本文主要在事件驱动思想的基础上提出了对电荷泵锁相环锁定时间进行快速仿真的方法，并且用Matlab语言实现了模型。

Kim等人最近提出了对Abbott-Deser-Tekin（ADT）守恒电荷的脱壳概括。 他们通过引入壳外Noether电流和电势来实现这一目标。 在本文中，我们借助Killing载体的特性，通过改变比安奇身份对EOM的表达来构建关键的壳外Noether电流。 我们的Noether电流，其中包含一个附加项，该附加项只是带有respe的表面项的Lie导数的一半

具有整体对称性的共形理论可以在双标度体系中研究，其中相互作用强度降低而整体电荷增加。 在这里，我们研究了一般的4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SU（N）规范理论，该模型在大R电荷QR→∞时具有保形物质含量，并且具有固定的't霍夫特式耦合κ= QR g YM 2 。 $$ \ kappa = {Q} _ {\ mathrm {R}} {g} _ {\ mathrm {YM}} ^ 2。 $$我们的分析涉及两类自然缩放函数。 第一种是根据手性/反手性两点功能构建的。 第二个涉及在存在1 2 $$ \ frac {1} {2} $$ -BPS Wilson-Maldacena循环的情况下手性算子的单点函数。 在秩为1 SU（2）的情况下，最近已显示两点扇区被辅助手性随机矩阵模型捕获。 我们将分析扩展到SU（N）理论，并提供一种算法，该算法可为所有考虑的模型计算任意长的扰动展开，该模型在等级中是参数化的。 通过N $$ \ mathcal {N} $$ = 1个超空间中的三循环计算来交叉检查领先和次要的贡献。 这种微扰分析将最大非平面费恩曼图确定为双比例缩放极限

我们讨论了LHC上$$ t {\ bar {t}} $$ tt和$$ t {\ bar {t}} \ gamma $$ttγ产生的轻子电荷不对称性，可以通过半轻子学来测量 衰减通道$$ t {\ bar {t}} \ rightarrow W ^ + b \，W ^-{\ bar {b}} \ rightarrow \ ell ^ + \ nu b \，q {\ bar {q}}' {\ bar {b}} $$ tt′→W + bW-b′→ℓ+ νbqq′′b′（或电荷共轭）。 考虑到具有浅色八位位组的新物理方案的几种变体，可以看出，对于$$ t {\ bar {t}} $$ tt，这些不对称性可能具有与已测得的Dilepton不对称性相竞争的灵敏度。 对于$$ t {\ bar {t}} \ gamma $$ttγ，新的轻子不对称性以及$$ t {\ bar {t}} $$ tt电荷不对称性将在 高亮度LHC升级。 对于新的物理方案，这些不对称性可以在$ 3 \ sigma -4 \ sigma $$3σ-4σ级别上指出偏差，在这种情况下，已经以$$ t {\ bar {t}} $

这项研究的重点是在LHC质子-质子碰撞中产生的硬衍射事件，在最终状态下显示一个完整的质子，可以用前向探测器进行标记。 我们报告了针对此类事件测得的W玻色子电荷不对称性的前瞻性结果，从而可以限制波美隆中的夸克衍射密度函数。

我们使用Hadron共振气体（HRG）模型计算量化净质子数和净电荷波动的高阶磁化率的比率。 我们考虑到了共振衰减的影响，在实验分析中使用的运动学接收速度，伪快速性和横向动量的减少，以及强子相中核子同位旋的随机化。 通过将这些结果与STAR Collaboration的最新实验数据进行比较，我们确定了净电荷和净质子分布的冻结条件，并讨论了它们的一致性。

根据强子共振气体（HRG）模型计算出不同颗粒比K /π，K / p和p /π时的动态净电荷波动（νdyn），并将其与sNN = 7.7–时的STAR中心Au + Au碰撞进行比较 在sNN = 6.3-17.3 GeV时发生200 GeV和NA49中心Pb + Pb碰撞。 将三个带电粒子比率（K /π，K / p和p /π）确定为相反电荷的总和平均值和相同电荷的平均值。 我们发现，HRG计算与实验测量之间存在极好的一致性，尤其是从STAR束能量扫描（BES）程序获得的结果，而HRG方法并未复制NA49实验中较低质子加速器（SPS）能量的奇怪粒子。 我们得出的结论是，利用的HRG版本似乎考虑了各种类型的相关性，包括通过重共振产生的强相互作用及其衰减，尤其是在BES能量下。

基于真空闪络的二次电子发射雪崩（SEEA）模型，针对片式有机玻璃PMMA和氧化铝陶瓷两种典型绝缘材料，利用蒙特卡罗法仿真研究了平面圆形及矩形对称电极系统中绝缘子表面电荷的二维分布。仿真结果表明：在靠近阴极处的绝缘子表面存在小范围的负电荷区，而后变为较大范围的正电荷区；随外施电压的提高，绝缘子表面的正电荷区域及密度增大，而负电荷区域及密度减小；二次电子发射系数较小的PMMA绝缘子表面正电荷密度较低；由于圆形电极表面电场分布较矩形电极系统不均匀，其电荷密度分布更不均匀。将仿真结果与他人的实验结果进行了分析对比

我们通过引入边缘模及其共轭矩来扩展麦克斯韦理论的相空间，从而全面实现边界处的电磁对偶性。 我们展示了如何从边界作用中得到这种扩展，以便具有边界磁对称的定义明确的规范生成器。 以这种方式，电和磁软模式都在边界规范场及其共轭对偶中编码。 电磁对偶的这种实现具有惊人的后果。 特别地，我们首先显示电荷量化如何直接由边界双势U（1）束的拓扑性质遵循。 此外，由于电对称对称发生器在相空间上具有明确定义的规范作用，我们可以计算它们的代数并揭示它们之间存在中心电荷。 我们在量子理论中得出这些结果的可能结论。

用对应于2.3 fb -1的综合光度的数据样本搜索电荷5/3（X 5/3）衰减为顶部夸克和W玻色子的顶部夸克的重伴侣。 CERN LHC上的CMS检测器在质子质子碰撞中以13 TeV的质心进行质子碰撞。 考虑带有一对相同符号的轻子或单个轻子以及喷气机的最终状态。 对于低于1020（990）GeV的质量，在95％的置信度水平下，在高于预期标准模型背景贡献的数据中未观察到明显的过量，并且排除了具有右手（左手）耦合的X 5/3夸克。 这些是基于相同符号双峰和单峰终态的组合的第一个极限，也是迄今为止对X 5/3质量最严格的极限。