轻子混合参数的精确测量和中微子质量等级的确定是即将进行的中基线反应堆抗中微子实验（如JUNO和RENO-50）的主要目标。 在这项工作中，我们通过假设 典型的实验装置。 事实证明，如果在最乐观的情况下，NSI参数εeμ或εeτ高达2％，则可以在大于3σ的水平上排除真实的混合参数sin2θ12。 但是，发现NSI效应的发现范围很小，并且严重取决于违反CP的阶段。 最后，我们表明NSI效应可以增强或降低JUNO和RENO-50实验在正常和反向中微子质量层次之间的区分能力。

根据对中微子振荡的不同影响，MNSP矩阵中的统一性违规可分为轻度和重度无菌中微子的存在分别引起的直接统一性违规和间接统一性违规。 其中sub-eV无菌中微子最为有趣。 我们研究了在精密反应堆抗中微子振荡实验中，用三个条件寻找亚eV无菌中微子的可能性。

长基线中微子实验的主要目的之一是明确测量三个中微子振荡图中中微子扇形中的CP违反相位。 在标准模型以外的物理条件下，由于已知的简并性问题，CP阶段的确定将更加困难。 在非标准交互作用（NSI）的框架中，我们以精确的分析公式计算出现概率，并分析存在此简并性问题的参数区域。 我们还讨论了在长基线实验中可以探查NSI参数简并性的一些情况。

在费米实验室的短基线中微子（SBN）程序的光束中将产生质量在MeV范围及以下的几乎无菌的中微子。 在本文中，我们研究了SBN通过其探测器随后的衰变发现这些粒子的可能性。 我们讨论了在标准模型的最小和最小扩展中在SBN处可见的衰减，并执行模拟以计算可放置在没有信号的情况下的参数空间约束。 我们证明了SBN程序可以在N→νl + l-和N→l±π∓等严格约束的通道上扩展现有边界，而由于液氩技术的强大粒子识别能力，它们也经常将边界设置在 N→νγ和N→νπ0等被忽略的通道。 此外，我们考虑了改进的事件定时信息在三个检测器上的现象学影响。 除了考虑其在减少背景方面的作用外，我们还注意到，如果SBND和ICARUS中的光检测系统可以达到纳秒级的时间分辨率，则可以直接观察到有限无菌中微子质量的影响，从而为此类提供了吸烟枪的特征。 模型。 我们始终强调，寻找重度几乎不育的中微子是对eV级振荡进行搜索的补充新的物理分析方法，它将扩展SBN的BSM程序，而无需对光束或探测器进行修改。

重新检查ILL实验，这是“反应器异常”实验之一。 ILL的基线为8.78 m，是反应堆异常短基线实验中最短的，该实验发现电子抗中微子消失的最大部分（约20％）。 如果先前的分析没有忽略ILL实验，他们会使用完全新颖且不合理的函数形式的卡方，即卡方幅度（也称为“比率分析”），或者使用频谱形式对卡方进行重复计算。 系统错误。 我们进行了分析，该分析利用了标准的常规形式用于卡方，以及派生的函数形式用于光谱方。 我们发现，当用包括光谱信息的常规卡方或与通量大小无关的光谱卡方进行分析时，与常规的无振荡光谱相比，ILL实验发现中微子光谱存在明显的畸变。 用第四中微子来解释这一点，而不是分析中某些方面（例如能量校准）的错误，结果是第四中微子可能的质量平方差的一组特定值，以及最小卡方差 与以前的分析相比，该值大大提高。 对于Huber通量和常规卡方，两个最优选的值分别是0.90和2.36 eV2的质量平方差，分别在Δχmin2值为-12.1和-13.0（3.5和3.6σ）时优选。 对于大亚湾通量和常规卡方，我们发现在Δχmin2分别为-10.5和-11.7（3.2和3.4σ）时优选0.95和2.36

