强子散射中违反分解的影响主要是由于观众与观众之间的相互作用。 虽然众所周知，这些交互作用在包括横截面在内都相互抵消，例如对于Drell-Yan过程，但是对于违反哪种类型的可观测因子分解却知之甚少。 我们表明，对于纯Glauber梯形图，对于任何可观察到的单尺度（例如强子性横向能量或束推力），所有振幅级因式分解违背效应在截面水平上都完全抵消。 该结果证明了先前的主张，即这些纯Glauber图违反了因式分解法。 我们的证明以一种必不可少的方式利用了两到两个散射幅度的尺度不变性。 因此，主要的违反分解的效果来自具有至少一个软胶子的图形，其中涉及Glauber阶梯上的Lipatov顶点。 这意味着真正的软辐射必须参与因式分解违规，从而阐明因因式分解违规与基础事件之间的联系。

我们研究超外围重离子中<math> J / ψ </ math>介子的独家光产生 彩色偶极子方法中发生碰撞。 我们首先针对包含在内的<math> F 2 </ math>数据拟合的多个偶极子截面进行测试， 在自由核子上产生<math> J / ψ </ math>。 然后，我们使用Glauber-Gribov理论的彩色偶极子公式

考虑到两个质子，两个中子和质子-中子对之间的空间相关性差异，我们扩展了用于在原子核中生成全局构型的蒙特卡洛算法，以包括质子和中子在重核中的不同空间分布。 我们生成了富含中子的Ca48和Pb208核的构型，这些构型可用于通用的高能A（e，e'p），pA和A-A事件发生器。 作为铅配置的应用，我们开发了一种用于CERN大型强子对撞机上质子-重原子核碰撞的算法，用于最终状态且在p-p和p-n散射截面不同的通道中具有硬相互作用。 在Glauber算法的颜色波动扩展中考虑了软相互作用，同时考虑了软和硬PN碰撞固有的不同横向几何形状。 我们使用新的事件生成器来测试Paukkunen [Phys。 来吧 B 745，73（2015）]，由于存在中子皮，p-Pb碰撞中的W±生产率之比应明显偏离外围碰撞的包含值。 我们定性地确认了对Paukkunen的期望，尽管对于一个现实的中心性触发因素，我们发现该影响比原始估计值小2倍。

ALICE检测器在5.02 TeV的核子-核子质心中心的p-Pb碰撞中，通过ALICE检测器测量了未识别的带电触发器和相关粒子之间的两粒子角相关性。 检查横向动量范围0.7 <pT，assoc <pT，trig <5.0 GeV / c，以包括由低动量传递散射引起的射流引起的相关性（微型射流）。 在假快速范围|η| <0.9中获得了表示为每个触发粒子的相关产量的相关性。 从近侧短距离和远侧相关性中减去在高多重性p-Pb碰撞中观察到的近侧远距离伪快速相关性，以去除非喷射状分量。 发现喷射状峰的产量随事件多重性不变，但具有低多重性的事件除外。 这种不变性与通过多个parton-parton散射的非相干碎片而产生的粒子是一致的，而与先前观察到的脊结构有关的产量与射流无关。 发现不相关的粒子产生源的数量随多重性线性增加，这表明即使在最高多重性p–Pb碰撞中，多部分相互作用的数量也没有饱和。 此外，该数量仅在中间多重性区域内标度，该数量是通过Glauber Monte-Carlo模拟估算的二元核子-核子碰撞数。

考虑到质子具有半径为$ \ sim 0.87 $$ ~~ 0.87 fm的外介子云和半径为$ \ sim 0.44 $$ ~~ 0.44 fm的内核，其中三个夸克的价态被约束并且在光学的框架内 Glauber的极限逼近，质子-质子的弹性散射微分截面，总截面，正向方向上弹性散射幅度的实部与虚部之比，LHC能量的总弹性和非弹性截面的计算公式为 $ \ sqrt {s} = 7，\; 8，\; 13 $$ s = 7,8,13 TeV。 包括三夸克力。 与TOTEM合作的最后一次测量的LHC能量7、8和13 TeV的实验数据获得了很好的一致性。 仅对于微分横截面，对于$$ q ^ {2}> 1 \;（\ mathrm {GeV} / c）^ {2} $$ q2> 1（GeV / c）2会得出分歧。 需要Glauber多项式。 我们试图证实两夸克力半径和三夸克力半径以及胶体定量能量的结果，这些结果是在ISR能量之前获得的。

