计算雨衰的matlab程序（降雨衰减），基于最新版的ITU-R，适用于仿真无线通信信道，有做卫星链路相关的可供参考，包括使用电子地图ak,降雨率等，代码可直接使用

质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的，并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录，对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致，H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50（stat）−±0.20 +±0.25（sys）fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间，包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面，包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展，将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。

提出了使用大型强子对撞机的ATLAS检测器收集的数据来寻找中性，弱相互作用，长寿命粒子的衰减的方法。 本文的分析使用了2015–2016年记录的s = 13 TeV时质子-质子碰撞数据的36.1 fb-1。 该搜索采用了一种技术，该技术利用两顶点策略和一种仅需要一个顶点并结合检测器中的额外活动的新技术，即可在μon光谱仪中重建衰落成射流的长寿命粒子的顶点，从而提高了使用寿命的灵敏度。 观察到的事件数量与预期的背景一致，并确定了几个基准信号的极限。

使用质子-质子碰撞数据（对应于记录的1fbâ1的综合光度）执行具有DâKS0Ï+Ï€ˆ衰减的B B→DKDK±的模型相关振幅分析 由LHCb在7 TeV的质心能量在2011年。CP违反可观察到的值x±和y±，对CKM角γ敏感，被测量为x x = + 0.027±0.044 0.008 + 0.010±0.001，y == 0.013±0.0480.007 + 0.009±0.003，x + = 0.084±0.045±0.009±0.005，y + =± 0.032±0.048×0.009 + 0.010±0.008，其中第一个不确定性是统计的，第二个系统性不确定性和第三个不确定性是由DKSKS0 ++ amplitude振幅模型的不确定性引起的。 确定包括所有不确定性来源的α值为（84°42 + 49）°。 发现中性D介子混合的影响可忽略不计。

电磁形状因数用于探索核子及其奇异伴侣的内在结构。 在低能量下进行电子散射时，可以推导出核子的电磁矩和半径。 由于超子的不稳定特性，相应的超子实验是有限的。 仅对于一个过程，它就具有优势：中性Sigma超子衰减到Lambda超子以及真实或虚拟光子。 由于相空间有限，由Sigma-Lambda过渡形状因子引起的效应与QED辐射校正竞争，从而衰减了$$ \ varSigma ^ 0 \ rightarrow \ varLambda e ^ + e ^-$$Σ0→Λe+ e -。 这些QED校正在当前工作中得到解决，其评估超出了软光子近似，即在Dalitz图的整个范围内，并且对辐射光子的能量没有限制。

我们已经系统地研究了重质重子手性扰动理论（HBChPT）中自旋32到12的双倍增重的重子跃迁磁矩到下一个到领先的顺序。 过渡磁矩和衰变宽度的数值结果按倒数第二的顺序显示：μΞcc⁎++→Ξcc++ = −2.35μN，μΞcc⁎+→Ξcc+ =1.55μN，μΩcc⁎+→Ωcc+ =1.54μN，ΓΞcc Ξ++→Ξcc++ = 22.0 keV，ΓΞcc⁎+→Ξcc+ = 9.57 keV，ΓΩcc⁎+→Ωcc+ = 9.45 keV。

在重子重子手性扰动理论中，以大循环Nc极限（一环阶）分析重子的非轻子衰减中的s波衰减幅度，其中Nc是色电荷数。 具有八位位组和十重子中间状态的回路图被系统地纳入分析，并考虑了十位八位组质量差的影响。 由于QCD重子的大Nc自旋风味对称性，不同的单环图之间存在大Nc抵消。 大Nc重子手性扰动理论的预测与1 / Nc扩展的期望值和实验数据都非常吻合。

搜索Λb 0和Ξb 0重子的无魅力三体衰变到最终状态Λh + h′-，其中h（）=π或K。 该分析基于数据样本，该数据样本对应于LHCb实验收集的pp碰撞的3 fb -1的综合亮度。 首次观察到Λb 0→ΛK +π-和Λb 0→ΛK + K-衰减，并测量了它们的分支分数和CP不对称参数。 可以看到Λb 0→Λπ+π-衰变的证据，并且对0 b 0重子衰变的分支分数设定了极限，直到Λh + h'-最终状态。

在由LHC的CMS检测器收集的s = 7 TeV的pp碰撞中，在B±→J / ψϕK±衰减中观察到了J / ψϕ质谱中接近阈值的峰结构。 基于J /ψ的dimuon衰减模式选择的数据样本对应于5.2 fb -1的综合光度。 将结构拟合为三体相空间非谐振分量上方的S波相对论Breit-Wigner线形可提供超过五个标准偏差的信号统计显着性。 拟合的质量和宽度值分别为m = 4148.0±2.4（stat。）±6.3（syst。）MeV和Γ= 28-11 + 15（stat。）±19（syst。）MeV。 也有证据表明在更高的J / ψϕ质量下有一个额外的峰结构。

考虑到B0和Bs0弱衰减到J /ψ和qq分量的主导过程，我们描述了B0和Bs0衰减成J /ψf0（500）和J /ψf0（980）。 将这个qq分量强电子化为成对的伪标量子介子后，我们就获得了介子-介子分量的某些权重，并允许它们彼此相互作用。 用手性unit论描述的介子-介子分量的最终状态相互作用产生了f0（980）和f0（500）共振，并且我们可以得到π+π-不变质量分布。 共振，这使我们可以直接与实验进行比较。 与实验定量吻合，我们得出每个B衰变的J /ψf0（980）和J /ψf0（500）的比率，其中f0（980）明显占Bs0衰变的主导，而f0（500）则明显占Bs0衰变的主导。 B0衰减。