电磁场课程设计：垂直极化波斜入射到分界面、左旋圆极化波传播动态图、矩形波导中TE01模TM11模传播动态图仿真报告。

电磁场课程设计：垂直极化波斜入射到两种理想介质分界面MATLAB仿真

斜入射SV波作用下水电站地下洞室群地震反应特点，张运良，马艳晶，地震波入射角度对大型地下厂房洞室群地震反应的影响评价至今还未取得一致的认识。本文首先推导了平面SV波斜入射下均质弹性半无限�

图 5.6 均匀平面电磁波斜入射 理想导体平面 [解] (1 ) 由题中给出的入射波电场强 度表达式和式(5 - 91)等相位平面方程 ,得 k + = ex 3 + ez 4 rad/ m 可见入射波的波矢量 k + 位于 x Oz 平面 , 入 射波的电场强度垂直于入射平面。如图 5.6 所示 , 属于垂直极化入射问题。由图 5.6 可得 k - = ex 3 - ez 4 rad/ m (2 ) 显然 , 对于垂直极化情况 ,反射系数 R⊥ = - 1 ,有 E · - = R⊥ ey 3e - jk - ·r = - ey 3e - j( 3 x - 4 z ) V/ m 由式 (5 - 94 ) , 得入射波和反射波磁场强度分别为 : H · + �= 1 η0 ek + × E + = 1 120π ex ey ez 3 5 0 4 5 0 3e - j ( 3 x + 4 z ) 0 A/ m = 1 200π ( - ex 4 + ez 3)e - j ( 3 x + 4 z ) A/ m H · - := 1 η0 ek - × E - = 1 120π ex ey ez 3 5 0 - 4 5 0 - 3e - j ( 3 x - 4 z ) 0 A/ m = - 1 200π ( ex 4 + ez 3)e - j ( 3 x - 4 z ) A/ m 所以 ,空气中的合成电场强度和磁场强度分别为 : 861

行业分类-物理装置-基于斜入射光反射差法的透明电极电势实时监控装置及其方法.zip

基于多光束干涉原理，推导了非平行角度调谐薄膜滤光片在斜入射时的高斯光束反射光强表达式。在此基础上研究了高斯光束的入射角以及非平行滤光片两端面间所存在楔角对反射光强分布的影响。计算和实验结果都表明，滤光片的反射光强分布不仅与入射角有关，而且非平行滤光片两端面间楔角的大小和正负特性还会在一定程度上影响斜入射时滤光片的光场分布、反射率和隔离度。要保证滤光片在斜入射时反射率和隔离度的稳定，既可以在切片时提高滤光片的平行度，也可以通过在斜入射时保证楔角为负来实现。

斜入射平面波作用下具有不同基底的各向异性亚表面的Babinet原理

在这封信中，我们提出了逆向反射超表面的设计，以增强斜入射下的反向散射。 通过沿表面进行反射相位分布设计，可以生成等效波矢量，其幅度为平行分量k ||的两倍，但方向相反。 入射波的波矢k0的关系。 由于这种人造的平行波矢量，反射波的主瓣可以向后重新定向。 例如，我们演示了在斜入射= 20的情况下可以有效工作的X波段逆向反射。金属表面。 改进的金属方环结构用于在斜入射下获得所需的相位分布。 通过相位梯度设计，超导体表面可以在横向电极化下在9.8GHz向后反射入射波。制作并测量了原型。 仿真和实验结果均验证了超颖表面的良好回射性能。

针对斜入射激光辐照光学薄膜的情况，将激光的电矢量正交分解为s偏振和p偏振，并从麦克斯韦方程组出发，求得激光在膜层中传输的电磁场分布，进而对薄膜的光学特性进行了数值分析。以高反膜为例，结果表明：随着入射角的增大，s偏振光的反射率、透射率和吸收率有微小的浮动；而p偏振光的反射率、透射率和吸收率有明显的变化，其反射率逐渐减小，透射率和吸收率逐渐增大；在高反膜中心波长附近，s偏振光和p偏振光均有一高反宽带，与s偏振光相比，p偏振光的宽带明显变窄，且p偏振光的吸收率相对较高。

具有非亚波长光栅周期的双层导模谐振滤波器在斜入射下的性能