在彩色玻璃冷凝物有效理论中，我们重新考虑了高能质子-核碰撞中正向速度下单个包容颗粒产生的次要阶数（NLO）计算。 我们专注于夸克生产的确定性，我们建立了一个新的因式分解方案，该方案通过NLO进行扰动校正，其中没有“快速扣除”。 也就是说，对影响因子的NLO校正与高能演化没有明确分开。 我们的构造利用了（NLO）Balitsky-Kovchegov方程的骨架结构，其中明确指出了进化的第一步。 通过使用所发射胶子的精确运动学来计算该首次发射，而不是使用精确近似来计算NLO影响因子。 这种特殊的计算已经在文献[1，2]中提出过，但是我们提出的扰动理论的重组是新的。 与[1，2]中的建议相比，我们的方案没有速度减法固有的微调，这可能是先前研究中观察到的NLO截面负性的起因。

我们在5 TeV质量中心能量下研究了彩色玻璃冷凝液框架内的前向喷射能谱。 特别是，我们专注于CMS-CASTOR热量计所涵盖的运动范围。 我们表明，我们的饱和度模型计算与CASTOR测量兼容，并且为了最佳地重现数据，需要包括多部分相互作用的影响。 我们预计会出现显着的核抑制作用，即在考虑到的最低喷射能量Ejet〜500 GeV时可降至50％。

我们介绍了彩色玻璃冷凝物（CGC）密度矩阵ρ^ $$ \ widehat {\ rho} $$的概念。 这概括了强子波函数中色电荷分布的概率密度的概念，并且与在将部分强子自由度积分后将CGC理解为一种有效的理论相一致。 我们导出了密度矩阵的演化方程，并表明JIMWLK演化方程在此以色电荷密度基础中ρ的对角矩阵元素的演化出现。 我们分析了该密度矩阵在高能量演化下的行为，并表明其纯度随能量的降低而降低。 我们表明，密度矩阵的演化方程具有著名的Kossakowsky-Lindblad形式，描述了开放系统的密度矩阵的非单位演化。 此外，我们考虑了稀释极限，并证明了在大的速度下，密度矩阵的纠缠熵按照d dy S e =γ$$ \ frac {d} {dy} {S} _e = \线性增长。 γ$$，其中γ是领先的BFKL特征值。 我们还讨论了ρ^ $$ \ widehat {\ rho} $$在饱和状态下的演化，并将其与Levin-Tuchin定律相关联，发现熵再次以线性速度快速增长，但速度较慢。 通过分析全密度矩阵的稠密和稀疏方案，我们能够在方案之间建立对偶。 最后，我们介绍了从该密度矩阵派生

相对论重离子对撞机小系统扫描中的多粒子相关可观测值是在一个框架中计算的，该框架既包含来自彩色玻璃冷凝物有效理论的初始状态动量各向异性，也包含最终状态的流体动力学演化。 初始状态是使用IP-Glasma模型计算的，并与粘性相对论流体动力学模拟耦合，然后进行微观强子运输。 先前使用关于在同一质能中心的Au + Au碰撞的实验数据来约束计算的所有参数。 我们发现，只有当存在最终状态相互作用时，才能重现实验数据的定性特征，例如带电强子动量各向异性的系统和中心性依赖性。 另一方面，我们也证明了初始状态的细节对于所研究的小型系统中可观测量的定量描述至关重要，因为忽略了包含动量信息的初始横向流剖面或初始剪应力张量 彩色玻璃冷凝物中的各向异性对产生的最终态各向异性具有显着影响。 我们进一步表明，在所有小型系统中，初始状态动量各向异性与观察到的椭圆流相关，其影响随着多重性的增加而增加。 我们确定了在RHIC能量下d + Au和Au + Au碰撞中v2的精确测量，并且具有相同的多重性，以此来揭示初始状态动量各向异性的影响。

