲面P112的方程式转换为Tate形式，我们发现已经存在于此局部描述中的U（1）与例外的E6和E7非阿贝尔奇点一致。 我们简要评论一个可行的E6×U（1）有效F理论模型。

质量在（很少）TeV尺度附近的Z'玻色子是物理学中超出标准模型（SM）的一个流行示例，并且可以是大统一理论（GUT）的迷人部分。 最近，由于额外的类矢量状态，与SM费米子具有非通用耦合的Z'模型引起了人们的注意，作为对当前RK，RK异常的潜在解释。 这包括基于SO（10）组的GUT模型建议。 在本文中，我们进一步开发了具有风味非通用小比例Z'的GUT模型，并阐明了其中的几个突出问题。 首先，我们成功地纳入了一个现实的中微子扇区（具有线性和/或逆向小比例跷跷板机制），这是迄今为止所缺少的要素。 其次，我们详细研究它们与RK，RK异常的兼容性； 我们发现，在此类模型中，异常情况没有一致的解释。 第三，我们证明了这些模型还有其他引人注目的现象学特征。 我们研究了μ→3e违反风味的过程与μ原子中的μ–e转化之间的相关性，显示了GUT印迹在实验中如何表现出来。

在F理论中，U（1）规范的对称性被编码在有理截面中，这产生了压实空间的椭圆形纤维的Mordell-Weil群。 最近，对具有光滑有理截面的全局SU（5）F理论GUT的可能的U（1）费用进行了分类[1]。 在本文中，我们利用这种分类来探究其现象学生存能力的整体F理论模型。 施加无奇异的MSSM谱后，异常消除（与在U（1）规范对称性存在下的高电荷通量GUT断开），不存在尺寸4和5的质子衰减算子以及其他违反R平价的耦合，以及存在 在至少第三代顶级Yukawa耦合中，我们通过Froggatt-Nielsen机制生成了其余的夸克和轻子Yukawa纹理。 在此过程中，我们要求按照领先顺序禁止危险的联轴器，并且当单重态vev重新生成时，该联轴器应位于实验范围之内。 我们扫描了所有可能的配置，并显示只有一小类U（1）电荷分配和物质分布满足所有要求。 这些解决方案产生了具有逼真的夸克和轻子Yukawa纹理的精确MSSM光谱，这与CKM和PMNS混合矩阵一致。 我们还将讨论这些模型的几何实现，并提供指向具有良好现象学特性的椭圆形纤维的指针。

许多大统一理论（GUT）模型保存了重子和轻子数B-L之间的差异。 这些模型可以根据重希格斯或规范玻色子衰变在B + L≠0但BL = 0的情况下创建重子和轻子不对称。 由于sphaleron过程违反了B + L，这种GUT产生的不对称最终将被完全清除掉，从而使得GUT重生情况无法重现所观察到的宇宙的重子不对称。 在这项工作中，我们重新审视了由Fukugita和Yanagida提出的重振GUT重生的想法，即右手中微子会在Sphaleron过程能够显着冲走原始的B + L不对称性之前消除轻子不对称性，从而可以防止 完全消除了初始重子不对称性。 通过在简化的1 + 1风味方案中用数值方法解决重子和轻子不对称性的Boltzmann方程，我们可以确认原始工作的结果。 我们进一步将分析推广到三个活动中子和两个右手中微子的更实际场景，以突出显示右手中微子的风味效果。 确定了Yukawa耦合参数空间中的大区域以及具有成功重生作用的右旋中微子质量。

在本说明中，我们分析了参考文献中讨论的F理论模型中GUT和孪生扇区的相对尺度。 [1]。 模型中有许多体积模量。 可见扇区（1）中的GUT表面体积（威尔逊线GUT断开）将GUT比例尺MG〜2×1016 GeV定义为统一比例尺，并具有精确的SU（3）×SU（2）量规耦合 ×U（1）Y。 我们选择GUT耦合常数αG − 1 $$ {\ alpha} _G ^ {-1} $$〜24。然后我们可以自由选择比率αG（2）/αG（1）= m 1 / m 2，其中m 1和m 2独立的体积模量与垂直于两个渐近GUT曲面的方向相关。 然后，我们分析了孪生扇形区（2）的有效场论，这可能导致SUSY打破高吉诺凝结水。 当然，所有这些结果均受模量自洽稳定的影响。

我们构建了一个超对称SU（5）×A4风味GUT模型，其中实现了逆中微子质量层次结构，而无需对参数进行微调。 该模型与我们在arXiv：1305.6612中介绍的普通层次模型具有某些属性，尤其是关系θ13PMNS≃θC/ 2。 除了这些共有的特征外，还存在重要的差异，这主要是由于中微子扇区不同所致。 这些差异不仅改变了轻子领域的预测，而且改变了

我们对基于量表-希格斯统一的大统一理论（GUT）启发的理论进行了详细研究。 使用适应性数值技术扫描模型的参数空间，我们将场景的低能量限制与现有的SM和对撞机搜索约束进行了对比。 我们讨论了强子对撞机上的双希格斯现象学的潜在修改，作为希格斯自相互作用的轨距特征的灵敏探针，并发现对于现象学上可行的参数选择，与SM横截面相比，修改量约为20％ 预期。 虽然在大型强子对撞机上很难观察到这些修改，但未来的100 TeV强子对撞机可能能够通过更精确的di-Higgs测量来约束这种情况。 我们指出了可以在不久的将来约束此模型的替代签名。