利用COMSOL对正方晶格光子晶体进行能带结构仿真的全过程，涵盖从建立模型、设定参数、执行仿真到最后的数据处理与图表绘制。具体步骤包括选择合适的晶格常数和介质柱直径，设置周期性和Bloch边界条件，编写参数化扫描脚本来定义k矢量路径，以及使用'Global Evaluation'导出特征频率数据。随后，通过Origin软件将导出的数据转换为专业的色散曲线图，特别强调了频率单位转换和图形优化技巧。 适合人群：从事光子晶体研究的科研工作者、物理系研究生及对光子晶体能带仿真感兴趣的学者。 使用场景及目标：适用于需要精确模拟并展示光子晶体能带结构的研究项目，旨在帮助研究人员更好地理解和呈现光子晶体的光学特性。 其他说明：文中还提到了一些实用的小贴士，比如内存管理建议、避免常见错误的方法等，有助于提高仿真的成功率和效率。

内容概要：本文详细介绍了带载流子密度的双温模型及其在MATLAB中的实现。双温模型用于描述电子和晶格温度之间的相互作用，以及带载流子密度随时间的变化。文中探讨了电子晶格温度与电子密度的关系，特别是在飞秒激光源照射下材料的行为。通过MATLAB进行飞秒激光源模拟，观察电子和晶格温度的变化，以及带载流子密度的动态变化。同时，采用有限元法求解涉及的偏微分方程，展示了具体的MATLAB编程实践步骤，包括定义材料参数、建立数学模型、选择数值解法和优化代码性能。 适合人群：从事材料科学研究、物理建模和仿真工作的科研人员和技术爱好者。 使用场景及目标：适用于希望深入了解材料中电子与晶格相互作用机制的研究人员，以及希望通过MATLAB进行相关仿真的技术人员。目标是掌握双温模型的基本原理和应用，提高对材料特性和行为的理解。 其他说明：本文不仅提供了理论背景，还给出了详细的编程实践指导，帮助读者从零开始构建和优化仿真模型。

通过S波介子-介子相互作用，D-D，K-D，D-D⁎和K-D⁎研究了迷人的四夸克Tcc =（ccued）和Tcs =（csud） 基于（2 + 1）味晶格QCD模拟，介子质量为mπ≃410、570和700 MeV。 对于魅力夸克，采用相对论性重夸克动作来处理其在晶格上的动力学。 使用HAL QCD方法，我们在晶格QCD模拟中提取了S波电势，从而计算了介子-介子散射相移。 同位旋三联体（I = 1）通道中的相移表示排斥相互作用，而I = 0通道中的相移则表示吸引力，随着mπ的减小而增大。 这在Tcc（JP = 1 +，I = 0）通道中尤为突出，尽管在mπ= 410–700 MeV范围内都未发现束缚态或共振。 我们用现象学双夸克图片对我们的结果进行了定性比较。

Parton分布函数（PDF）是非扰动量，描述了强子与其中的夸克和胶子之间的关系。 我们建议从QCD全局分析的“数据”中提取PDF，这些数据是由具有良好“晶格横截面”的晶格QCD计算产生的，这些基本是单晶格矩阵元素，可以将晶格QCD计算出来，并将扰动QCD分解为PDF。 为了证明存在良好的“晶格横截面”，我们采用Ji [Phys。 牧师 110，262002（2013）]作为案例研究表明，如果可以对它进行乘性重新归一化，则可以将其分解为扰动理论中所有阶数的PDF。 我们以αs的倒数第二个顺序计算分解系数。

我们报告了核子等矢量轴向，标量和张量电荷的晶格QCD计算。 我们的计算是在两个2 + 1风味合奏上执行的，这些合奏是在物理介子质量和晶格间距分别为a≈0.116和0.093 fm时使用2-HEX涂抹的Wilson-clover动作生成的。 我们使用了多种源漏分离方式-粗谱系中的8个值范围大约为0.4至1.4 fm，细谱系中的3个值范围为0.9至1.5 fm，这使我们能够对激发态效应进行广泛的研究。 使用不同的分析和拟合策略。 为了确定重归一化因子，我们使用非扰动的Rome-Southampton方法，并比较RI'-MOM和RI-SMOM中间方案以估计系统不确定性。 我们的最终结果是在MS方案中以2 GeV计算的。 张量和轴向电荷的不确定度约为4％，gT = 0.972（41）和gA = 1.265（49）。 由于对中间重归一化方案的选择和晶格间距的依赖性更大，因此所得标量电荷gS = 0.927（303）具有更大的不确定性。

