我们在Kroll-Lee-Zumino（KLZ）模型的背景下研究了中性矢量介子场强度与介子电流之间的五维Lorentz违反（LV）非最小耦合。 在此修改后的模型中，我们通过施加来自LV贡献的耦合之间的新通用性条件，研究了矢量介子优势（VMD）。 我们还表明，左心室非最小耦合会导致线性动量依赖于类似时间的介子形式因数，该线性动量依赖关系用于评估μ子异常磁矩的左心室校正。 这种量的实验不精确性使我们可以获得上限gξ0<1.0GeV-1。 此外，我们还使用KLZ模型中的LV非最小耦合来重新计算ρ衰减率。 在这种情况下，实验不精确度被用来将LV参数的幅度限制在g¯ξ0<1.9×10-2GeV-1的水平。

通过质子能在pp和PbPb碰撞中通过强子衰变通道D0→K-π+和D‾0→K +π-的强子衰变通道测量了快速D0介子及其反粒子的横向动量（pT）谱 在LHC上使用CMS检测器检测每个核对的5.02 TeV。 测量在2-100GeV / c的D0介子pT范围和| y | <1的快速范围内进行。 用于此分析的pp（PbPb）数据集对应于27.4 pb $ ^ {-1} $（530μb$ ^ {-1} $）的综合亮度。 通过扰动QCD计算可以很好地描述pp碰撞中测得的D0介子pT谱。 提取了核修饰因子，比较了PbPb和pp碰撞中D0介子的产量，从而获得了最小偏差和最中心的10％PbPb相互作用。 对于中心事件，与pT范围为6-10GeV / c的pp参考值相比，PbPb碰撞中的D0介子屈服被抑制了5-6。 对于在60-100GeV / c的高pT范围内的D0介子，观察到的抑制作用要小得多。 还将结果与理论计算进行比较。

我们将先前对双部分散射（DPS）的研究扩展到同时产生cc和bb和产生两对bb。 该计算在分解的ansatz中执行。 每个parton散射都是在kT分解方法内计算的。 强子化借助碎片功能完成。 在我们以前的作品中测试了在我们框架中D介子的产生。 在这里，我们介绍对B介子的预测。 LHCb数据已达成良好协议。 我们介绍了cc′bb′和bb′bb′最终状态的结果。 为了完整起见，我们比较双部分和单部分散射（SPS）的结果。 至于cc的最终状态，DPS在SPS上占主导地位，特别是对于较小的横向动量。 我们提出了几种具有实际切工的分布和整合的横截面，用于同时生产D0B +和B + B +，这暗示了LHC的未来实验研究。

由于存在多种可能的极化，虚拟光子或重介子衰变中硬的张量介子的硬排他性产生为研究潜在的短程过程的螺旋结构提供了有趣的可能性。 根据贝勒（BELLE）合作在大动量传递时首次测量跃迁形状因子γγ→f 2（1270）的动机，我们提出了在共线性因式分解框架内对此反应的改进的QCD分析，包括扭曲三夸克的贡献。 反夸克胶子算子和使用光锥和规则的软终点校正估计。 结果似乎与数据非常吻合，特别是在所有情况下都复制了预测的缩放行为。

通常会调用新的弱耦合轻粒子来解决（g-2）μ中持续存在的〜4σ异常，并充当暗物质与可见物质之间的媒介。 如果此类粒子主要与较重的粒子耦合并且不可见地衰变，则现有实验技术将无法访问它们的大多数最佳参数空间。 在本文中，我们提出了一种新的固定目标，缺少动量的搜索策略，以探测优先与μ子耦合的无形衰变粒子。 在我们的设置中，相对论性的μ子束撞击到厚的活动目标上。 信号由事件组成，在这种事件中，介子在目标内部失去了很大一部分入射动量，而没有在下游否决系统中启动任何可检测到的电磁或强子活动。 我们建议在费米实验室（Fermilab）进行两阶段实验，即M3（Muon缺失动量）。 在目标上具有〜1010微米的第一阶段可以测试剩余的参数空间，对于这些粒子空间，可见光衰减粒子可以解决（g-2）μ异常，而在目标上具有〜1013微米的第二阶段可以测试整个目标区域的大部分预测参数空间。 哪个GeV暗物质通过包括测得的U（1）Lμ-Lτ的μ-亲子力实现了冻结。

