在本文中，我们研究了Xb的辐射衰变，它是作为介子-介子分子候选物的在the区域中著名的X（3872）的对应物，进入了γϒ（nS）（n = 1,2,3）。 由于Xb可能低于BB⁎阈值并且中性和带电底部介子之间的质量差比Xb的结合能小，因此同位旋违反了衰变模式Xb→ϒ（nS）π+π −将被极大地抑制。 这将提高辐射衰减的重要性。 我们使用基于重夸克对称性的有效拉格朗日函数来探索重散射机制并计算部分宽度。 我们的结果表明，考虑到总宽度也可能小于几个MeV（如X（3872）），进入γϒ（nS）的部分宽度约为1 keV，因此分支分数可能相当大。 这些辐射衰减模式对于Xb的实验搜索特别是强子对撞机非常重要。 对Xb的观察将提供对奇异强子光谱的更深入了解，并有助于阐明由重夸克对称性连接的状态的性质。

我们报告了大型强子对撞机在sNN = 5.02 TeV时p–Pb碰撞中ϒ（1S）和ϒ（2S）的产生。 使用ALICE检测器以向下（-4.46 <ycms <-2.96）和向前（2.03 <ycms <3.53）的速度下降到零横向动量进行测量。 给出了ϒ（1S）和ϒ（2S）的生产横截面，以及核修饰因子和ϒ（1S）的正向和反向产量之比。 在p–Pb碰撞中，包含ϒ（1S）的产量相对于pp碰撞的产量（按二进制核子与核子碰撞的数量成比例）的抑制作用在前向速度下观察到，而在向后速度下观察不到。 将结果与包括核阴影或部分能量损失效应在内的理论模型计算进行比较。

ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）量子态的产量通过在CMS检测器中通过衰变成μ对来测量，在每个核子对质心能量的PbPb和pp碰撞中 2.76 TeV。 该数据分别对应于PbPb和pp碰撞的166μb-1和5.4pb-1的综合亮度。 差异生产横截面据报道是速度y高达2.4的函数，横向动量pT高达20GeV / c的函数。 相对于pp碰撞，在PbPb中观察到了强烈的依赖于中心点的抑制作用，分别对于1（1S）和ϒ（2S）状态，其受阻系数高达≈2和8。 没有观察到这种抑制作为y或pT的函数的显着依赖性。 在PbPb碰撞中未观察到ϒ（3S）状态，这对应于在95％置信度下对中心积分数据至少抑制了≈7倍。 所观察到的抑制与对夸克胶子等离子体中的夸克态连续熔化建模的理论场景相一致。

通过考虑软胶子强子化的机理，交换像on一样的Zb态和底介子回路，系统地研究了双相转变ϒ（2S，3S，4S）→ϒ（1S，2S）ππ。 使用色散理论以模型独立的方式考虑了强的pion-pion最终状态相互作用，特别是包括与S波中的KK耦合的通道。 通过对可用的实验数据进行拟合，我们提取了过渡色极化率| αϒ（mS）ϒ（nS）|的值，该值测量了与软胶子形成的巴托多尼亚的色电耦合。 发现Zb交换对提取的色极化率值有轻微影响，并且获得的| αϒ（2S）ϒ（1S）| 考虑到Zb交换为（0.29±0.20）GeV-3。 我们的结果可能有助于研究studying与强强子的相互作用。

使用提示ϕ→μ+μ-衰变和对应于积分光度的数据样本来搜索质子-质子碰撞在质子能量为7和8 TeV时产生的自旋-0玻色子son LHCb检测器收集到的大约3.0 fb-1的浓度。 找不到质量范围为5.5至15 GeV的信号的证据。 将上限设置在生产横截面的产物上，并将支化级分转变为dimuon最终状态。 该极限值可与所考虑的大部分质量区域中现有的极限值相媲美，并且是第一个在ϒ共振附近设置的极限。

在s = 10.52、10.58和10.867 GeV处对ϒ（1S）和ϒ（2S）衰变以及e + e- hil灭中的双电荷charm状态产生的首次搜索是使用在KEKB不对称处使用Belle检测器收集的数据进行的 能量电子-正电子对撞机。 在任何一种研究模式下均未观察到明显的信号，并且ϒ（1S）和ϒ（2S）中其产物分支分数的90％可信度上限受[B（ϒ（1S，2S）→Zc + Zc（ ′）−）×B（Zc +→π++ cc′）（cc¯= J /ψ，χc1（1P），ψ（2S））]与e + e-→的Born截面和分支分数的乘积 确定在s = 10.52、10.58和10.867 GeV处的Zc + Zc（'）-（σ（e + e-→Zc + Zc（'）-）×B（Zc +→π++ cc））。 在此，Zc是指在πJ/ψ最终状态下观察到的Zc（3900）和Zc（4200），在πχc1（1P）最终状态下表示Zc1（4050）和Zc2（4250），并且Zc（4050）和 最终状态为πψ（2S）的Zc（4430）。

我们更新了先前对阈值[Y]附近的J /ψ光产生的计算。 Hatta和D.L. Yang，物理学。 Rev. D 98，074003（2018）]中纳入了理论上的最新发展和Ali等人的新实验数据。 杰斐逊实验室的[GlueX协作]。 然后，我们建议研究在RHIC的超外围pA碰撞中ϒ和J /ψ的接近阈值产生。 这些过程对质子中的胶子凝结物敏感，这与通过QCD迹线异常与质子质量有关。 我们的结果强调了胶子在产生质子质量中的作用。

我们报告了对B0→KS0K∓π±衰变的支化分数和最终状态不对称性的测量。 该分析基于在KEKB非对称能量e + e-对撞机处使用Belle检测器在ϒ（4S）共振下收集的711 fb-1数据样本。 我们获得了（3.60±0.33±0.15）×10-6的分支分数和（-8.5±8.9±0.2）％的最终状态不对称性，其中第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 在差分分支分数中发现峰结构的提示，这些分数是作为Dalitz变量的函数进行测量的。

使用LHC上的CMS检测器测量了sNN = 5.02 TeV时铅-铅（PbPb）和质子-质子（pp）碰撞中产生ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）的横截面 。 从每个州的PbPb与pp产率的比率得出的核修饰因子RAA是介子速度和横向动量以及PbPb碰撞中心的函数。 发现所有三种状态的产率均被显着抑制，并且与抑制的顺序排序RAA（ϒ（1S））> RAA（ϒ（2S））> RAA（ϒ（3S））兼容。 ϒ（1S）的抑制作用大于sNN = 2.76TeV时的抑制作用，尽管两者在不确定性内是兼容的。 p（3S）在pT，快速度和中心度上积分的RAA的上限在95％置信水平下为0.096，这是迄今为止在重离子碰撞中对石英态观察到的最强抑制作用。

最近的研究表明，六夸克组合铀可能是迄今为止尚未被发现的深结合状态（S），并且是潜在的暗物质候选物。 我们报告了基于BABAR实验收集的90×106ϒ（2S）和110×106ϒ（3S）衰变样本在ϒ→SΛ′Λ衰变中寻找稳定，双重奇六态的首次搜索。 没有观察到信号，对于mS <2.05 GeV，在（1.2-1.4）×10-7范围内，ϒ（2S，3S）→SΛ′Λ分支分支分数的总置信水平限制为90％。 这些界限对此类奇异粒子的存在设置了严格的限制。