考虑到Bose-Einstein（BE）和Fermi-Dirac（FD）统计数据的非广义泛化，在非广义环境中详细研究了热力学和协变动力学理论。 从Tsallis的熵公式开始，为具有q广义BE / FD自由度的经典系统建立了恒温统计的基本原理。 根据q-广义Uehli的相对论输运方程建立了多粒子动力学理论。

在具有紧凑边界的（4 + 1）维球对称Gauss-Bonnet AdS黑洞时空中对全息纠缠熵进行了数值研究。 在主体方面，黑洞时空在扩展相空间中经历了范德华式相变，对此进行了重点研究，重点是温度熵平面上的行为。 在边界上，我们计算了不同大小的磁盘区域的正则HEE。 我们找到了强有力的数值证据，证明了温度HEE平面上等压曲线的等面积定律失效以及纠缠熵第一定律的正确性，并简要解释了为什么后者可能成为前者的原因， 即在HEE平面上等面积定律的失效。

在本文中，我们通过多种方法和在不同的热力学集合（规范/大正则）中分析了爱因斯坦-麦克斯韦-杨-米尔斯-AdS引力（EMYM）中反de-Sitter黑洞的热力学性质。 首先，我们在固定电荷的熵热图中简要概述了该相结构，然后在固定电势集合中研究了此热力学结构。 接下来的相关步骤是回顾非局部可观测量，例如全息纠缠熵和两点相关函数，以表明这两个可观测量在我们的数值精度上均表现出类似于范德华斯的行为，并且在热熵的情况下仅在临界线附近 通过检查麦克斯韦的等面积定律和临界指数来确定固定费用。 根据宏大的规范合奏，我们还发现了这种黑洞的新相结构，其中临界行为在热图像和全息图像中都消失了。

由（σ，ω，π）量子hadrodynamics（QHD）的有效模型生成的自洽手性Dirac-Hartree-Fock（CDHF）近似被扩展为包括Lorentz标量自洽顶点校正。 标量顶点校正使用QHD和Bethe-Salpeter方程的自洽性构造，并且所得的顶点校正在图解上等效于称为Hedin-Dirac-Hartree-Fock（HDHF）的自洽Hedin逼近。 （σ，ω，π）量子动力学的有效模型将热力学一致性和密度泛函理论（DFT）的要求保持在良好的近似值。 HDFT近似适用于核物质和中子星的性质。

当空间圆的大小达到无穷大时，我们讨论了在热力学极限中由较高的qKdV电荷修饰的2d CFT的分配函数。 在此极限下，鞍点近似是精确的，并且在无限中心电荷下，可以明确计算出广义划分函数。 我们表明，可以将对自由能的领先的1 / c校正重新表示为Young tableaux的总和，我们可以为前两个qKdV电荷进行计算。 接下来，我们将广义集合与包含单个主要状态的“本征状态集合”进行比较。 在无限的中心电荷下，对于qKdV逸度的任何值，集合都在本地操作员的期望值级别上匹配。 当中心电荷很大但很有限时，对于任何逸度值，上述集合都是可以区分的。

已经通过各种技术（X射线衍射，IR-TF光谱，扫描电子显微镜，拉伸试验和耐热性）研究了用高岭土和偏高岭土增强的淀粉基塑料薄膜的结构和热机械性能。 所得结果表明，惰性材料高岭土可防止淀粉失去其颗粒状结构并在加热过程中溶解，从而产生低杨氏模量（7 MPa）的塑料膜。 另一方面，偏高岭土是将高岭土在700℃加热1小时后得到的无定形和脱羟基的材料，大大改善了塑料膜的热机械性能。 杨氏模量从19 MPa增加到25 MPa，而热阻从90°C增加到120°C。 这归因于在加热过程中淀粉的粒状结构损失之后偏高岭土在聚合物基质中的良好分散。

CEA主要用于火箭推进剂或火药的热力学参数以及比冲等的计算。

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四元饱和硝酸盐水溶液体系{ H2O + NH4NO3(sat) + Nd(NO3)3 + Y(NO3)3 }的热力学研究—与类理想溶液模型的对比，何美，王之昌，在T = 298.15 K下，利用等压法系统研究了四元饱和硝酸盐水溶液体系{ H2O + NH4NO3(sat) + Nd(NO3)3 + Y(NO3)3 }的热力学性质。以CaCl2水溶液为参考溶�

像BPS D3麸一样，IIB型弦理论的非超对称（非susable）D3麸也具有解耦极限，并导致非超对称AdS / CFT对应。 在这种情况下，喉部的几何形状代表的QFT既不是保形的也不是超对称的。 去耦极限中非必要的D3骨架的“黑色”版本描述了在有限温度下的QFT。 在这里，我们首先使用全息技术从“黑色”非多余D3麸皮的解耦几何中计算出此类QFT小子系统的纠缠熵。 然后，我们从解耦的“黑色”无用D3骨架的渐近AdS几何学研究此QFT的弱激发态的纠缠热力学。 我们观察到，对于小型子系统，该背景确实满足了第一定律，即与子系统的大小成反比的普遍（纠缠）温度和垂直于纠缠表面的（纠缠）压力满足关系。 最后，我们展示了纠缠熵如何与高温下的热熵交叉。