像BPS D3麸一样，IIB型弦理论的非超对称（非susable）D3麸也具有解耦极限，并导致非超对称AdS / CFT对应。 在这种情况下，喉部的几何形状代表的QFT既不是保形的也不是超对称的。 去耦极限中非必要的D3骨架的“黑色”版本描述了在有限温度下的QFT。 在这里，我们首先使用全息技术从“黑色”非多余D3麸皮的解耦几何中计算出此类QFT小子系统的纠缠熵。 然后，我们从解耦的“黑色”无用D3骨架的渐近AdS几何学研究此QFT的弱激发态的纠缠热力学。 我们观察到，对于小型子系统，该背景确实满足了第一定律，即与子系统的大小成反比的普遍（纠缠）温度和垂直于纠缠表面的（纠缠）压力满足关系。 最后，我们展示了纠缠熵如何与高温下的热熵交叉。

BPS D3麸皮具有一个非超对称表亲，称为非敏感D3麸皮，这也是IIB型弦理论的解决方案。 黑色D3焊缝对应的对应物是“黑色”非多余的D3焊缝，并且与BPS D3焊缝一样，它也具有解耦限制，即解耦的几何形状（在我们感兴趣的情况下，这是渐近的AdS $ _ { 5} $×S $ ^ {5} $）是（3 + 1）维非共形，非超对称QFT的全息对偶。 在此QFT中，我们使用上述提到的球形子系统几何图形全息计算了纠缠熵（EE），复杂度和Fisher信息度量。 保真度和Fisher信息量度是使用文献中的两个不同建议，根据体积几何结构一个时间片的余维正则化极值体积计算得出的。 尽管对于AdS黑洞，两个提议给出的结果相同，但对于非超对称背景，结果却不同。

当前宇宙中的可见物质是强力的量子相变（QCD）的相变的结果。 这种相变发生在宇宙温度在Tc≃165MeV附近时。 具有强相互作用的物质粒子是Tc之上的夸克，而它们是Tc之下的离子，质子和中子。 在相变之后，刚好高于Tc的自旋自由度37（u和d夸克和胶子）被转换为3（介子）。 这种相变可能主要是在过冷温度下实现的。 过冷是由宇宙的膨胀提供的。 我们获得有效气泡形成率α（T）≈104-5MeV和相变（至强子相）的完成温度Tf≃126MeV。 在相变期间，比例因子R增加了2.4倍。 这提供了关于在全强子相开始温度Tf下“隐形” QCD轴能量密度的关键知识，并允许我们估计由“隐形” QCD轴构成的冷暗物质的当前能量密度。

在有限甚至更高的温度下保持量子系统中纠缠的可能性（所谓的“热纠缠”）具有明显的实际意义，但还需要进行更严格的理论研究。 由于系统中的量子纠缠随时间发展并且连续地遭受环境退化，因此需要通过开放量子系统的非平衡描述。 为了确定可能导致“热缠结”存在或不存在的关键问题和影响因素，我们对有限温度标量场描绘的共享浴中两个空间分离的耦合振荡器进行了模型研究。 。 从我们为正常模态得出的Langevin方程和从协方差矩阵构造的纠缠量度中，我们考察了后期纠缠结构上直接耦合，场致相互作用和有限分离之间的相互作用。 我们表明，振荡器之间的耦合在维持中间温度和有限间隔内的纠缠中起着至关重要的作用。 相反，振荡器之间的场致相互作用是非马尔可夫效应，在高温下变得非常无效。 我们确定临界温度，在该临界温度以上，纠缠消失，以减小的振荡器系统的质心模式的反频率为主导，以领先为界，结果并非意外，这排除了这种设置下的热纠缠。

摘要:VB源码,图形处理,梯形图 　　基于VB6.0实现PLC梯形图的编辑 　　用户名：admin 　　密 码：txtbjhjs 　　压缩包内有生成的语句表、使用声明、特殊基本字符表、元器件符号成品表等。

基于VB窗体，通讯协议Moubus_RTU进行多个负载设备控制，并根据配置文件即可快速配置，通讯协议文件和各个需要的dll都在打包文件里面。

附带原工程。用VB.NET开发的简单小程序，可以对任意Png文件进行操作，对着图片点击后即为选中，对着选中的图片按下方向键（←、→）即可对图片进行虚化旋转操作，一般3圈之后会出现效果。

内容索引:VB源码,图形处理,GDI+ 声明模块,API函数　　这是GDI+ API的VB声明模块源代码，用的时候要参考MSDN的参考文档进行开发。源码爱好者注：这里的API声明为平面模式的API函数，因此不能采用对象化设计方式来进行开发。

我们针对具有F旋子的3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2自旋（7）规范理论，提出了Seiberg对偶。 对于F≥6，该理论允许使用SU（F -4）量规组进行磁性双重描述。 磁性方面的物质含量为“手性”，对偶关系将“手性”和“非手性” 3d规范理论联系起来。 作为推论，我们可以为3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 G 2规范理论建立一个Seiberg对偶，并涉及基本问题。

要解决强CP问题的Peccei-Quinn（PQ）解决方案需要异常的全局U（1）对称性，即PQ对称性。 从理论的角度来看，这种便利的全局对称性的起源在很多方面都令人费解。 在本文中，我们提出了一个简单的处方，它提供了PQ对称性的起源。 在那里，全局U（1）PQ对称性实际上嵌入了已规范的U（1）PQ对称性中。 由于其简单性，该机制可以在许多具有PQ对称性的常规模型中实现。