我们提出了通过使用mÏ= 236 MeV外推Hadron Spectrum Collaboration的最新晶格QCD结果而得出的等矢量P波散射相移的确定。 有限体积光谱是使用Lüscher方法的扩展描述的，用于确定无限体积统一手性摄动理论的散射幅度。 我们利用这种有效理论的介子质量依赖性来获得m = 140 MeV时的散射幅度。 发现散射相移与实验一致，直到质量能中心为1.2 GeV。 散射振幅到复平面的解析连续产生在EÏ= [755（2）（1）（2002）→i2129（3）（1）（71）] MeV的Ï共振极。 提出的技术说明了将几体强相互作用系统的点阵QCD可观察物连接到实验可访问量的可能途径。

我们使用高度改进的交错夸克（HISQ）形式论对第二代MILC胶凝体合奏（包括上，下，奇异和魅力夸克）在零后坐时的Bs→Ds *轴向形状因子进行点阵QCD计算的详细信息。 海。 对所有化合价夸克使用HISQ动作意味着，耦合到W的晶格轴向矢量电流可以完全非扰动地重新归一化，从而获得没有先前晶格QCD计算所具有的扰动匹配误差的结果。 我们针对物理c和s在三个晶格间距值和多个b夸克质量下计算相关函数。 可以确定对b夸克质量的功能依赖性，并将其与重夸克的有效理论预期值进行比较，并得出以b夸克质量的物理值获得的形状因数的结果。 我们发现FBs→Ds *（1）= hA1s（1）= 0.9020（96）stat（90）sys 这与较早的使用NRQCD b夸克的晶格QCD结果一致，总不确定度降低了2倍以上。我们讨论了该结果对零反冲时B→D *轴向形状因数的影响以及确定 Vcb。

以前的轴向矢量和伪标量形状因数的晶格QCD计算表明，它们之间的部分守恒轴向电流（PCAC）关系存在明显偏差。 由于原始的相关函数满足PCAC，因此观察到的与操作员身份的偏差使人怀疑是否可以控制所有从相关函数中提取形状因子的系统。 我们将有问题的系统识别为错过的激发态，其能量作为动量传递平方Q2的函数是通过对三点函数本身的分析确定的。 它的能量比以前考虑的激发态要小得多，并且包括它影响所有基态矩阵元素的提取。 使用这些质量和能隙提取的形状因子满足PCAC和另一个一致性条件，并且它们验证了偶极子优势假设。 我们还表明，轴向电荷gA的提取对所使用的激发态的质量间隙值非常敏感，并且与Q2≠0情况不同，当前晶格数据并未明确确定这些结果。 为了强调传统分析方法与新分析方法之间的差异和改进，我们对物理小子质量系综在≈0.0871fm处获得的结果进行了比较。 使用新策略，我们发现gA = 1.30（6）和轴向电荷半径rA = 0.74（6）fm，都使用z展开提取来参数化GA（Q2）的Q2行为，并且gP * = 8.06（44） 使用介子极优势ansatz来获得，以拟合诱导的伪标量形状因子G〜P（Q2）

我们确定了广义形状因数，该形状因数对应于前导扭曲下核子的广义parton分布的第二个Mellin矩（即第一x矩）。 使用具有Nf = 2的非扰动性改进的Wilson费米子的晶格QCD，使用一系列质量低至几乎物理值，约150 MeV的介子质量的夸克质量，即可获得结果。 我们还介绍了等距夸克角动量和横向夸克自旋密度的第一个x矩的结果。 我们比较了两种不同的拟合策略，发现直接将基态矩阵元素拟合到Lorentz不变性所期望的功能形式，并根据形状因子进行参数化可以产生可比的结果，并且其结果通常比传统方法更为稳定，传统的方法是根据形状因数确定的 基于拟合矩阵元素的超定线性系统。

