光电探测器前置放大电路设计是将光信号转化为电信号的关键环节。光电探测器，特别是光电二极管，能将光功率转化为电流。然而，实际应用中并非像简单电路所示，直接用电阻取样光电二极管的输出电流就能得到理想的电压信号。其中涉及多个因素，包括暗电流、噪声、响应速度以及后级电路匹配等复杂问题。 光电探测器存在暗电流，即使在无光照情况下也会有电流产生，这可能导致信号干扰。取样电阻的选择是个权衡过程，电阻过大将增加噪声，过小则可能降低信号电压，同时影响响应速度。光电探测器的PN结电容与取样电阻构成RC充电回路，影响响应速度。VCC电压的稳定性直接影响结电容，进而影响响应度，不稳定的电源可能导致噪声增加。 为了改善响应速度，可以通过减小取样电阻来减小RC时间常数，但这样会牺牲响应幅度。此外，较大的取样电阻虽然有利于捕捉微弱信号，但会增加输出阻抗，对后级放大电路造成负担，要求后级电路具有高输入阻抗以获取更多信号能量。 光电探测器的结构包括光生电流源和结电容，反偏电压增大可以减小结电容，提高响应速度。然而，半导体工艺中的寄生电阻会产生暗电流，无偏用法可以消除暗电流，提供良好的线性度和较低噪声，适合微弱光信号检测。有偏用法则通过施加偏压减小结电容，提高响应速度，但会引入暗电流，适用于速度优先的场景。 在有偏用法中，可能遇到运算放大器输出振荡的问题，这是因为结电容引起的信号延迟。解决办法是在反馈电阻上并联电容进行补偿。然而，实际应用中的运算放大器并非理想器件，输入级的偏置电流可能影响输出，导致异常现象，如高直流电平或零输出。 光电探测器前置放大电路设计需综合考虑多个因素，包括噪声抑制、响应速度、后级匹配以及实际器件特性。通过适当的设计和补偿策略，可以实现对不同光信号的高效检测。

《IP端口探测器：无视禁PING的网络侦查利器》 在互联网的世界中，网络通信是数据传输的基础，而IP地址和端口则是这个通信体系中的关键元素。IP端口探测器，正如其名，是一种专门用于检测和分析IP地址及其对应端口状态的工具，尤其在面对禁PING的情况下，它能提供一种有效的网络侦查手段。 IP地址是网络设备在网络上的唯一标识，如同我们的家庭住址，使得数据包能够准确地找到目的地。然而，某些服务器或网络环境为了防止被扫描或攻击，会选择禁用PING响应，这使得常规的IP探测方法失效。IP端口探测器则能够绕过这种限制，通过TCP或UDP协议主动发起连接尝试，从而判断目标IP是否在线以及开放了哪些端口。 端口是网络通信的通道，不同的服务通常会绑定到特定的端口上。例如，HTTP服务通常使用80端口，HTTPS使用443端口。通过探测这些端口，我们可以了解目标主机提供的服务类型，甚至可能发现潜在的安全漏洞。探测器的工作原理是发送SYN或UDP数据包到目标端口，然后根据返回的响应来判断端口是否开放，这被称为半开连接扫描或无连接扫描。 在"IP端口探测器-无视禁PING 绿色版"中，"绿色版"意味着这是一个便携式应用，无需安装即可使用，不会在系统中留下任何痕迹，方便用户随身携带和快速部署。其中包含的文件"krnln.fnr"、"EThread.fne"和"IP探测器.exe"可能是程序的核心组件，"krnln.fnr"可能涉及程序的核心功能，"EThread.fne"可能与多线程处理相关，确保探测过程的高效并行，而"IP探测器.exe"显然是程序的执行文件，启动并运行整个探测过程。 使用这样的探测器时，用户可以输入目标IP范围或单个IP地址，设定扫描的端口范围，然后程序将自动进行扫描，并将结果以列表形式呈现，包括打开的端口、对应的网络服务等信息。这对于网络管理员来说，是进行网络监控、安全审计、故障排查的重要工具；对于普通用户，也有助于了解自己的网络环境，提升网络安全意识。 IP端口探测器是网络诊断和安全研究的重要工具，它能帮助我们穿透禁PING的迷雾，揭示网络背后的秘密。但同时，我们也应意识到，任何网络探测行为都应遵循合法、合规的原则，尊重他人的网络隐私，避免滥用技术导致不必要的法律风险。

提出了在sNN = 5.02 TeV质子-铅（p + Pb）碰撞和s = 2.76 TeV质子-质子碰撞的射流截面中包容性射流产生的中心性和速度依赖性的测量。 这些量是在分别对应于27.8 nb -1和4.0 pb -1的综合光度的数据集中测量的，该数据在2013年由大型强子对撞机的ATLAS检测器记录。p + Pb碰撞中心性的特征在于总横向能量 被测