大核的密度分布通常以伍兹-撒克逊分布为特征，其半径为R0，表皮深度为a。 然后引入变形参数β，以使用球谐函数R0（1 +β2Y20+β4Y40）的展开来描述非球核。 但是，当原子核为非球形时，R0和通过电子散射实验推断出的，在所有核取向上积分的结果都不能直接用作Woods-Saxon分布的参数。 另外，通常从减小的四极电子跃迁几率B（E2）↑得到的β2值与球形谐波膨胀中使用的β2值不直接相关。 B（E2）↑与本征四极矩Q0的关系比与β2的关系更准确。 但是，可以为给定的β2计算Q0，然后从Q0导出B（E2）↑。 在本文中，我们计算并制表了R0，a和β2值，这些值在Woods-Saxon分布中使用时，将得出与电子散射数据一致的结果。 然后，我们介绍使用新参数和旧参数计算的二次谐波和三次谐波参与者偏心率（ε2和ε3）。 我们证明ε3对a尤其敏感，并指出使用a的不正确值对于从重离子碰撞中产生的QGP提取粘度与熵之比（η/ s）具有重要意义。

最近的研究表明，在高能量下，像p + p这样的小系统的碰撞所产生的签名与在重离子碰撞中广泛观察到的签名相似，暗示着形成具有集体行为的介质的可能性。 出于这种动机，我们在一个使用质子各向异性和非均匀密度分布的小型系统中，使用了传统上用于重离子碰撞的Glauber模型，并发现所提出的模型可重现p + p的带电粒子多重性分布 LHC能量的碰撞非常好。 确定了碰撞几何属性，例如平均碰撞参数，二元碰撞的平均次数（⟨Ncoll⟩）和不同多重性下的平均参与者数量（⟨Npart⟩）。 估计⟨Ncoll⟩之后，我们计算了p + p碰撞中的核修饰样因子（RHL）。 我们还使用对初始几何形状的线性响应来估计偏心率和椭圆流随带电粒子多重性的变化。

使用蒙特卡罗哈德龙共振气体（MCHRG）模型研究了体积校正和共振衰减（正电荷与负电荷之间的相关关系）对净质子分布和净电荷分布的累积量的影响。 所需的体积分布是由Monte Carlo Glauber（MC-Glb）模型生成的。 除了净电荷分布的方差外，MCHRG模型具有更真实的体积校正，共振衰减和接受削减模拟，可以合理地解释STAR合作报告的净质子分布和净电荷分布的累积量数据。 MCHRG计算表明，体积校正和共振衰减都使净电荷分布的累积产物偏离Skellam期望：Sσ和κσ2的偏差由前者效应支配，而ω的偏差由后者的效应支配。 。

我们针对计划的超相对论O16 + O16和p + O16碰撞以及重型目标上的O16碰撞探索了Glauber Monte Carlo预测。 特别是，我们提出了具体的集体流量度量，这些度量大致独立于系统的水动力响应，例如从具有不同数量粒子的累积量获得的偏心率之比，或由标准化对称累积量描述的椭圆率和三角形的相关性。 我们使用O16的最先进的相关核分布，并将结果与​​不相关的情况进行比较，发现最主要的碰撞产生中等程度的影响。 我们还考虑了受伤的夸克模型，对于所考虑的措施，结果证明它与受伤的核子模型产生相似的结果。 我们的研究目的是为即将到来的实验方案奠定基础，并为可能的更详细的动力学研究（包括水动力或运输规范）提供输入。

在软共线有效理论（SCET）中，具有二维库仑行为的Glauber相互作用算子描述了沿相反方向移动的高能夸克之间的相互作用，其中动量传递远小于质心能量。 在这里，我们确定此n – n共线Glauber相互作用算子，并在一个循环中考虑其重归一化性质。 按照这个顺序出现了速度发散，这引起了红外发散（IR）速度异常维度，通常称为胶子Regge轨迹。 然后，我们继续考虑SCET中的前夸克散射截面。 从格劳伯相互作用中释放出真正的软胶子会产生Lipatov顶点。 平方和加上实际和虚拟振幅会导致IR散度抵消，但是仍然存在快速散度。 我们引入了一个速度反项来消除速度差异，并推导了一个快速再归一化群方程，即Balitsky–Fadin–Kuraev–Lipatov方程。 这将Glauber交互作用与SCET中Regge行为的出现联系起来。