我们研究了非局部SU（3）Polyakov-Nambu-Jona-Lasinio模型的特征，该模型包括波函数重新归一化。 考虑到晶格QCD启发的非局部形状因素，从真空现象学确定模型参数。 在此框架内，我们分析了轻质标量子和拟标量子介子在有限温度下的性质，并确定了脱限和手性还原跃迁的化学势确定特性。

迄今为止，对强子-真空极化对μ子异常磁矩的贡献的所有晶格QCD计算都是在退化的上下夸克质量下进行的。 在这里，我们首次使用mu和md的物理值以及动态u，d，s和c夸克直接计算对aμHVP的强等旋断裂校正，从而消除了这一重要的系统不确定性来源。 我们获得了一个相对位移，以应用于退化的夸克质量为δaμHVP，mu≠md = + 1.5（7）％的退化夸克质量所获得的晶格QCD结果，这与现象学的估计相符。

尝试从具有逐渐降低的介子质量的模拟中提取具有零质量夸克的两种动力学风味的，在零化学势下QCD的手性跃迁顺序的方法，由于它们增加了数值成本，因此仍然没有定论。 在解决此问题的另一种方法中，我们将路径积分视为退化夸克的连续数Nf的函数。 如果对于Nf≥3，手性极限的跃迁是一阶的，那么对于Nf = 2，第二阶跃迁则需要介于两者之间的三临界点。 反过来，这意味着随着接近手性极限，一阶和交叉区域之间的临界边界线的三临界缩放。 在交错的费米子离散化过程中，很容易实现非整数数量的费米子风味。 在μ= 0和Nf = 2.8、2.6、2.4、2.2、2.1的粗Nτ= 4晶格上的探索性模拟确实显示了临界质量的平滑变化，从而在（m，Nf）平面上绘制了一条临界线。 对于最小的质量，该线看起来与三临界定标一致，允许外推至手性极限。

在Dyson-Schwinger方程的框架内，并通过多次反射扩展，我们研究了有限体积对球形手性相变的影响，并特别讨论了其对临界终点（CEP）可能位置的影响 ）。 根据我们的计算，当我们使用球体而不是立方体时，有限体积对相变的影响并不像先前计算的那么重要。 例如，随着球形体积的半径从无限减小到2 fm，临界温度 在零化学势和有限温度下，仅轻微下降。 在有限的化学势和有限的温度下，CEP的位置朝着较小的温度和较高的化学势移动，但变化幅度不超过20％。 结果，我们发现不仅体积的大小，而且体积的形状对相变都有很大的影响。

本文在无质量（3 + 1）维Nambu–Jona-Lasinio模型的框架下，研究了具有两种夸克味的重质夸克物质在零温度下在重子，同位旋和手性同位旋化学势存在下的相结构。 。 已经表明，在大的Nc极限（Nc是夸克的颜色数）中，在手性对称破坏相和带电的离子缩合相之间存在对偶关系。 我们研究的主要结论是，手性异位旋化学势在同位素不对称的稠密夸克物质中产生带电的离子缩合。

我们研究了在强相互作用的隐藏或暗区中一阶手性相变（χPTs）的重力波（GW）签名。 我们这样做使用几个有效的模型，以便可靠地捕获相关的非扰动动力学。 这种方法使我们可以显式计算表征PT的关键量，而不必求助于粗略的估计。 最重要的是，我们发现规范化为哈勃参数H的转变的逆时长β至少比可比情景中通常假设的β/H≳O（104）大2个数量级。 然后，获得的GW光谱表明，来自隐藏的χPTs的信号可能在LISA范围内发生，而隐藏的χPTs可能到达LISA，而DECIGO和BBO可能检测到与大约1 GeV和10 TeV之间的跃迁相关的随机GW背景。 发现在较高温度下的转变特征不在任何当前提出的实验范围内。 尽管来自不同有效模型的预测在质量上相似，但我们发现从定量的角度来看它们可能会有很大的不同，这突显了对真正的第一性原理计算（例如晶格模拟）的需求。