这封信提出了对新的光共振的探索，该共振会衰减到成对的夸克，并与高pT光子或射流结合产生。 该数据集由质子-质子碰撞组成，在大强子对撞机上，ATLAS探测器在质心能量为s = 13 TeV的情况下，积分光度为36.1 fb $ ^ {-1} $。 共振候选物被确定为大型大半径射流，其子结构与粒子衰减成一个夸克对一致。 检查候选者的质谱图是否存在高于背景的局部过量。 在数据中未观察到新共振的证据，该新共振用于排除产生疏恐惧轴矢量Z'玻色子。

包括在内的质子-质子碰撞在质子-质子碰撞中以质子-质子碰撞测量，质子能量为s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV，这是由欧洲核子研究组织（CERN）的大型强子对撞机进行的ATLAS实验记录的。 分析数据集的总综合亮度为20。 2 fb -1。 对于由反k t射流聚类算法定义的射流，其半径参数为R = 0时，将测量双微分截面。 4并且R = 0。 在图6中示出并且被表示为射流横向动量的函数，在70 GeV和2.5 TeV之间的范围内，并且在绝对射流速度的六个区间中，在0和3之间。 0.将测得的横截面与量子色动力学的预测值进行比较，并在扰动理论中按次要顺序进行计算，并针对非扰动和电弱效应进行校正。 使用质子不同parton分布函数的选择，可以对与预测的一致程度进行量化。 观察到数据与理论预测之间的张力。

提出了使用至少两个轻子的事件来生产直接顶对的搜索，其中至少两个轻子包括质量不变的对偶对，与Z玻色子质量一致，射流标记为起源于b夸克和缺少横向动量。 这项分析是在2012年大型强子对撞机上使用ATLAS探测器收集的s = 8TeV质子碰撞数据进行的，对应于20.3 fb -1的综合光度。 没有观察到超出标准模型预期的过量。 在模型的基础上提供了对结果的解释，该模型基于重对的顶夸克状态（t〜2）的直接配对产生，然后通过t〜2→Zt〜1衰减到较轻的对顶夸克状态（t〜1）， 对于自然界中介导的超对称破坏情形中的t〜1对产生，中性分子（χ〜10）是次轻的超对称粒子，并通过χ衰变产生Z玻色子和引力子（G〜）。 〜10âZG〜过程。

建立并验证了基于似然的判别夸克和胶子引发的射流，并使用4.7 ff -1的质子-质子碰撞数据在s = 7 TeV处与LLAS的ATLAS探测器进行了验证。 具有丰富的夸克或胶子含量的数据样本用于构建和验证射流属性的模板，这些模板是基于似然度的判别式的输入。 数据和蒙特卡洛样本中建立的喷气式标签机的辨别力在系统不确定性≥10-20％之间。 在数据中，轻夸克射流可以以≥50％的效率进行标记，而在40GeV和360GeV之间的pT范围内，胶凝体射流的误标记率可以达到≥25％，从而可以接受 追踪器。 在数据中发现的胶子喷气机的拒绝率明显低于使用Pythia 6蒙特卡洛模拟所能达到的水平，其中对于10％的轻夸克喷气机选择效率，胶子喷气机误标率可以达到10％ 使用相同的射流特性

这封信描述了一种与模型无关的搜索，该搜索使用ATLAS探测器记录的20 fb -1质子-质子LHC数据在光子的质心为s时在光子+射流（γ+ jet）事件中产生新的共振。 = 8 TeV。 将γ+ jet质量分布与根据数据拟合的背景模型进行比较； 没有发现与仅背景假设的明显差异。 通用高斯形信号和超出标准模型的两个基准现象的极限设置为95％可信度，即非热量子黑洞和激发夸克。 低于4.6 TeV的质量排除了非热量子黑洞，而低于3.5 TeV的质量排除了激发夸克。

在质子能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13的情况下，进行了在3.2 fb -1质子-质子碰撞中衰变成光子和射流的高质量共振的产生的搜索。 ATLAS探测器在大型强子对撞机上收集的$$ TeV。 选定的事件具有孤立的光子和射流，每个光子和射流的横向动量都超过150 GeV。 没有发现γ+射流不变质量分布与仅背景假设有显着偏差。 通用高斯形信号的横截面和标准模型以外的一些基准现象的极限设置为95％置信水平：激发的夸克与标准模型粒子具有矢量样的耦合，并且在非热量子黑洞中 额外空间维度的两个模型。 高宽比质量比为2％的高斯形共振的最小排除可见截面从质量为1.5 TeV的约6 fb降低为质量为5 TeV的约0.8 fb。 高斯形共振的宽质量比为15％的最小排除可见截面从质量为1.5 TeV的约50 fb降低到质量为5 TeV的约1.0 fb。 对于Randall-Sundrum（Arkani-Hamed-Dimopoulous-Dvali）模型（具有一（六）个额外的尺寸），激动的夸克在4.4 TeV的质量以下被排除，非热量子黑洞不在3.8（6.2）TeV的质量以下。

报道了在大型强子对撞机的ATLAS探测器中寻找成对产生的光子射流（准直的光子分组）的结果。 高度准直的光子射流可以来自新的，高度增强的粒子的衰变，这些粒子可以衰变成足够准直的多个光子，从而在电磁量热计中被识别为单个光子状能量簇。 在2015年和2016年收集了质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV的数据，对应于36.7 fb-1的综合光度。候选光子-喷气对的产生事件是从包含两次重构的事件中选择的 使用一组识别标准的光子比通常用于选择光子的识别标准严格得多，并应用了其他标准以提高对光子射流的灵敏度。 在重建的双光子质谱图中寻找窄的过量峰。 观察到的质谱与标准模型背景预期一致。 在包含新的，具有窄宽度X的高质量标量粒子的模型的上下文中解释了结果，该粒子通过新的轻粒子a衰减为成对的光子射流。 对于200 GeV <mX <2 TeV以及对于范围从100 MeV的较低质量的ma而言，横截面的上限乘以分支比σ×B（X→aa）×B（a→γγ）2乘积的乘积 取决于mX，最高可达2到10 GeV。 对于相同的mX范围和从500 MeV的较低质量到2到10 GeV的ma范围，也对σ×B（X→aa）×B（

我们在5 TeV质量中心能量下研究了彩色玻璃冷凝液框架内的前向喷射能谱。 特别是，我们专注于CMS-CASTOR热量计所涵盖的运动范围。 我们表明，我们的饱和度模型计算与CASTOR测量兼容，并且为了最佳地重现数据，需要包括多部分相互作用的影响。 我们预计会出现显着的核抑制作用，即在考虑到的最低喷射能量Ejet〜500 GeV时可降至50％。

在大型强子对撞机中涉及光子的新物理搜索中，一项挑战是将孤立光子的场景与导致“光子射流”的模型区分开。 例如，在750 GeV双光子过量的情况下，有人指出，真正的双光子共振Sâγ可通过ppâSSaaaa4γ形式的过程来模仿，其中S是 质量为750 GeV和a的新标量是一个衰减到两个共线光子的光伪标量。 光子射流可与隔离物区分开

静水环境中径向紊动射流数值模拟，槐文信，李志伟，本文对静水环境中的径向射流进行了实验研究，实验是在实验室的自制循环系统中进行，基于PIV测速仪得到了多种工况射流中线流速分布