我们提出了一个质子铅（pPb）碰撞中使用b射流横向动量（pT）谱的测量，使用的数据集对应于LHC上用CMS检测器收集的约35nbâ1。 通过使用次级顶点质量和位移分布的标记方法，通过利用包含b夸克的强子的长寿命，发现了b夸克碎片产生的射流。 b射流的提取横截面根据核子-核子碰撞的有效数量进行缩放，并与从pp碰撞的毕赤酵母模拟获得的参考进行比较。 基于核的修正系数的基于腐霉的估计为1.22±0.15（stat + syst pPb）±0.27（syst pythia）对所有飞机与pT之间55和400 GeV / c和|实验室的平均值 | <2。 我们还将这个结果与使用量子色动力学微扰计算的模型预测进行比较。

在pp和Pb-Pb碰撞中，首次提出了与孤立光子相关联的射流的碎片函数的测量结果。 该分析使用的是在CERN LHC上用CMS检测器收集的数据，其核子-核子质心能量为5.02 TeV。 对于包含pTγ> 60 GeV / c的孤立光子的事件，对于pTjet> 30 GeV / c的射流，可以使用在射流轴周围的圆锥中使用横向动量pTtrk> 1 GeV / c的带电轨道获得碎片功能。 与孤立的光子的结合会限制其淋浴产生射流的部分的初始pT和方位角。 对于中心的Pb-Pb碰撞，与在pp碰撞中测量的射流碎片功能相比，可以观察到喷射碎片功能的变化，而在大多数50％的外围碰撞中没有发现显着差异。 中心Pb-Pb事件中的喷射流显示出低（高）pT颗粒过多（耗尽），跃迁约为3 GeV / c。 该测量值首次显示了具有明确定义的初始运动学的中型花洒修饰（夸克为主）。 它构成了一个新的，控制良好的参考，用于测试部分分子通过夸克-胶子等离子体的理论模型。

在本文中，我们建议使用卷积神经网络（CNN）来改善轻子对撞机上希格斯玻色子-胶子有效耦合的精度。 CNN用于识别希格斯玻色子和Z玻色子相关的生产过程，希格斯玻色子在质心能量250 GeV和积分光度5 ab处衰变成胶子对，而Z玻色子衰变成轻子对。 -1。 通过使用CNN，有效的耦合测量的不确定性可以使用pythia数据从1.94％降低到约1.28％，使用蒙特卡罗模拟中的herwig数据可以从1.82％降低到约1.22％。 此外，使用不同最终状态成分的CNN的性能表明，领先和次领先射流成分的能量分布在识别中起主要作用，与使用常规CNN相比，使用CNN进行有效耦合的最佳不确定性降低了约35％。 方法。

在左-右孪生希格斯（LRTH）模型的框架中，我们考虑了最近一次在LHC上寻找高质子核共振的约束，并发现重中性玻色子ZH的质量低于2.76 TeV。 在这些约束下，我们研究了希格斯-格格勒耦合生产过程e + e-→ZH，e + e-→νeνe¯H和e + e-→e + e-H，上夸克汤河耦合生产过程e + e- →tt¯H，在e + e-对撞机上，希格斯自耦产生过程e + e-→ZHH和e + e-→νeνe¯HH。 此外，我们研究了希格斯玻色子的主要衰变模式，即h→ff′（f = b，c，τ），VV⁎（V = W，Z），gg，γγ。 我们发现LRTH效应相当大，因此e + e-对撞机上的希格斯玻色子过程可能是LRTH模型的敏感探针。

我们探索在未来的e-p对撞机FCC-eh上发现SU（2）L-三重标量双电荷分量的发现前景，提出以60 GeV的电子束能和50 GeV的质子束能工作 TeV。 我们考虑了带双电荷的希格斯玻色子连同轻子和射流的相关产生，以及随后迅速衰变为同号轻子对的现象。 标量三重态与带电轻子的O（1）Yukawa耦合会发生这种情况，这对于控制II型跷跷板中微子质量产生的三重态场的中性成分的合理较小的真空期望值是可以预期的。 我们介绍了针对两个不同最终状态的分析，即3l +≥1j和包含性的≥2l+≥1j通道。 仅考虑它对电子的衰变，我们发现质量为TeV的双电荷希格斯玻色子可以在3σ置信度下观察到，并且积分光度为O（200）fb-1，而质量为2 TeV 在几年的数据积累中进行了调查。 如果在μμ模式下触发信号，并且此信号对于TeV级双电荷希格斯玻色子具有完整的发光度低至O（50）fb-1，则在此通道中可以实现5σ发现，因此该信号基本上变为无背景信号 。 我们还强调了FCC-eh对Yukawa耦合的敏感性，该耦合是ee和μμ通道中双电荷希格斯玻色子产生的质量的函数。

