在DESY实验室，通过HERMES光谱仪研究了27.6 GeV正电子和电子束从横向极化氢靶上的散射，研究了Ï介子的硬排他性电产生。 测量相对于横向质子极化的横截面的单旋不对称性的五个方位调制的幅度。 它们是在整个运动学区域以及光子虚拟度和动量传递到核子的两个单元中确定的。 同样，将不对称振幅分为纵向和横向分量。 将这些结果与包含介子极贡献的现象学模型进行比较。 在此模型中，数据有利于正过渡形状因数。

我们考虑νMSM，它是标准模型的扩展，是三个右手中微子的质量低于电弱尺度，其中同时解释了中微子质量，暗物质和宇宙的重子不对称性的起源。 在三个重的中性轻子中，负责活跃中微子质量的跷跷板机制和通过味觉振荡进行重生的N2和N3可以在带电介子衰变中诱导各种轻子普遍性的重要贡献。 然后研究了νMSM中通用性的可能偏差。 我们发现，kaon衰减的偏差可能高达O（10−3），这将在不久的将来的实验中进行探讨。

在进行首次实验性概念设计后将近20年，在Gran Sasso地下实验室（LNGS）中运行了五年，以及CERN沿CNGS光束从CERN发送的数十亿μm的中微子，2015年，OPERA中微子探测器已允许 期待已久的发现是将介子中微子直接转化（振荡）为τ-中微子。 在1998年超级神冈合作组织发现中微子振荡之后，这一结果明确地证实了所谓大气通道的解释。

我们提出了一种针对冷暗物质（CDM）和无菌中微子的紫外线完全理论，该理论可以在1 level级别内容纳宇宙学数据和中微子振荡实验。 我们假设一个新的U（1）X暗规对称性在ØO（MeV）尺度上被打破，从而导致亮暗光子。 这种用于DM自散射和散布的无菌中微子的光介体可以解决小宇宙学规模的冷DM的三个争议：尖峰与核心，过大的失败和失败的卫星。 我们还可以容纳OO（1）eV规模的无菌中微子，作为热暗物质（HDM），并且可以适应1微秒内中微子振荡实验产生的一些中微子异常。 最后，适量的HDM可以对暗辐射做出可观的贡献，还有助于调和Planck和BICEP2合作报告的张量与标量比数据之间的张力。

我们研究了五体衰变μ−→e − e + e −νμνe e $$ {\ mu} ^ {-} \ to {e} ^ {-} {e} ^ {+} {e} ^ {-} {\ nu} _ {\ mu} {\ overline {\ nu}} _ e $$和τ-→ℓ-ℓ'+ℓ'-ντν¯ℓ$$ {\ tau} ^ {- } \ to \ {\ ell} ^ {-} {\ ell} ^ {\ prime +} {\ ell} ^ {\ prime-} {\ nu} _ {\ tau} {\ overline {\ nu}} __ {\ ell} $$在标准模型（SM）中以及在一般有效场论中对ℓ，ℓ'= e，μ的描述都涉及低能量下的弱相互作用。 我们计算分支比，并将我们的结果与之前的两个相互不同的SM计算结果进行比较。 通过假设弱电流的一般结构，我们可以得出衰减的轻子极化时三个带电轻子的能量和角度分布的表达式，这将有助于精确测试Belle II的弱带电电流。 在这些衰变中，微小的中微子质量抑制了自旋和动量三重产物中的轻子T奇数相关性（这可能表明在轻子学领域违反了时间反转）。 因此，测量这种违反

在两希格斯二重峰模型的框架中，一个希格斯二重峰可能与费米子具有与标准模型相同的相互作用，而另一希格斯二重峰仅具有μ-τ轻子味违反相互作用。 假设Yukawa矩阵是实且对称的，我们施加了各种相关的理论和实验约束，并且发现τ衰变中的μ介子g-2和轻子风味普遍性的过量可以在两者之间的小质量分裂区域同时解释。 重电荷奇偶校验（CP）-希格斯（Higgs）和CP奇数希格斯（mA> mH）。 在大型强子对撞机上进行的多轻子事件搜索可以显着减小额外希格斯质量范围，并且要求mH大于560 GeV。

