我们开发基于微分几何的技术，以计算Calabi-Yau流形上定义为射影空间中完整交点的全同线束模型的全同质Yukawa耦合。 明确显示了这些技术与代数方法之间的关系，用于计算全同质Yukawa耦合。 我们将我们的方法应用于各种示例，并明确将全纯Yukawa耦合作为复杂结构模量的函数进行评估。 结果表明，在复杂结构模空间中，Yukawa矩阵的秩可以在特定位点处减小。 特别是，我们在参考文献1中描述的异质标准模型中计算了Yukawa上耦合和Higgs-lepton单线性三线性耦合。 [32]。

我们探索了四个自旋算子（包括一个闭合弦Ramond–Ramond（RR）和两个开放弦费米子）和一个十维电流的相关函数的闭合形式，以便能够找到完整和闭合形式的 IIB超弦理论中，α'的一个闭合弦Ramond–Ramond，一个轨距场和两个费米性弦（手性相同）的振幅达到所有阶数。 特别是，我们对振幅使用特殊的量规，并将费米子的运动方程式应用于⟨VCVAVψ¯Vψ⟩相关器。 串振幅暗示了在IIB型场论中，对于p = n + 2情况，既不应该有任何u沟道规范极，对于p = n情况，两个费米子和两个规范场之间也没有耦合。 弦振幅的所有无限个u通道标量极和t，s通道费米子极都可用于发现IIB型的新耦合。 更具体地说，通过利用一个标量，一个量规和两个费米子的SYM耦合以及它们所有阶数的α'高阶导数校正，我们能够精确地产生all的所有无穷（s + t + u）-通道标量极 VCVAVψ¯Vψ⟩。

为了从其衰变乘积的三个动量的三重矢量乘积测量一个spin-1介子的螺旋度，需要一个有关衰变幅度的强相位的信息。 本文以a1（1260）介子为例，提出了一种从W→ντ（→νa1（→π∓π∓π±）的介子矩的三元矢量积中提取强相信息的方法。 ））过程，其中从电弱理论先验已知a1螺旋度。 此过程的优势在于，来自τL-衰减的高度增强的a1-介子具有几乎最大的螺旋不对称性，因此最能反映强相。 我们回顾一下W→ντ（→νa1）过程中a1介子螺旋度的理论计算。 接下来，我们以一种便于研究a1介子螺旋不对称性的方式来公式化极化a1介子的微分衰减率。 最后，我们介绍了提取有关强相信息的方法，并在大型强子对撞机中评估了其可行性。

在本文中，我们一步一步地研究了排他性过程B→ρ的分解法假说，其次阶为前导阶（NLO），然后将我们的结果扩展到kT因子分解框架。 我们表明，来自特定NLO图的软散度将在夸克级相互抵消，而其余的共线散度可被吸收到所涉及介子的NLO波函数中。 整个NLO振幅可以分解为两个部分：B介子和ρ介子NLO波函数，包含共线发散和有限的前导硬核。 我们给出了NLO B介子和ρ介子波函数的非局部强子矩阵的一般表达式，以及不同扭转部分组合的因式分解分析结果。

测量了质子-质子碰撞中Wγγ和Zγγ的产生。 根据在8 TeV质心能量下使用CMS检测器收集的对应于19.4 fb -1的综合光度的数据样本报告基准截面。 信号通过W→ℓν和Z→ℓℓ衰减模式进行识别，其中ℓ是介子或电子。 分别以2.6和5.9标准偏差的显着性测量的Wγγ和Zγγ的产生与标准模型预测相一致。 另外，在Wγγ产生中对异常四次规范耦合的限制是在8维有效场论的背景下确定的。

使用pp碰撞数据样本来搜索希格斯和Z玻色子对ϕ或ρ介子和光子的排他性衰变，该pp碰撞数据样本对应于在s = 13 $$ \ sqrt收集的高达35.6 fb-1的综合光度 {s} = 13 $$ TeV，位于CERN大型强子对撞机的ATLAS探测器上。 这些衰变已被建议作为希格斯玻色子与轻夸克耦合的探针。 正如标准模型所预期的，在背景之上没有观察到明显的事件过多。 在希格斯玻色子衰变的支化分数分别为4.8×10-4和8.8×10-4的obtainedγ和ργ上获得了95％置信水平的上限。 Z玻色子衰变的相应95％置信水平上限分别对于γγ和ργ分别为0.9×10-6和25×10-6。

我们构造相对运动角为零的两粒子复合自旋1系统四极矩的相对论算子。 我们使用基于相对形式量子力学的相对论复合系统的方法，导出了四极矩的显式解析表达式。 我们使用统一的π和ρ模型[Phys。 D 93，036007（2016）; 97，033007（2018）]和我们先前在氘核上的结果。 我们的计算给出Qρ= -0.158±0.04 GeV-2和Qd = -1.4×10-4 GeV-2。 在我们的配置中，我们第一次有了四极矩矩算子的相当通用的形式，我们公式化并部分解决了量子数为的双粒子系统四极矩的可能值的上下界问题。 固定在上面，适用于广泛的组成群体。

我们从J /ψ→ϕ（ω）π+ π−，ρ0π0η反应产生的角度研究J /ψ→γπ+ π−，γπ0η反应，其中ρ0，ω和converted转换为a 通过矢量介子优势控制光子。 使用先前成功用于研究J /ψ→ω（ϕ）ππ反应的模型，我们确定f0（500），f0（980）和π0η区域中π+π-的不变质量分布。 在a0（980）的范围内。 集成的差分宽度导致分支比低于当前的上限，但是它们足够大，以备将来在更新的设备中进行检查。

在本文中，我们通过采用kT因式分解方法，计算了对ρ介子电磁形状因数的次先校正（NLO）校正。 我们发现，对Fi（Q2）（i = LT，TL）的NLO校正约为Q2> 2GeV2区域中前导（LO）贡献的30％。 在区域Q2> 3GeV2中，对FLL（Q2）的NLO校正接近LO one的20％。 对电，磁和四倍形状因子Fj（Q2）（j = 1,2,3）的NLO辐射校正的幅度可观，并且与其他方法的一致。

使用质子-质子碰撞数据（对应于记录的1fbâ1的综合光度）执行具有DâKS0Ï+Ï€ˆ衰减的B B→DKDK±的模型相关振幅分析 由LHCb在7 TeV的质心能量在2011年。CP违反可观察到的值x±和y±，对CKM角γ敏感，被测量为x x = + 0.027±0.044 0.008 + 0.010±0.001，y == 0.013±0.0480.007 + 0.009±0.003，x + = 0.084±0.045±0.009±0.005，y + =± 0.032±0.048×0.009 + 0.010±0.008，其中第一个不确定性是统计的，第二个系统性不确定性和第三个不确定性是由DKSKS0 ++ amplitude振幅模型的不确定性引起的。 确定包括所有不确定性来源的α值为（84°42 + 49）°。 发现中性D介子混合的影响可忽略不计。