我们研究了质子-质子对撞机产生的三个希格斯玻色子的产生，质子-质子对撞机的质心能量为100 TeV，所有这些都衰减为b型射流。 最终状态封装了迄今为止三重希格斯玻色子生产总横截面的最大部分，约为20％至20％。 通过构造详细的现象学分析，我们研究了两种情况：（i）一种情况，其中三重和四次希格斯玻色子自耦合被关于其标准模型（SM）值的新现象独立地修改，并且（ii）扩展了 在所谓的xSM的背景下，SM通过标量单标量来驱动一阶电弱相变。 在前者中，我们发现$$ {\ mathscr {O}}（1）$$ O（1）的竞争约束可以放在四次耦合上，而在后者中，我们证明有可能获得重要信息 关于扩展标量部门的结构。

计算了光子发射（初始状态辐射）在希格斯玻色子的直接生产过程的横截面中对未来高发光度电子和μ子对撞机的影响。 已经发现，对于电子对撞机，希格斯玻色子共振峰的顶部的横截面减小了0.348倍，对于μ子对撞机减小了0.548倍。 4.2 MeV（等于希格斯宽度）的质心能量的质心能量散布将使电子和μ子束的峰截面进一步减小0.170和0.256（QED和能量散布） 分别。 讨论了恢复QED计算中可能存在的不确定性。 提供了包括QED在内的线形横截面的数值结果以及许多质心能量散布值。

最小超对称标准模型（MSSM）的框架中提供了一个中子希格斯玻色子与光子在电子-正电子碰撞中的单一产生的完整单环预测，并特别注意每种类型的单个贡献 图。 该过程在树级别没有幅度，因此对单环影响和希格斯的基本动态直接敏感。 为了研究新物理学的影响，有四种不同的方案，其中包括质量和耦合与发现的希格斯玻色子一致的希格斯玻色子，以及搜索其他希格斯玻色子和粒子边界所允许的相当大的参数空间 ，在MSSM中选择。 标准模型和MSSM中横截面对c.m的依赖性。 通过考虑初始电子束和正电子束的极化来检查能量。 还详细研究了每种单回路图对总横截面的影响。 此外，针对每种情况，在平面mA-tanβ上扫描e-e +→γh0以及e-e +→γA0的总横截面。 完整的一环贡献对于在未来的电子-正负电子对撞机中分析超出标准模型物理学至关重要。

LHC的ATLAS和CMS实验发现，在750 GeV附近，双光子不变质量分布明显过量。 我们在具有单重标量和轻伴生费米子的预测性非超对称SU（5）统一框架中解释这种过量现象。 750 GeV共振被确定为标准单重态标量。 SU（5）内预测的24维伴随费米子都诱导了它的产生和衰变。 假定在Z2对称下，伴随的费米子是奇数，这禁止它们直接耦合到标准模型费米子。 我们表明，观察到的双光子过量可以用亚TeV伴随费米子和摄动Yukawa耦合来解释。 当同时解释观察到的横截面和较大的总衰变宽度时，最好使用较窄的宽度方案，这需要一些比375 GeV更轻的伴随费米子。 该模型还提供了单重态费米子作为冷暗物质的候选物。 量规耦合统一是在框架中通过引入色六重标量同时与质子衰减约束一致来实现的。

进行暗物质搜索，寻找具有较大的横向动量缺失和希格斯玻色子衰减到一对底部夸克或一对光子的事件。 质子质子碰撞的质心能量为13 TeV的质子碰撞数据，是在2015年用LHC的CMS检测器收集的，对应的综合光度为2.3 fb -1。 结果是在Z'-两个希格斯双峰模型的上下文中解释的，其中标准模型的规范对称性由U（1）Z'组扩展，并带有一个新的巨型Z'规范玻色子，以及希格斯 部门增加了四个希格斯玻色子。 在该模型中，高质量共振Z'衰减为拟标量玻色子A和轻质SM类标量希格斯玻色子，并且A衰减为一对暗物质粒子。 没有超过背景预测的显着过量。 来自两个衰减通道的结果相结合，在m Z'-m A相空间中的信号截面中产生了排除极限。 例如，观测数据排除了Z'质量范围为600至1860 GeV，对于Z'耦合强度g Z'= 0.8，A与暗物质颗粒的耦合gχ= 1，真空期望值tan的比 β= 1，m A = 300 GeV。 该分析的结果对于100 GeV以下的任何暗物质粒子质量均有效。