我们推导了一个三态顶点模型的传递矩阵特征值，该模型的权重基于R矩阵而不是差分形式，并且光谱参数位于第5类曲线上。 我们已经证明，传递矩阵特征值和Bethe方程的基本构造块都可以用椭圆曲线上的亚纯函数表示。 我们讨论了源自R矩阵第二光谱参数的特定选择的潜在自旋一链的属性。 我们提供了数值和分析证据，取决于相互作用耦合的强度，相应的低能激发可以是无隙的或无质量的。 在大规模阶段，我们提供分析和数值证据来支持最小能隙的精确表达。 我们指出，将这两种不同的物理状态分开的临界点与权重几何退化为一种曲线的并集的临界点重合。

预测和观察到的反应堆反中微子通量之间的〜3σ差异（被称为反应堆反中微子异常）继续引起人们的兴趣。 最近在反应堆抗中微子光谱中发现意外突增的迹象，以及不同裂变同位素通量不足的迹象，似乎不利于对无菌中微子振荡的异常解释。 鉴于有关电子（反）中微子消失的所有可用数据，我们严格审查该结论。 我们发现，基于全局数据，无菌中微子假设不能被拒绝，并且与来自不同裂变同位素的中微子通量的单个重新定标相比，它只是轻度的不利。 主要原因是NEOS和DANSS实验的最新数据中存在光谱特征。 如果以表面值对反应堆通量进行最新的预测，则无菌中微子振荡可以对全局数据进行一致的描述，相对于无振荡情况，其重要性接近3σ。 即使反应堆的通量和光谱没有任何拟合，仍然保留了2σ的暗示，以无菌中微子为准，允许的参数区域与关于振荡的异常解释相一致。

我们采用2015年发布的普朗克数据和重子声振荡（BAO）测量（包括在红移z = 1.52处的新DR14类星体样品测量）来更新对宇宙学参数的约束，并得出结论，六参数ΛCDM模型是优选的 。 探索对ΛCDM模型的一些扩展，我们发现w CDM模型中暗能量的状态方程读数为w = -1.036±0.056，宇宙中相对论自由度的有效数为Neff = 3.09-0.20 + 在Neff +ΛCDM模型中为0.18，并且在68％置信度（CL）和95％CL下，Ωk+ΛCDM模型中的空间曲率参数为Ωk=（1.8±1.9）×10-3 三个活动中微子质量的总和的上界是∑mν <0.16 eV（对于正常层次（NH））和∑mν <0.19 eV（对于反向层次（IH）），其中Δχ2≡χNH2-χIH2= -1.25。

我们报告了使用多个探测器对中基线反应堆中微子实验进行的中微子质量等级（MH）测定，其中通过添加近探测器可以显着提高测量MH的灵敏度。 然后，深入研究了近探测器的基线和目标质量对组合MH灵敏度的影响。 对于目标质量为20 kton且基线为52.5 km的远距离探测器，近探测器的基线和目标质量的最佳选择分别为〜12.5 km和〜4 kton。 作为将来的中型基线反应堆中微子实验的典型示例，针对JUNO和RENO-50的特定配置选择了近探测器的最佳位置和目标质量。 最后，我们讨论了单探测器和双探测器设置中反应堆抗中微子能谱不确定性的不同影响，这表明在存在近探测器的情况下可以很好地限制光谱不确定性。

反应堆抗中微子的异常可以通过反应堆抗中微子向eV质量的无菌中微子的振荡来解释。 为了探究这一假设，STEREO实验测量了六个不同探测器电池中的抗中微子能谱，该探测器电池中的基线距离ILL研究堆的紧凑堆芯在9至11 m之间。 在这封信中，报告了反应堆开启66天和反应堆关闭138天的结果。 基于脉冲形状鉴别参数的分布，开发了一种提取抗中微子速率的新方法。 通过比较独立于绝对归一化和反应堆光谱预测的细胞比率，可以对无菌中微子进行新的振荡测试。 发现结果与零振荡假说是相容的，并且在97.5％C.L下排除了反应堆抗中微子异常的最佳拟合。