本模型基于FOC进行的MATLAB simulink仿真分析，使用版本为2018a，其中包含了Clark变换与反变换、park变换与反变换，svpwm等仿真模型，都是自己一点一点搭建的，但是由于最终输出受电机参数、仿真步长等许多因素，最后pid出来的速度波形还是有些振荡，自己对于电机参数的熟悉也不够，只是以此来熟悉这个算法，就到此为止了这部分。

提出了一种新型的电压和电流分段式协同控制策略，用于管理真由光伏、蓄电池及负载组成的独立直流微电网的能量。该策略将能量管理划分为4种工作模式，包括光伏充电模式、蓄电池充电模式、混合供电模式和蓄电池放电模式。采用最大功率点跟踪控制充分利用太阳能，并将蓄电池作为支撑单元，以保持微电网母线电压的稳定。当光伏模块不能稳定直流母线电压时，蓄电池工作，以稳定微电网母线电压。为了防止过充，将蓄电池充电分为恒流充电和恒压充电两个阶段。 该控制策略的特点在于采用了电压和电流分段式协同控制方法，可以更有效地管理和分配微电网中的能量。同时，该策略还充分考虑了光伏模块、蓄电池和负载之间的能量平衡问题，并采用最大功率点跟踪控制技术，可以提高太阳能的利用率。通过将蓄电池作为支撑单元，可以使微电网母线电压保持稳定，提高系统的可靠性和稳定性。蓄电池充电采用恒流充电和恒压充电两个阶段，可以防止过充，从而延长蓄电池的使用寿命。 蓄电池充电模式：当光伏模块输出的直流电压小于等于蓄电池充电阈值时，蓄电池进入恒流充电模式 光伏充电模式：当阳光充足时，光伏模块工作在最大功率点跟踪控制下，产生最大的直流电能，并向蓄电池充电。

性能优化：网格简化（Mesh Simplify插件） 此插件用于网格简化，可以减少模型网格的点面数。

龙颈水库流域洪水预报模型研究，赵建波，苏柳，龙颈水库流域湿润多雨,位于广东省榕江南河支流五经富水河上游。以西风带暴雨为主的前汛期和以台风暴雨为主的后汛期，洪量大，洪�

在本文中，我们在（2 + 1）风味Nambu-Jona-Lasinio（NJL）模型的框架内，使用最近提出的算法研究了夸克间隙方程的拟Wigner解。 我们发现，对于当前的夸克质量mu，d = 5.5 MeV和化学势μ<μTCP= 272.5 MeV，通过该算法获得的Nambu解和正伪Wigner解与通过迭代方法获得的物理解是一致的。 此外，我们使用的算法可以帮助说明间隙方程的解从手性极限到非手性极限的演变，并给出了对于μ<272.5 MeV，相线位于相图中的预测。 此外，我们还研究了不同化学势的手性敏感性以及溶液的损失。

在基本温度和伴随表示中的静态源情况下，在有限温度下的三维SU（3）纯规范理论中对三夸克势进行了详细研究。 为此，采用最简单形式的相应Polyakov回路模型。 在限制阶段和解除限制阶段都以数值方式计算了所讨论的电势以及常规的夸克-反夸克电势。 将结果与在强耦合和在大量颜色N的限制下可用的分析预测进行比较。针对期望的Δ和Y律测试三夸克电势，并将进入这些律的3q弦张力与常规qq进行比较。 弦张力。 作为此研究的副产品，阐明了取消约束过渡期间关键行为的基本特征。

我们从具有强相互作用的费米子的四维规范-汤川理论构造具有复杂伪纳姆布-戈德斯通（pNGB）暗物质状态的复合和部分复合希格斯模型。 费米子在电弱对称下进行部分测量，并且动态电弱对称破坏扇区最小。

我们在标准模型及以后的模型中研究了罕见的Λb→Λμ+μ-衰减。 除了标准模型之外，我们还包括有效哈密顿量中的新矢量和轴向矢量算子，标量和伪标量算子以及张量算子。 在螺旋基础上并使用Λb→Λ强子矩阵元素的适当参数化，我们给出了强子和轻子螺旋度振幅的表达式，并得出了关于双态不变质量平方和态的正弦余弦的双微分分支比的表达式。 适当地积分在轻子角上的微分分支比，我们获得了纵向极化分数和轻子前后不对称性，并在存在新耦合的情况下相继研究了可观测性。 为了分析新矢量和轴向矢量耦合的含义，我们遵循对b→sμ+μ-数据的当前全局拟合。 尽管标量耦合的影响可能很大，但排他的B¯→Xsμ+μ-数据暗示着对张量耦合的严格约束，因此对Λb→Λμ+μ-的影响可以忽略不计。

在热模型中，使用具有精确奇异守恒性的规范方法，研究了在p $ -Pb碰撞中以$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 TeV获得的ALICE数据。 化学沉淀温度除最低多重性仓外，与中心温度无关，其值接近160 MeV，但与在$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 2.76 $$ sNN =的Pb-Pb碰撞中获得的值一致。 2.76 TeV。 奇数非平衡因子$$ \γ_s$$γs的值以从0.9到0.96的多重性缓慢增加，即它总是非常接近完全化学平衡。

我们使用基于统一耦合通道的框架研究奇偶校验$$ J = 1/2 $$ J = 1/2和$$ J = 3/2 $$ J = 3/2 $$ \ Xi _c $$Ξc共振 在$$ \ mathrm {SU（6）} _ {\ mathrm {lsf}} \次$$ SU（6）lsf×HQSS扩展的Weinberg–Tomozawa重子–介子相互作用上，同时特别注意重归一化过程 。 我们预测了$$ \ Xi _c（2790）$$Ξc（2790）的大分子$$ \ Lambda _c {\ bar {K}} $$ΛcK¯分量，且主导的$$ 0 ^-$$ 0-轻 自由度旋转配置。 我们讨论了$$ 3/2 ^-$$ 3 / 2- $$ \ Lambda _c（2625）$$Λc（2625）和$$ \ Xi _c（2815）$$Ξc（2815）状态之间的差异，以及 结论认为它们不可能是SU（3）兄弟姐妹，而我们预测存在其他$$ \ Xi _c $$Ξc状态，其中之一与$$ \ Lambda _c（2595）$的两极结构有关。 $Λc（2595）。 一对$$ J = 1/2 $$ J = 1/2和$$ J