暗物质存在的特征只有通过引力相互作用才能揭示出来。 理论上的论点支持弱相互作用的质点粒子（WIMP）可以是一类暗物质，并且可以消灭和/或衰减为标准模型粒子，其中中微子是一个理想的候选者。 我们表明，在基于印度的中微子观测站（INO）项目下，拟议的50 kt磁化铁量热仪（MagICAL）探测器可以分别在中微子和反中微子模式的间接搜索银河扩散暗物质中发挥重要作用。 我们提出了500 kt·yr的Magical探测器的灵敏度，以设置质量在2 GeV≤mχ范围内的暗物质的速度平均自an灭截面（〈σv〉）和衰变寿命（τ）的限值 ≤90 GeV和4 GeV≤mχ≤180 GeV，假设在INO位置没有超过传统的大气中微子和反中微子通量。 我们对低质量暗物质的限制限制了以前没有探讨过的参数空间。 我们证明了Magical将能够设置竞争约束，〈σv〉≤1。 对于χχ→νντ$$ \ chi \ chi \ to \ nu \ overline {\ nu} $$和τ≥4，为87×10 -24 cm 3 s -1。 在90％C.L时χ→νν¯$$ \ chi \ \ to \ \ nu \ overlin

图 7.35 添加灵敏度分析变量 2．添加灵敏度分析设置 右键单击工程树下的 Optimetrics节点，在弹出的菜单中选择【Add】→【Sensitivity】，打开“灵 敏度分析设置”对话框，如图 7.36所示。 在该对话框中，①处的Max. No of Iterations/Sensitivity项用于设置每个分析变量的最大迭代次数， 这里取为默认值 10；在②处单击 Setup Calculations.按钮，打开与本章 7.8.3节图 7.26一样的对话框， 使用相同的操作添加函数 mag(Zo(Port1))到图示的②处，作为灵敏度分析结果函数，同时选中 Master Output复选框；在④处的 Approximate Error in Master后输入 0.1作为可接受的误差值。 然后单击对话框的Variables选项卡，设置变量width和height的Starting Value的值分别为0.806mm 和 0.5mm。单击 按钮，完成灵敏度分析设置。此时，默认的灵敏度分析设置名称 SensitivitySetup1 会自动添加到工程树的 Optimetrics下。

位于CERN的大型强子对撞机的ATLAS探测器用于搜索标量玻色子对一对长寿命粒子的衰变，这些粒子在标准模型规子组下为中性，在质子中收集的数据为20.3 fb-1。 s = 8 TeV处的“质子碰撞”。 此搜索对衰变为标准模型粒子的长寿命粒子很敏感，这些粒子会在ATLAS电磁热量计的外边缘或强子热量计的内部产生射流。 没有观察到过多的事件。 据报道，标量玻色子生产横截面乘以长寿命中性粒子中的支化比的乘积随粒子的适当寿命而变。 玻色子质量的极限值在100 GeV到900 GeV之间，长寿命的中性粒子质量在10 GeV到150 GeV之间。

大型强子对撞机（LHC）的物理学家依靠粒子碰撞的详细模拟来建立对不同理论建模假设下的实验数据的期望。 尽管开发使用现有算法和计算资源要花费很大的成本，但开发分析技术仍需要PB级的模拟数据。 探测器的建模以及颗粒级联与量热仪中的物质相互作用时的精确级联

文档密码破解工具 请解压后使用password word

受D0协作关于X（5568）具有四种不同风味的状态的报告的启发，在本工作中研究了相似的状态uds′b。 与具有夸克含量（芽或bdu's）的状态X（5568）相比，寻找该状态的优势在于，BK阈值比Bsπ的阈值高270 MeV，并且允许较大的质量区域用于 不能衰减到Bsπ的uds′b稳定。 采用手性夸克模型和高斯展开法进行量子数为IJP（I = 0,1; J = 0,1,2; P = +）的四夸克态udsb的计算。 考虑了两种结构，双夸克-反双夸克和介子介子，具有所有可能的颜色配置。 结果表明，具有双夸克-反夸克构型的四夸克的能量都高于BK的阈值，但是由于其结构，共振仍然可能。 对于介子介子结构中IJP = 00 +的状态，能量刚好低于相应的阈值，其中颜色通道耦合起着重要的作用。 绑定状态是可能的。 两个物体（夸克/反夸克）之间的距离表明状态是一种分子状态。

本考试系统具有自动出题、随机出题、自动阅卷计分、在线记时考试、用户帐户管理、批量添加考生、成绩存档等功能，它 本考试系统具有自动出题、随机出题、自动阅卷计分、在线记时考试、用户帐户管理、批量添加考生、成绩存档等功能

工具界面很简单，就是输入几个十进制数值（中间用空格隔开），按回车或转换按钮进行十六进制转换！ 就省得再用计算器一个一个的转换了！ 工具界面很简单，就是输入几个十进制数值（中间用空格隔开），按回车或转换按钮进行十六进制转换！ 就省得再用计算器一个一个的转换了！

我们研究了在未来的电子离子对撞机（EIC）上进行dijet照片生产测量的潜力，以更好地限制我们目前对核parton分布函数的了解。 基于扰动QCD的最先阶和最接近次阶阶的理论计算，我们建立了三种不同EIC设计的运动学范围，四种不同光的Parton密度函数修改的大小 质子从He-4到C-12和Fe-56到Pb-208的重核，以及相对于目前由深部非弹性散射和Drell-Yan数据确定的EIC测量的改进 当还考虑来自现有强子对撞机的数据时。

我们分析了从电子小对撞机（EIC）的小x区域核结构功能的未来测量中提取非线性帕顿饱和效应的清晰信号的可能性。 我们的方法包括使用运行耦合的Balitsky–Kovchegov发展方程生成电子-金碰撞的伪数据，以及评估这些饱和的伪数据与现有的核parton分布函数集（nPDF）的兼容性，外推