对parton Wigner分布敏感的实验过程提供了一个强大的工具，可以增进我们对质子结构的了解。 在这项工作中，我们计算了彩色玻璃冷凝物框架内质子的胶子Wigner和Husimi分布，其中包括空间相关的McLerran-Venugopalan初始配置以及Jalilian-Marian–Iancu–McLerran–Weigert–Leonidov–Kovner的显式数值解。 方程。 我们确定Wigner和Husimi分布的超前各向异性是冲击参数和横向动量之间夹角的函数。 我们通过在相同框架内的e + p碰撞中计算相干衍射双喷生产横截面，在拟议的电子-离子对撞机上研究了这些角度相关性的实验特征。 具体来说，我们预测在宽的运动范围内，横截面的椭圆调制是核子后坐力和双喷射横向动量之间的相对角度的函数。 我们进一步预测了其对碰撞能量的依赖，碰撞能量主要由质子随x减小的增长决定。

我们表明，为了获得对离子-离子碰撞中带电粒子的横向矩分布的成功描述，必须包含一个热发射项。 发射的温度Tth与饱和度成正比，Tth = 1.8Qs /2π。 提出了在彩色玻璃冷凝物/饱和方法中计算横向矩谱的形式，其中可以看到该过程的两个阶段：彩色玻璃冷凝物的产生和胶子射流的强子化。 我们的计算基于以下观察结果：即使对于较小的pT，偶极子尺寸积分的主要贡献也来自饱和动量附近的运动区域，理论上我们知道散射幅度。 强子化模型中应包括非扰动校正。 该模型结合了有效质量为meff2 =2Qsμsoft的胶子射流的衰减，其中μsoft表示软标度，在所有横向动量值上均具有碎裂功能。 我们使用Kharzeev-Levin-Nardi模型，该模型提供了一种简单的方法来估计不同中心度类别的横截面。 将本文的结果与质子-质子散射的横向分布进行比较，我们看到了两个主要区别。 首先，根据所产生的彩色玻璃冷凝物的更高的部分密度，需要更大的热辐射项贡献。 第二，即使不使用热辐射项而更改强子化的模型，我们也无法描述pT谱。 因此，我们推测热辐射项的存在与约束模型无关。

我们在高能散射的彩色玻璃冷凝液描述中讨论重子停止。 我们考虑在超相对论的有色电荷片上夸克的价散分布。 我们计算了复合弹丸的散布夸克的分布，并计算了碰撞之前和之后以及在逐个事件的基础上的重子电流。 我们获得了重子数压缩和快速移动的简单分析估计，在理想的平面波散射情况下，得出的结果与Anishetty-Koehler-McLerran [Phys。 Rev.D 22，2793（1980）]。

我们表明，在大型强子对撞机的质子-铅（p + Pb）碰撞中，彩色玻璃冷凝物（CGC）和流体动力学导致质构平均横向动量〈p⊥〉随质子速度而变化。 在流体动力学中，sincep⊥〉随着从零速度y = 0到质子碎片化区域的减少而减小，因为粒子数量减少了。 相反，在CGC中，饱和动量随着从y = 0到质子分裂区域的增加而增加，因此〈p⊥〉增加。 在大型强子对撞机上，两个模型之间的差异可能足够大，可以通过实验进行测试。

我们分析了彩色玻璃冷凝物中两种胶子相关性的方位角结构，包括由放宽对目标的冲击波近似所产生的那些影响。 在适用于稀系统之间碰撞的格拉斯玛图方法中，我们通过数值计算方位角分布，并显示出偶数和奇数谐波都出现了。 我们研究了它们对模型参数，碰撞能量，产生颗粒的伪快速性和横向动量以及目标长度的依赖性。 虽然非本征校正的贡献随着碰撞能量的增加而消失，并且在大型强子对撞机的能量中可以忽略不计，但发现它在相对论重离子对撞机中可达到最大能量。

我们考虑对彩色玻璃冷凝物中颗粒产生的非本征校正，这是由于获得有限纵向尺寸的目标的冲击波近似值松弛所致。 我们导出了Lipatov顶点的修改表达式，该表达式考虑了此有限的目标宽度。 该表达式用于计算格拉斯玛图极限中单，双和三重胶子的生成，该数量对两个稀薄对象的散射有效，并且扩展了颜色数量的所有阶数。 我们证明并归纳了先前的结果，并讨论了这些非本征校正的两个粒子相关性的可能含义，这些校正会引起远侧和近侧峰之间的差异。