我们利用重夸克（HQ）对称性对重介子的有效场论，并基于隐式规范对称性将轻向量介子纳入其中，将激发的引诱子和美丽介子的强衰变分析成轻向量介子。 HQ对称性使我们能够将自旋双峰中的重介子分类，并关联激发态的衰变。 我们建立了用于控制Hi→P（*）V模式的有效拉格朗日项，其中Hi受激的s，p，d和f波重轻夸克介子P，P *位于最低的JP =（0−， 1-）重轻介子，V为轻向量介子。 提供了与有效拉格朗日项中的强耦合无关的衰变宽度比的预测。 提出了新近观测到的重轻介子的分类。

我们研究了介子介子的夸克Wigner分布，它们是包含最一般的单部分信息的相空间分布。 使用从光锥夸克模型推导的介子波函数，我们分别通过Fock状态重叠表示来计算介子介子内非极化，纵向极化和横向极化的化合价夸克的Wigner分布。 我们提出了横向维格纳分布的数值结果，其中纵向动量分数被积分了。 还介绍了混合的Wigner分布作为by和kx的函数。 作为中间步骤，我们为同一模型中介子的广义横向动量相关分布提供了分析结果。

用QCD和规则方法研究了介子在核质中的弥散关系。 在稠密的介质中，由于破碎的洛伦兹不变性，矢量粒子的纵向和横向模式可以具有独立修改的色散关系。 利用全套独立算子和直至维数6的相应Wilson系数，利用变化的密度和动量分析analyzed介子QCD和规则。 对于纵模和横模，介子质量的非平凡动量依赖关系具有相反的符号。 具体来说，对于纵向模式，质量减少了5 MeV，而对于横向模式，质量的增加总计为7 MeV，两者的动量尺度均为1 GeV。 在不区分纵向极化和横向极化的实验中，原则上可以将其视为在大动量下两个分开的峰。 然而，考虑到扩大的影响，动量依存性很可能会被视为很小但为正的有效质量偏移，并且对于非零动量会增加有效宽度。

我们介绍了对纯核-核散射中非极化Drell-Yan（DY）对产生的详尽分析。 在核方面，我们使用核parton分布以及文献中可用的核parton横向分布的参数化。 介子的部分纵向和横向分布是最近在Nambu–Jona Lasinio（NJL）框架中进行的计算，并具有Pauli–Villars正则化。 NJL模型的规模是通过最小化过程来确定的，该过程将基于NJL进化的pion分布的NLO预测与快速差分DY横截面数据进行比较。 然后使用所得分布来描述直至第二对数精度的双链对的横向动量谱，直至2 GeV的横向动量。 在没有其他参数的情况下，可以找到可用的介子-核数据达成合理协议，从而证实了NJL描述介子部分结构的优点。 我们发现对分布的形状以及对双链对产生的平均横向动量有相当大的演化影响。 我们进一步讨论了从介子核DY数据中获得有关介子非极化的横向动量依赖部分分布的行为的信息的可能性。

我们在主注入器束中使用宽带中微子，中微子能量峰值为6 GeV，以高统计量测量烃上的中微子带电电流准弹性状散射。 根据μ子的纵向（p∥）和横向（p⊥）动量报道了双微分截面。 横截面轮廓与轻子动量分量的近似关系由常规的基于发电机的模拟进行了描述，但是，在纵向动量范围为3–5和9–20 GeV / c的情况下，观察到横向动量在0.5 GeV / c以上时存在差异。 在扩展到10 GeV2的Q2的四个十年范围内，测量了单个差分横截面与动量传递平方（dσ/ dQQE2）。 依靠偶极子形状因数的发电机预测并未完全再现Q2范围为0.3-10 GeV2的横截面转换和衰减。 我们的测量可以探测强子电流的轴向矢量含量，并对使用电子-核子弹性散射获得的电磁形状因子数据进行补充。 这些结果有助于振荡实验，因为它们探测了原子核内各种相关性和最终状态相互作用效应的重要性，这些效应对探测器中的可见能量具有不同的影响。