为了使通讯系统P2P更有效地应用到现实生活中,建立了Geom/Geom/(Geom/Geom)的双输入排队系统并对其研究.利用拟生灭链和矩阵几何解的方法,得到了稳态下系统中的平均顾客数和平均服务台数的表达式,通过数值例子分析了有关参数对平均顾客数和平均服务台数的影响,说明该模型能够有效地分析一些实际的问题.该成果对通讯系统P2P的研究与应用具有一定的参考价值和指导意义.

具有几乎光速的粒子可以成为冲击波重力（SWG）的来源。 然后，对于超高能粒子，存在两体散射，使得一个粒子从另一粒子产生的引力背景中散射出来。 由于SWG的时空与AdS型背​​景的pp波解密切相关，因此在AdS双轨距理论中这种类型的相互作用也很有趣。 从这些角度出发，研究了SWG对点粒子或弦的散射。 在本文中，我们研究了双局部模型的情况，该模型是与开放字符串的特定模式密切相关的简单相对论绑定系统。 特别是，我们分析了对散射振幅的束缚态效应，它描述了该模型与SWG之间的相互作用。

介绍了双变量控制基本原理,阐述了变压变频在双变量六脉波交-交变频器全范围调速系统中的应用;分析了传统变压变频的缺点,提出了采用对称余弦法对双变量六脉波交-交变频器的波形进行对称性改造的方法。仿真结果验证了双变量六脉波交-交变频器变压变频控制新方法的有效性。

双调排序算法Verilog代码，包括仿真结果，适用于FPGA设计中对数值的排序，排序耗费硬件复杂度和时间复杂度随着排序序列中数值个数的上升而上升

我们将bb-\ overline {b} $$ bb-$$ \ overline {b} $$最终状态下共振di-Higgs搜索的范围扩展到过程pp→H 1→H 2 H 2→bb $$ \ overline {b} $$ bb \ $$ \ overline {b} $$，其中两个H 1,2均为标准模型之外的自旋0状态。 这样的过程构成了针对新状态H 1和H 2的联合发现模式。我们使用公共LHC数据验证了我们的分析，从而提出了该通道的首次敏感性研究。 我们还提供了对HL-LHC和未来设施（如HE-LHC和FCC-hh）搜索敏感性的初步估算。 我们分析了在几种非最小标量扇区情况下这种搜索的发现潜力：SM的扩展，具有两个额外的单重态标量字段，两个希格斯双峰模型和两个希格斯双峰模型加一个单峰，从而捕获了 NMSSM的标量潜在特征。 我们发现，该通道代表了一种新颖的，功能强大的探头，可用于扩展的希格斯领域，对现有分析提供补充的敏感性。

我们建议，可能的750 GeVdiphoton过量可以用标量单重态γ扩展的彩色八比特组中微子质量模型来解释。 该模型通常包含Ns种颜色的八位字节，电弱双峰标量S和Nf种颜色的八位字节，电弱三重态Ï或单重子费米子。 虽然标量和费米子都通过胶子聚变促进了α的产生，但只有带电成员会诱导α的双光子衰减。 由于标量环和费米子环之间的干扰，双光子速率可以显着提高。 我们表明，对于O（TeV）色八位字节粒子，双光子截面可以从3到10 fb，而可以避开所有当前的LHC限制。

750 GeV双光子过量产生了新的标量粒子X的证据，到目前为止，大型强子对撞机还没有任何其他新的物理信号，这表明存在新的彩色标量，该色标可能适度发光，因此可以诱导出相当大的Xgg和 Xγγ偶合而不求助于非常强的相互作用。 受这种推测的激励，我们通过添加一个轨距单线态标量场来扩展Manohar-Wise模型。 然后，由此产生的理论预测了一个单重态占主导地位的标量well以及三种色八位字节标量，它们可以通过ϕgg和ϕγγ相互作用循环。 将模型拟合到LHC上的双光子数据后，我们发现在合理的参数区域中，可以通过gg→ϕ→γγ的过程以1σ的水平解释过量，并且最佳点可以预测过量率的中心值。 χmin2= 2.32，对应于0.68的ap值。 我们还考虑了来自各种LHC Run I信号的约束，并且得出结论，尽管这些约束在排除模型的参数空间方面很有效，但仍可以通过实验允许最佳点。

低碳钢热处理成双相钢的实验研究及性能分析，宋娟，孙智，通过扫描电镜分析、拉伸试验以及冲击实验研究了双相20钢在不同热处理条件下的显微组织、拉伸性能和冲击韧性, 研究了不同原始组织�

压电双材料基体裂纹瞬态响应的时域边界元分析，雷钧，杨庆生，本文采用时域边界元法对力电平面冲击载荷作用下双层压电材料中基体裂纹的瞬态响应问题进行了数值研究。针对典型的双材料模型，采

为研究含异长双裂纹试件中次裂纹偏置对聚甲基丙烯酸甲酯(PMMA)试件动态冲击断裂行为的影响,采用数字激光动态焦散线系统和冲击加载平台进行动态焦散线试验。记录了裂纹的焦散斑图像和主裂纹的起裂时间。讨论了裂纹缺陷对主裂纹的起裂时间、裂纹扩展最大速度和裂纹尖端动态应力强度因子的影响。试验结果表明:β对主裂纹起裂时间的早晚和主裂纹扩展速度最大值产生了明显的影响,而且这种影响效应会由于主次裂纹位于PMMA试件中线的不同位置而表现出明显的差异性。主裂纹应力强度因子变化规律相似,但达到K最大值的时间表现出了差异。