基于Fluent的三角翼二维湍流流场数值模拟，张红珠，张永利，据Spalart-Allmaras模型建立了可压缩空气二维湍流流动的数学模型，并考虑了近壁面流动的处理方法。利用Fluent软件模拟某三角翼周围的二�

二维CFT具有在应力张量基础上建立的无限组换向守恒电荷，称为量子KdV电荷。 我们在圆上计算这些KdV电荷的热相关函数。 我们表明，这些相关函数是由作用于环划分函数的准模微分算子给出的。 我们确定它们的模数变换性质，在许多情况下给出明确的表达式，并给出一个任意相关函数的表达式，该函数取决于中心电荷的有限数量的函数。 我们证明了这些模块化微分算子消除了非2最小模型的（2m +1，2）系列的特征。 我们还表明，KdV电荷的分布在较大水平上急剧达到峰值。

当空间圆的大小达到无穷大时，我们讨论了在热力学极限中由较高的qKdV电荷修饰的2d CFT的分配函数。 在此极限下，鞍点近似是精确的，并且在无限中心电荷下，可以明确计算出广义划分函数。 我们表明，可以将对自由能的领先的1 / c校正重新表示为Young tableaux的总和，我们可以为前两个qKdV电荷进行计算。 接下来，我们将广义集合与包含单个主要状态的“本征状态集合”进行比较。 在无限的中心电荷下，对于qKdV逸度的任何值，集合都在本地操作员的期望值级别上匹配。 当中心电荷很大但很有限时，对于任何逸度值，上述集合都是可以区分的。

研究了具有中心扩展的扩展量子力学超对称（QM SUSY）的新实现。 我们首先显示隐藏了d =偶数（奇数）的两组不同的d + 2（d + 1）超级电荷，每个组都满足N = d + 2（d + 1）扩展的QM SUSY代数，而没有中心扩展 （4 + d）维狄拉克作用的四维质谱。 然后，我们发现整个增压集合形成一个N = 2d + 4（2d + 2）扩展的QM SUSY代数，中心电荷为d =偶数（奇数）。 超对称代数的表示形式为1 / 2-Bogomol’nyi-Prasad-Sommerfield状态，对应于具有中心扩展的超对称代数的简短表示形式。 我们明确地检查了具有超矩形和圆环额外尺寸的模型的四维质谱，并讨论了它们的超对称结构。

在发展了将经典相空间函数与量子力学算符相对应的数学方法之后，该算术算符在Weyl的意义上具有对基本规范算符的对称排序，因此将该方法应用于了经典变量的经典单项函数的无穷系列。 这些不仅包括幅度的纯幂，还包括相位φ的基本周期函数及其量子力学对应关系。 在用数字表示的状态中，所有考虑的算子都将Jacobi多项式作为基本的构成要素。 鉴于由于其不确定性而导致的正常有序量导致引入了次泊松和超泊松统计量的概念，（Weyl）对称有序量的相似量为正定且满足不等式。 当次泊松统计和超级泊松统计的概念用于定义状态的非经典性时，这是有问题的，因为在正常顺序中提到的度量并不能以唯一的方式确定泊松统计在其中间，而是仅确定大量统计从希尔伯特-施密特距离的意义上讲，这与所讨论的Poisson统计量可能相去甚远。

淮河中游一二维耦合泥沙模拟，郭伟建，，针对淮河中游河段复杂的地形条件和水沙运动特点，将基于Preissmann四点线性隐格式的一维非恒定流水沙模型和贴体坐标系下的二维水沙�

更高维度的理论承认像超大质量黑洞这样的天体物理天体与标准天体大不相同，并且它们的引力透镜特征与广义相对论背道而驰。 众所周知，由于光子的测地线下降到黑洞中，黑洞阴影是一个暗区，如果检测到黑洞阴影，可以使用黑洞阴影来确定哪种重力理论与观测结果一致。 黑洞周围阴影大小的测量可以帮助评估黑洞度量标准的各种参数。 我们研究了由旋转的五维带电爱因斯坦-麦克斯韦-钱恩-西蒙斯（EMCS）黑洞投射的阴影形状，其特征在于四个参数，即质量，两个自旋和电荷，其中自旋参数 设置为相等。 我们积分了零短程测地线方程，并推导了五维EMCS黑洞阴影的解析公式，以表明黑洞阴影的大小受电荷和自旋影响。 阴影是由变形圆覆盖的暗区，与五维Myers-Perry黑洞相比，阴影的大小随电荷q的增加而减小。 有趣的是，失真随着电荷q的增加而增加。 还讨论了这些参数对五维EMCS黑洞裸奇点阴影形状和大小的影响。

基于不同土壤结构条件下的大田土壤水分入渗试验,通过分析对比结构良好表层土壤(容重在1.2~1.4 g/cm3之间)与特别疏松的表层土壤(容重在1.0~1.2 g/cm3之间)入渗率过程的特性和差异,揭示了土壤稳定入渗控制界面下移的现象。在对土壤的干容重与稳定入渗率之间的关系进行分析的基础上,确定了不同表层土壤结构条件下的入渗控制界面的位置。研究结果表明,结构良好的土壤的入渗控制界面在表层,特别疏松的土壤的入渗控制界面则在犁底层;入渗控制界面在表层的入渗属于无压入渗,入渗控制界面在犁底层的入渗属于非饱和土壤的有压入渗。

在本文中，我们正在对陆地2D数据执行Spiking和Gap反卷积； 我们在操作员长度（200 ms）上应用击球和堆栈数据，而在间隙反卷积中使用不同的间隙窗口（16.24 ms）。 输出数据的质量优于输入数据，并且频率分布具有同质性。 另外，在尖峰解卷积的情况下，频率的带宽也在增加，并且平滑专家，因为它提高了时间分辨率，因此，对于我们来说，层之间的夹层显得很重要，这对于解释非常重要。

使用从循环流化床（CFB）系统的76 mm内径和10 m高立管收集的嵌入式固体浓度时间序列，对高通量气固立管的入口和壁动力学进行了分析。 提升管以4.0至10.0 m / s的空气速度和50至550 kg / m2s的废液催化裂化（FCC）催化剂颗粒的固体通量运行，平均粒径为67μm，密度为1500 kg / m3。 使用准备好的FORTRAN 2008代码对数据进行分析，以获得相关积分，然后确定有关超球形半径及其轮廓的相关尺寸，并对其图进行研究。 发现中心处的相关尺寸轮廓具有比壁区域轮廓更高的值的单个峰。 朝向壁，这些轮廓具有双峰或多个峰，显示了双分形或多分形流动行为。 随着速度增加，壁区域轮廓变得随机且不规则。 进一步发现，随着高度的增加，相关尺寸分布在中心处朝向较高的超球面半径移动，并且在r / R = 0.81时在壁区域中朝向较低的超球面半径移动。 与其他分析方法相比，本研究中已建立的映射相关尺寸轮廓的方法形成了一种用于分析高通量立管动力学的合适工具。 但是，建议使用已建立的方法对在高通量条件下运行的其他不同尺寸的气固CFB立管进行进一步分析。