使用方法参考下面的博文链接，可以仿真电路并得到一般电路的传递函数表达式 https://blog.csdn.net/weixin_42665184/article/details/126391065?spm=1001.2014.3001.5502

文件中包含多种求函数逼近的函数算法，如切比雪夫多项式逼近，离散周期数据点的傅立叶逼近，离散试验点的线性最小二乘拟合等

基于神经网络的自适应PID控制器 通过将RBF（BP）神经网络和PID控制器相结合，建立了神经网络PID控制器，采用传递函数进行系统建模，通过自动调整PID参数，实现了对方波信号的跟踪。 程序有注释

STM32G4系列片上FLASH读写函数，已封装好，具体使用情况见以下链接：https://blog.csdn.net/13011803189/article/details/135625151?spm=1001.2014.3001.5502 说明：可对任意的连续地址进行读写，可跨页读写。写入时，自动判断待写区域是否为空，对于非空区域，会自行擦除页，并且相关页（扇区）内的非写入区域的数据仍然保留。由于G4系列每次写入均为8字节，所以读函数也同样遵循了这个原则，也就是说读写的地址均应为8的倍数 --- 因为其中涉及到的判断比较多，容易疏漏，如果有问题可以给我私信留言，我好修改后再上传。

我们介绍了彩色玻璃冷凝物（CGC）密度矩阵ρ^ $$ \ widehat {\ rho} $$的概念。 这概括了强子波函数中色电荷分布的概率密度的概念，并且与在将部分强子自由度积分后将CGC理解为一种有效的理论相一致。 我们导出了密度矩阵的演化方程，并表明JIMWLK演化方程在此以色电荷密度基础中ρ的对角矩阵元素的演化出现。 我们分析了该密度矩阵在高能量演化下的行为，并表明其纯度随能量的降低而降低。 我们表明，密度矩阵的演化方程具有著名的Kossakowsky-Lindblad形式，描述了开放系统的密度矩阵的非单位演化。 此外，我们考虑了稀释极限，并证明了在大的速度下，密度矩阵的纠缠熵按照d dy S e =γ$$ \ frac {d} {dy} {S} _e = \线性增长。 γ$$，其中γ是领先的BFKL特征值。 我们还讨论了ρ^ $$ \ widehat {\ rho} $$在饱和状态下的演化，并将其与Levin-Tuchin定律相关联，发现熵再次以线性速度快速增长，但速度较慢。 通过分析全密度矩阵的稠密和稀疏方案，我们能够在方案之间建立对偶。 最后，我们介绍了从该密度矩阵派生

基于圆向量函数的圆柱分度凸轮的设计，孟凡银，张云文，针对目前圆柱分度凸轮的设计方法复杂的问题，应用圆向量函数推导出了凸轮廓面方程，计算了凸轮机构的压力角。采用Matlab软件编程、

代码主要是基于蒙特卡洛和copula函数生成考虑风光空间相关性的出力，并用kmeans进行场景缩减，得到典型日风光出力及其概率，并且可以改变场景生成数量及缩减场景的数量

在大型强子对撞机（LHC）寻找标准模型物理之外的研究中，parton分布函数（PDF）的参数化不确定性正成为严重限制系统不确定性的问题。 对于夸克和反夸克碰撞引起的大尺度测量尤其如此，其中Drell-Yan连续体背景占主导。 最近提供了一些工具，这些工具可用于探索PDF拟合策略并在未来的全球拟合中模拟新数据的效果。 ePump就是这样一种工具，它表明，对可测运动量的明智选择可以通过显着因素来减少分配的系统PDF不确定性。 将来的LHC标准模型数据集的巨大统计精度将使这成为可能。

在QCD的Dyson-Schwinger方程公式中，使用了彩虹梯形截断法来计算pion价-夸克分布函数（PDF）。 间隙方程以典型的强子尺度重新规范化，约为0.5 GeV，这也被设置为pion PDF的默认初始尺度。 我们为PDF实施了正确的前导表达式，以确保化合价夸克在初始比例下携带所有pion的轻前动量。 当x接近1时，发现pion PDF在5.2 GeV的典型部分尺度上的缩放行为为（1-x）ν，其中ν≃1.6。

我们研究过程pp→γ*，Z→ℓ+ ℓ−（with = e，μ）过程中的截面σ和前后不对称性（AFB），以确定质子的Parton分布函数（PDFs）。 我们表明，一旦映射到Dilepton最终状态的不变质量M（ℓℓ），则可观察到的σ和AFB都将显示出统计误差，该误差目前与分配给现有PDF集的误差相当，并且该误差会迅速变小。 大型强子对撞机运行II中积累的光度会比后者高。 此声明适用于高峰（M）区域和非高峰M（β）区域，都位于其正下方和正上方，从而提供了一种在较大（x，Q2）范围内约束夸克PDF的方法。