我们对标量，等量标量通道（σ介子）中pion-pion散射的弹性相移进行了两味（Nf = 2）晶格QCD计算。 针对与315和227 MeV的介子质量相对应的两个夸克质量执行计算。 使用散射振幅的各种参数提取σ-介子参数。 从手性unit参数化获得的结果外推到物理点并读取Mσ=（440-16 + 10（50）-i240（20）（25））MeV，其中括号中的不确定性表示随机和系统的不确定性 。 讨论了介子参数随介子质量增加的行为。

在本文中，我们探索了使用具有离子化质量的物理值以及较大的离子化质量值的晶格技术计算Nf = 2风味QCD中拓扑敏感性和η'介子质量的计算。 我们观察到可以达到物理点而不会显着增加统计噪声。 η'介子的质量可以从铁电两点函数和拓扑电荷密度相关函数中获得，从而得出可兼容的结果。 由于π'质量与pion的质量依存关系是平坦的，我们得出Mη'= 772（18）MeV，而没有明确的连续极限。 对于拓扑敏感性，我们观察到了对Mπ2的线性依赖性，但是还有一个额外的常数来自晶格伪像。

我们报告了使用两个最近的<math> 2 + 1 <计算得出的核子质量，等矢量向量和轴向向量电荷以及张量和标量耦合 RIKEN-BNL-哥伦比亚和UKQCD合作组织共同生成的/ mn> </ math>风味动态域壁费米子晶格QCD集成。 这些合奏是在Iwasaki <math> x </ math>位错-抑制-决定子-比率规矩作用下以1.378（7）GeV的逆晶格间距和pion质量值生成的。

从（2 + 1）味晶格QCD研究了接近夸克质量（mπ25146MeV和mK≃525MeV）的S波和自旋2通道（S25）的核子（N）-Ω（Ω）系统。 ）。 采用时变HAL QCD方法将两重子相关函数的点阵QCD数据转换为重子-重子势能并最终转换为散射可观测值。 NΩ（S25）电势是在假设它与D波八重体-重子对耦合很小的假设下获得的，在所有距离上都具有吸引力，并在接近均匀性的情况下产生准束缚态： 单独的QCD的散射长度，有效范围和结合能读数a0 = 5.30（0.44）（-0.01 + 0.16）fm，reff = 1.26（0.01）（-0.01 + 0.02）fm，B = 1.54（0.30）（- 0.10 + 0.04）MeV。 包括额外的库仑吸引，pΩ-（S25）的结合能变为BpΩ-= 2.46（0.34）（-0.11 + 0.04）MeV。 可以通过p-p，p核和核-核碰撞中的两个粒子相关性来搜索这种spin-2pΩ-状态。

各向异性晶格间距是强制性的，以达到在晶格QCD的强耦合极限中恢复手性对称性的高温。 在这里，我们为无质量交错费米子的强耦合SU（Nc）或U（Nc）晶格QCD中各向异性耦合的非扰动重新归一化提出了一个简单准则。 然后，我们针对Nc = 3计算重新归一化的各向异性以及Karsch系数的强耦合模拟（运行各向异性）。 我们通过结合图解蒙特卡洛和多直方图重加权技术来实现高精度。 我们观察到连续时间限制中的平均场预测捕获了非扰动标度，但是在单位因数上收到了较大的，先前被忽略的校正。 使用我们的非扰动处方代替平均场结果，我们观察到对静态重子质量和与手性对称性恢复相关的相界位置的连续时间限制进行​​相同幅度的大校正。 尤其是，在不同的有限晶格上评估的相界对晶格时间范围的依赖性要小得多。 作为副产物，我们还估计了在零温度下的强耦合极限下，无质量SU（3）QCD的介子衰变常数和手性缩合物。