在质量中心为13 TeV的LHC处收集的数据中，观察到质量为750 GeV的双光子共振的证据。 我们在两希格斯二重态模型及其超对称化身中探索了这种信号的希格斯样共振的几种解释，其中模型中存在的较重的CP奇数和CP奇数态是通过胶子聚变产生并衰变为 通过顶夸克环的两个光子。 我们表明，在这些模型的最小版本中无法容纳观察到的信号，并且需要额外的粒子含量。 然后，我们考虑了矢量状夸克或轻子可能会大大增强希格斯与光子以及最终胶子的沉重希格斯耦合的可能性，而不会改变已经观察到的125 GeV状态。

我们考虑某些情况下提供的立即或近期实验机会，这些情况可以解释大型强子对撞机中新的双光子过量。 如果过量是由于750 GeV处的新粒子X s引起的，则需要更多新粒子，以提供更多信号。 如果与自然联系在一起，则X s可能会在顶级伙伴衰变中产生。 然后在't′$$ $$ t ^ {\ prime} \ overline {t} ^ {\ prime} $$信号处，主要通过重新解释13个TeV SUSY搜索可以发现t'→tX s和X s→gg 在低MET和/或轻子的多喷事件中。 如果X s是怪异的约束状态，则信号事件可能伴随着异常数量的软磁道或软射流。 包括双核子，光子+射流以及双射流在内的其他共振可能在该质量之上或之上，并且隐藏胶球的信号也可能是可见的。 如果过量的“光子”实际上是衰变成光子对或电子对的长寿命粒子，则有机会检测重叠的光子和/或X s或125 GeV希格斯衰变中明显的光子转换的异常模式。 也有可能发生事件，即硬的“光子”反作用于狭窄的，仅靠HCAL的孤立“喷射流”，在校正了喷射流的电磁起源能量后，该峰会在750 GeV处出现峰值。

ATLAS和CMS合作最近提供了一个证据，表明共振衰减到750 GeV附近的成对光子。 此外，BaBar，Belle和LHCb的合作还证明了B介子的半轻子衰变中的轻子非通用性。 在这项工作中，我们朝着统一解释这些异常迈出了第一步。 具体来说，我们扩展了标准模型，包括了矢量le夸克和线性耦合到pairs夸克对的标量单重态。 我们发现存在一个参数空间，该参数空间为推定的750 GeV共振衰减到光子提供了正确的横截面，该截面与均匀性一致，测量了125 GeV希格斯玻色子的性质，并直接搜索其他通道中的共振。 此外，我们还表明，除了标准模型对750 GeV共振的解释之外，任何约束都可以推导出来，其中唯一的新粒子是标量，其强度足以完全排除某些类型的模型。

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我们研究了Bekenstein框架中涉及的类型繁重的标量for的现象，以改变电磁耦合理论，不同之处在于我们模型中的标量质量很大。 该模型只有两个自由参数，标量的质量Mϕ和新物理的标度Λ。 标量主要由LHC的光子-光子融合产生，并导致双光子最终状态。 它也可以通过夸克-反夸克融合与光子或费米子对的结合而产生。 它的主要衰变是对双光子的，但它也有一个大的三体分支到一个费米子对和一个光子，可以提供一个有趣的搜索通道，实现双核子-光子共振。 我们从最新的13 TeV LHC双光子共振搜索数据得出Mϕ-Λ平面上的排除极限。 对于基准质量为Mϕ〜1 TeV的质量，我们发现Λ的下限为18 TeV。 我们讨论了在完整的电弱理论中改变耦合的更复杂的可能性，并评论了新物理学与额外维度或弦论相关的可能性。

为了从其衰变乘积的三个动量的三重矢量乘积测量一个spin-1介子的螺旋度，需要一个有关衰变幅度的强相位的信息。 本文以a1（1260）介子为例，提出了一种从W→ντ（→νa1（→π∓π∓π±）的介子矩的三元矢量积中提取强相信息的方法。 ））过程，其中从电弱理论先验已知a1螺旋度。 此过程的优势在于，来自τL-衰减的高度增强的a1-介子具有几乎最大的螺旋不对称性，因此最能反映强相。 我们回顾一下W→ντ（→νa1）过程中a1介子螺旋度的理论计算。 接下来，我们以一种便于研究a1介子螺旋不对称性的方式来公式化极化a1介子的微分衰减率。 最后，我们介绍了提取有关强相信息的方法，并在大型强子对撞机中评估了其可行性。

在本文中，我们将重审重离子碰撞时γγ相互作用中的双矢量介子产生，并首次提出了质子-核和质子-质子碰撞中ρρ和J /ΨJ/Ψ产生的预测。 为了获得超外围强子碰撞中双矢量生成的速度分布和总横截面的实际预测，我们考虑了低能量时γγ→VV横截面的描述及其在大能量时的行为，这些与 彩色偶极之间的胶子相互作用。 我们的结果表明，双重γ产生主要由γγ→VV截面的低能行为决定。 相反，对于双J /Ψ产生，与高能量QCD动力学描述相关的贡献显着，主要是在pp碰撞中。 显示了RHIC，LHC，FCC和CEPC–SPPC能量的预测。

各向异性晶格间距是强制性的，以达到在晶格QCD的强耦合极限中恢复手性对称性的高温。 在这里，我们为无质量交错费米子的强耦合SU（Nc）或U（Nc）晶格QCD中各向异性耦合的非扰动重新归一化提出了一个简单准则。 然后，我们针对Nc = 3计算重新归一化的各向异性以及Karsch系数的强耦合模拟（运行各向异性）。 我们通过结合图解蒙特卡洛和多直方图重加权技术来实现高精度。 我们观察到连续时间限制中的平均场预测捕获了非扰动标度，但是在单位因数上收到了较大的，先前被忽略的校正。 使用我们的非扰动处方代替平均场结果，我们观察到对静态重子质量和与手性对称性恢复相关的相界位置的连续时间限制进行​​相同幅度的大校正。 尤其是，在不同的有限晶格上评估的相界对晶格时间范围的依赖性要小得多。 作为副产物，我们还估计了在零温度下的强耦合极限下，无质量SU（3）QCD的介子衰变常数和手性缩合物。

迄今为止，对强子-真空极化对μ子异常磁矩的贡献的所有晶格QCD计算都是在退化的上下夸克质量下进行的。 在这里，我们首次使用mu和md的物理值以及动态u，d，s和c夸克直接计算对aμHVP的强等旋断裂校正，从而消除了这一重要的系统不确定性来源。 我们获得了一个相对位移，以应用于退化的夸克质量为δaμHVP，mu≠md = + 1.5（7）％的退化夸克质量所获得的晶格QCD结果，这与现象学的估计相符。

我们研究了在强耦合和手性极限中在有限密度下整个手性相变的净重子数波动。 通过使用辅助场蒙特卡洛方法考虑了中子场波动。 我们发现，高阶累积比和和在处的相边界周围表现出振荡行为，并且存在一个区域，其中高阶累积比为负。 发现的负区域随着晶格尺寸的增加而收缩。 此行为符合缩放分析的预期。