我们发现轻质香料混合矩阵U应该具有部分μ–τ置换对称性|Uμ1| = |Uτ1|。 ，后者预测了标准参数化中Dirac CP违反相δ与三个风味混合角θ12，θ13和θ23之间的新颖关联。 输入Capozzi等人报告的这些角度的最佳拟合值，我们得到正常中微子质量排序中的预测δ≃255°，这与最佳拟合结果δ≃250°吻合良好。 在这方面，中微子的质量反序略微不利。 如果将此部分μ–τ对称性指定为|Uμ1| = |Uτ1| = 1/6，则可以重现现象学有利的关系sin2⁡θ12=（1-2tan2⁡θ13）/ 3和可行的二参数 对U的描述是在2006年首次发现的。此外，我们指出，由于|Uμ2| = |Uτ2|的轻微违反，可以解析θ23的八分圆和δ的象限。 和|Uμ3| = |Uτ3| 无论是在树级别还是在辐射校正方面。

报道了pp碰撞中Ξb-重子的生产率相对于Λb0重子的生产率的首次测量，使用了LHCb实验收集的数据样本，并且对应于s = 7时的1、2和1.6 fb-1的综合光度。 ，分别为8和13 TeV。 在运动区2 <η<6和pT <20 GeV / c中，我们测量fΞb-fΛb0B（Ξb-→J /ψΞ-）B（Λb0→J /ψΛ）=（10.8±0.9±0.8）×10- 2 [s = 7,8 TeV]，fΞb-fΛb0B（Ξb-→J /ψΞ-）B（Λb0→J /ψΛ）=（13.1±1.1±1.0）×10−2 [s = 13 TeV]， fΞb−和fΛb0分别是b夸克分裂为Ξb−和Λb0重子的分数； B代表分支分数； 而不确定性是由于统计和实验系统的来源。 fΞb-/fΛb0的值是通过在SUb-→J /ψΞ-和Λb0→J /ψΛ衰减中调用SU（3）对称性而获得的。 还报道了−b-和Ξb+重子之间的生产不对称。 还测量了Ξb−重子的质量相对于Λb0重子的质量，从中发现m（Ξb−）= 5796.70±0.39±0.15±0.17 MeV / c2，其中最后一个不确定度是由于精度 在已知的Λb0

像BPS D3麸一样，IIB型弦理论的非超对称（非susable）D3麸也具有解耦极限，并导致非超对称AdS / CFT对应。 在这种情况下，喉部的几何形状代表的QFT既不是保形的也不是超对称的。 去耦极限中非必要的D3骨架的“黑色”版本描述了在有限温度下的QFT。 在这里，我们首先使用全息技术从“黑色”非多余D3麸皮的解耦几何中计算出此类QFT小子系统的纠缠熵。 然后，我们从解耦的“黑色”无用D3骨架的渐近AdS几何学研究此QFT的弱激发态的纠缠热力学。 我们观察到，对于小型子系统，该背景确实满足了第一定律，即与子系统的大小成反比的普遍（纠缠）温度和垂直于纠缠表面的（纠缠）压力满足关系。 最后，我们展示了纠缠熵如何与高温下的热熵交叉。

BPS D3麸皮具有一个非超对称表亲，称为非敏感D3麸皮，这也是IIB型弦理论的解决方案。 黑色D3焊缝对应的对应物是“黑色”非多余的D3焊缝，并且与BPS D3焊缝一样，它也具有解耦限制，即解耦的几何形状（在我们感兴趣的情况下，这是渐近的AdS $ _ { 5} $×S $ ^ {5} $）是（3 + 1）维非共形，非超对称QFT的全息对偶。 在此QFT中，我们使用上述提到的球形子系统几何图形全息计算了纠缠熵（EE），复杂度和Fisher信息度量。 保真度和Fisher信息量度是使用文献中的两个不同建议，根据体积几何结构一个时间片的余维正则化极值体积计算得出的。 尽管对于AdS黑洞，两个提议给出的结果相同，但对于非超对称背景，结果却不同。