FLMM2 通过一些二阶隐式分数线性多步法 (FLMM) 解决分数阶微分方程 (FDE) 的初始值问题。 FLMM 是对经典线性多步法 FDE 的推广，由 Lubich 于 1986 年引入。此代码实现了 3 种不同的二阶隐式 FLMM：经典梯形规则的推广、Newton-Gregory 公式的推广和泛化后向微分公式（BDF）； 默认情况下，当没有指定其他方法时，会选择 BDF。

基于Matlab的答题卡识别阅卷系统 1.可以识别答题卡的各个部分，如学号，准考证号，客观题答案，主观题分数等 2.用户可以在Excel中自行设置标准答案，并对客观题进行批改，并显示分数和按题号顺序显示客观题填涂答案。 3.并加上客观题分数，计算出总分。显示到交互界面中。学号，准考证号写可以显示，如果答题卡未填涂学号和准考证号，将提示警告信息。 4.可以将学号，准考证号，客观题分数，主观题分数，自主选择批改科目类型，总分写入Excel中。 5.利用APP designer编辑的可交互界面，代码几乎每一行都有注释，简单易懂，可以运行。

设计了一种30槽32极分数槽低速大转矩永磁同步电机(FS-PMSM),分数槽绕组采用上下左右四层绕线方法,突破了常规的单、双层绕组方法,通过有限元方法对电机电磁转矩进行分析,发现选择合适的槽电势偏移角不但可以增加一定的电磁转矩,而且可以有效减小转矩波动。在综合考虑电机转矩性能和气隙磁密正弦性的基础上,采用钕铁硼永磁与铁氧体永磁相结合的方法,对电机转子磁极结构进行优化,减少了钕铁硼永磁体的用量,降低了电机造价;对空载反电势进行谐波分析,优化后的磁极结构能减少反电势中的谐波含量。对电机进行二维动态仿真,结果表明方案设计合理,能够表现良好的性能,对此类电机设计与优化具有较高的参考价值。

我们使用聚类分解误差减少技术，基于物理小子质量的点阵QCD模拟，提出了第一个对核子中胶动量分数⟩x⟩g的非扰动重新归一化确定。 我们提供了第一个可行的策略，以独立于正则化的动量减法（RI / MOM）方案非扰动地重新规格化能量动量张量，并将结果转换为具有单环匹配的MS方案。 仿真结果表明，使用典型的最新晶格体积和无扰动的重归一化⟨x，聚类分解误差降低技术可以将其重归一化常数的统计不确定性降低O（300）倍。 ⟩g被证明独立于规范能量动量张量的晶格定义，直到离散化误差为止。 我们确定重整化后的⟩x⟩gMS（2 GeV）在物理小子质量处为0.47（4）（11），与实验确定的值一致。

您曾设计过具有分数频率合成器的锁相环（PLL）吗？这种合成器在整数通道上看起来很棒，但在只稍微偏离这些整数通道的频率点上杂散就会变得高很多，是吧？如果是这样的话，您就已经遇到过整数边界杂散现象了 —— 该现象发生在载波的偏移距离等于到最近整数通道的距离时。

我们研究了在扭曲边界条件下的4个圆环上的自对偶SU（N）规范场构型，称为分数瞬时子。 我们着眼于最小非零作用的情况，归纳了由't Hooft发现的且对某些几何形状有效的恒定场强解决方案。 对于一般情况，我们在度量的变形参数的幂级数展开中构造矢量势和场强。 前导项的下一个是显式计算的。 该方法是作者在二维Abelian Higgs模型中用于SU（2）分数瞬间和涡旋的方法的扩展。 显然，这些解也可以看作是ℝ4中具有晶体结构的自对偶构型，其中晶体的每个节点都携带1 / N的拓扑电荷。

在大型强子对撞机（LHC）产生的7和13 TeV质心（pp）能量pp碰撞中，都测量了Bc-介子相对于B-和B 0介子之和的产生分数， 使用LHCb检测器。 该速率大约为每百万毫米3.7，不会随能量而变化，而是表现出横向动量依赖性。 还测量了Bc-Bc +生产不对称性，并且在确定的百分之几的统计和系统不确定性内与零一致。

使用LHCb实验收集的数据，在13 TeV pp碰撞中测量了B′s0和Λb0强子的归一化为B-和B′0分数的总和，对应的综合光度为1.67 fb-1。 这些比率在b强子横向动量上平均为4到25 GeV，在伪快速度上平均为2到5，对于B’s0是0.122±0.006，对于Λb0是0.259±0.018，其中不确定性来自统计和系统来源。 Λb0比率在很大程度上取决于横向动量，而B´s0比率显示出轻微的依赖性。 这两个比率都没有显示出伪快速变化。 使用半轻子衰变进行测量以最大程度地减少理论不确定性。 另外，由B 0和B-半轻子衰变之和产生的D +与D 0介子之比确定为0.359±0.006±0.009，其中不确定性是统计的和系统的。

目的：在多中心，多供应商的幻像研究中，使用多家供应商的DIXON方法，评估of乙氧基苄基二亚乙基三胺五乙酸（Gd-EOB-DTPA）对质子密度脂肪分数（PDFF）的影响。 材料和方法：构建了具有不同脂肪体积百分比（0、5、10、15、20、30、40和50）和Gd-EOB-DTPA浓度（0和0.4 mM）的人体模型。 将每对中没有Gd-EOB-DTPA的体模定义为对比前体模，将每对中具有Gd-EOB-DTPA的相应体模定义为对比后体模。 通过三个供应商的DIXON技术扫描了幻像，以确定PDFF。 通过Bland–Altman分析评估了在对比前和对比后幻像中确定的PDFF之间的一致性。 结果：平均差异（对比前PDFF-对比后PDFF）和协议限制为飞利浦5.1％（− 0.8％至11.0％），西门子6.1％（− 0.9％至13.1％）和通用电气1.3％（− 1.2％至3.9） ％）。 结论：无论使用哪种扫描参数，使用三家供应商的DIXON技术测量的PDFF在对比后幻像中均小于相应的对比前幻像，这是因为Gd-EOB-DTPA改善了T1偏差。

我们报告了对B0→KS0K∓π±衰变的支化分数和最终状态不对称性的测量。 该分析基于在KEKB非对称能量e + e-对撞机处使用Belle检测器在ϒ（4S）共振下收集的711 fb-1数据样本。 我们获得了（3.60±0.33±0.15）×10-6的分支分数和（-8.5±8.9±0.2）％的最终状态不对称性，其中第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 在差分分支分数中发现峰结构的提示，这些分数是作为Dalitz变量的函数进行测量的。