在重离子碰撞中，在夸克-胶子等离子体之后，有强子气相。 使用有效的拉格朗日算子，我们研究了迷人介子的相互作用，这些介子导致J /ψ在这种气体中的产生和吸收。 我们更新并扩展了先前的计算，这些计算引入了奇怪的介子相互作用，还包括由最近测得的奇异异构素共振Z（3900）和Z（4025）介导的相互作用。 这些共振为J /ψ开辟了新的反应通道，可能会导致其多重性发生变化。 我们在D（s）（*）+D¯（*）→J /ψ+（π，ρ，K，K *）等过程中计算J /ψ产生的横截面以及J /ψ吸收横截面 在相应的逆过程中。 使用获得的横截面作为输入来求解适当的速率方程，我们得出结论，强子气相中的相互作用导致J /ψ丰度降低20-24％。 在计算的不确定性范围内，相对论重离子对撞机和大型强子对撞机的减少量相同。

给出了衰变通道t→（W→ℓν）（b→J /ψ+ X→μ+μ-+ X）中顶级夸克质量的首次测量。 该分析使用从CMS探测器在LHC质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中选择的事件。 数据对应于19.7 fb -1的综合亮度，其中666 tt $$ $$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$和包含重构的J /ψ候选的单顶夸克候选事件衰减为 一个带相反电荷的介子对。 （J /ψ+ℓ）系统的质量（其中ℓ是来自W玻色子衰变的电子或介子），用于提取173.5±3.0（stat）±0.9（syst）GeV的顶级夸克质量。

我们报告了在s = 200 GeV的p + p碰撞中，中速2 <pT <6 GeV / c时，中速处的电子衰减通道中包含的J /ψ介子的极化测量。 数据是通过RHIC的STAR检测器获取的。 J /ψ极化测量应有助于区分J /ψ产生机理的不同模型，因为它们预测J /ψ极化的不同pT依赖性。 在此分析中，在螺旋度框架中研究了J /ψ极化。 在RHIC处测得的极化参数λθ向高pT方向变小，表明随着pT增加，更多的纵向J /ψ极化。 将结果与当前可用模型的预测进行比较。

利用LHCb检测器研究了质子-质子碰撞中质子-质子碰撞在质子能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时产生J /ψ介子。 根据横向动量p T和区域p T <14 GeV / c和2中J /ψ介子的速度y进行横截面测量。 0 <y <4。 如图5所示，对于提示的J /ψ介子和来自b-强子衰变的J /ψ介子。 在运动学范围内集成的生产横截面为15。 30±0。 03±0。 提示J /ψ和2为86μb。 34±0。 01±0。 假设J /ψ介子的极化为零，则来自b-强子的J /ψ为13μb。 第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 从b-强子衰变报告的J /ψ介子的横截面用于外推到总的b b-$$ b \ overline {b} $$横截面。 还确定了横截面相对于s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的比率。

我们计算了LHC在质子-质子碰撞中J / ψ介子的半排他性产生的质子的电磁解离和衍射解离。 在s = 7and13 TeV下，计算了缺失质量（MX）或仅与J / ψ介子有关的单粒子变量的几个微分分布。 将横截面和分布与纯排他反应ppâppJ/ ψ的横截面进行比较。 我们显示了相应的比率作为J / ψ介子速度的函数。 我们比较了纯电磁质子和纯衍射质子激发/离解的分布。 我们预测了相似数量级的电磁和衍射激励的横截面。

据报道观察到单顶夸克与Z玻色子和夸克（tZq）的关系。 分析了质子-质子在质量中心能量为13 TeV时发生碰撞的事件，该质子包含三个带电的轻子（电子或介子）和至少两个射流。 数据是在2016年和2017年使用CMS检测器收集的，对应的综合光度为77.4fb-1。 与以前对tZq产量的搜索相比，增加的综合亮度，多变量轻子标识和重新设计的分析策略显着提高了分析的灵敏度。 观察到的tZq信号的显着性远远超过5个标准偏差。 对于高于30 GeV的双态不变质量，测得的tZq生产截面为σ（pp→tZq→tℓ+ℓ-q）= 111±13（stat）−9 + 11（syst）fb，与标准模型期望值一致 。

我们显示，最近由ALICE合作发布的，在sNN = 5.02 TeV处p-Pb碰撞的已识别强子的横向动量（pT）光谱的实验数据展现出独特的普遍行为-夸克数定标。 我们进一步表明，结垢是强子化的夸克（重新）结合机制的直接结果，可以看作是p-Pb中强子产生的潜在来源与构成性夸克自由度的强烈指示。 如此高的能量碰撞。 我们还预测其他强子的产量。

提出了寻找类似重质夸克TT′或BB′的成对产生的方法，这些夸克通过喷射而没有重构的轻子衰减到最终状态。 最终状态的喷气机使用深度神经网络进行分类，这是由强子衰变的W / Z玻色子，希格斯玻色子，顶夸克或背景引起的。 该分析使用了来自ATLAS实验的数据，该数据对应于2015年和2016年由大型强子对撞机提供的质子-质子碰撞，质量中心为s = 13 TeV的36.1 fb-1质子碰撞。与标准模型无明显偏差 遵守预期。 对于各种分支比率，假设矢量类夸克衰变成标准模型玻色子和第三代夸克T→Wb，Ht，Zt或B→Wt，Hb，Zb，则解释了结果。 在95％置信水平下，弱等位旋双峰（B，Y）的矢量样B-夸克质量的观测（下限）下限是950（890）GeV，纯衰变B的质量下限 结果最强的→Hb和T→Ht分别为1010（970）GeV和1010（1010）GeV。

提出了搜索单个类矢量夸克T和B，它们分别衰减为Z玻色子和顶部或底部夸克的搜索。 使用在LHC处s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞中由CMS实验收集的数据执行搜索，这对应于2.3fb -1的综合亮度。 还考虑了通过重Z'共振的衰减产生的奇异T夸克生成模式。 搜索是在Z玻色子轻子衰变，伴随着底部或顶部夸克强子衰变的事件中执行的。 没有观察到超出标准模型背景期望值的事件。 对于所考虑的共振质量范围（介于0.7和1.7 TeV之间），在95％的置信度下，排除了T和B夸克的生产截面和支化分数的乘积，范围为1.26和0.13 pb。 对于Z'玻色子质量在1.5至2.5 TeV范围内，Z'玻色子生产截面和支化分数的乘积的极限在Z'玻色子衰减至Tt最终状态时为0.31至0.13 pb。 这是在13 TeV上首次搜索到的Z玻色子随着增强的喷射而迅速衰变的事件中单次生成矢量样夸克的过程。

在大型强子对撞机（LHC）产生的7和13 TeV质心（pp）能量pp碰撞中，都测量了Bc-介子相对于B-和B 0介子之和的产生分数， 使用LHCb检测器。 该速率大约为每百万毫米3.7，不会随能量而变化，而是表现出横向动量依赖性。 还测量了Bc-Bc +生产不对称性，并且在确定的百分之几的统计和系统不确定性内与零一致。