为了评估在超相对论性离子碰撞中形成的夸克-胶子等离子体的特性，大型强子对撞机的ATLAS实验测量了平均横向动量与流动谐波之间的相关性。 该分析使用铅-铅和质子-铅碰撞的数据样本，该样本是在每个核对对的质心能量为5.02 TeV时获得的，对应于$ 22〜\ upmu \ text {b} ^ {-1 } $$22μb-1和$$ 28〜\ text {nb} ^ {-1} $$ 28nb-1。 使用修改后的皮尔逊相关系数和带电粒子轨迹逐个事件进行测量。 在铅-铅碰撞中测量了二次，三次和四次流动谐波的修正皮尔逊相关系数，并将其作为事件中心度的函数，量化为带电粒子数或参与碰撞的核子数。 对带电粒子横向动量的几个间隔执行测量。 所有研究谐波的相关系数都表现出很强的中心性演变，而这种变化仅在很小程度上取决于带电粒子的动量范围。 在质子-铅碰撞中，针对二阶流动谐波测量的修正的皮尔逊相关系数仅显示出弱的中心依赖性。 通过基于流体动力学模型的预测定性描述铅-铅数据。

使用大强子对撞机的ATLAS探测器对最终状态下的超对称性进行了搜索，该状态包含两个光子且缺少横向动量。 该搜索利用了在2015年以13 TeV的质心能量收集的3.2fb-1质子-质子碰撞数据。结合数据驱动和基于蒙特卡洛的方法，标准模型背景为 估计为0.27-0.10 + 0.22个事件。 在信号区域没有观察到事件； 考虑到预期的背景和它的不确定性，此观察结果隐含可见的横截面的模型无关的95％CL上限0.93 fb（3.0事件），这是由于超出标准模型的物理因素所致。 在规范化介导的超对称性破裂的广义模型的上下文中，该模式打破了类似bino的次轻质超对称粒子，这导致胶态的简并八位位态质量的下限为1650 GeV，与质量无关 较轻的类似野牛的中性动物。

可观察到的喷气机子结构已经大大超出了大型强子对撞机标准模型的物理搜索程序。 先进的工具受到理论计算的启发，但从未对数据和射流子结构可观测值的计算进行直接比较，这些计算结果超出了对数近似法。 这样的观测不仅对于探测强子对撞机尚未探明的QCD的共线状态具有重要意义，而且对于增进对大型强子对撞机许多研究中所使用的射流子结构特性的理解也具有重要意义。 这封信记录了在强子对撞机上第一个射流子结构量的测量结果，该计算结果的精确度接近于对数。 归一化的微分截面是作为log10ρ2的函数进行测量的，其中ρ是软滴质量与无室射流横向动量之比。 该数量是通过ATLAS探测器记录的s = 13 TeV质子-质子碰撞的32.9 fb-1的双喷射事件测量的。 展开数据以校正检测器的影响，并将其与精确的QCD计算和前导对数粒子级蒙特卡洛模拟进行比较。

提出了对成对产生并衰减为两个射流的大量彩色共振的搜索。 该分析使用的36.7 fb -1的s = 13 TeV pp碰撞数据，该数据由ATLAS实验在2015年和2016年的大型强子对撞机记录。与背景预测值无明显差异。 在SUSY简化模型中解释了结果，其中最轻的超对称粒子是顶夸克t〜，它通过违反R-奇偶性的耦合迅速衰减为两个夸克。 质量范围在100GeV <mt〜<410 GeV范围内的顶级小排在95％的置信水平上。 如果将衰减分解为b-夸克和轻夸克，则需要两个b-标记的专用选择用于排除100GeV <mt〜<470 GeV和480GeV <mt〜<610 GeV范围内的质量。 对大量的彩色八位位组共振的成对设置了其他限制。

4899空口令探测器,扫描网络上不需要密码的radmin服务端，扫描结果直接用radmin连接。

质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的，并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录，对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致，H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50（stat）−±0.20 +±0.25（sys）fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间，包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面，包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展，将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。

这封信提出了对新的光共振的探索，该共振会衰减到成对的夸克，并与高pT光子或射流结合产生。 该数据集由质子-质子碰撞组成，在大强子对撞机上，ATLAS探测器在质心能量为s = 13 TeV的情况下，积分光度为36.1 fb $ ^ {-1} $。 共振候选物被确定为大型大半径射流，其子结构与粒子衰减成一个夸克对一致。 检查候选者的质谱图是否存在高于背景的局部过量。 在数据中未观察到新共振的证据，该新共振用于排除产生疏恐惧轴矢量Z'玻色子。