这封信提出了对新的光共振的探索，该共振会衰减到成对的夸克，并与高pT光子或射流结合产生。 该数据集由质子-质子碰撞组成，在大强子对撞机上，ATLAS探测器在质心能量为s = 13 TeV的情况下，积分光度为36.1 fb $ ^ {-1} $。 共振候选物被确定为大型大半径射流，其子结构与粒子衰减成一个夸克对一致。 检查候选者的质谱图是否存在高于背景的局部过量。 在数据中未观察到新共振的证据，该新共振用于排除产生疏恐惧轴矢量Z'玻色子。

提出了使用大型强子对撞机的ATLAS检测器收集的数据来寻找中性，弱相互作用，长寿命粒子的衰减的方法。 本文的分析使用了2015–2016年记录的s = 13 TeV时质子-质子碰撞数据的36.1 fb-1。 该搜索采用了一种技术，该技术利用两顶点策略和一种仅需要一个顶点并结合检测器中的额外活动的新技术，即可在μon光谱仪中重建衰落成射流的长寿命粒子的顶点，从而提高了使用寿命的灵敏度。 观察到的事件数量与预期的背景一致，并确定了几个基准信号的极限。

用具有高横向动量的光子和在36.7fb-1的质子碰撞中收集的射流对事件进行新的搜索，质子碰撞的质心能量为s = 13 TeV，用ATLAS探测器记录到 大型强子对撞机。 检查前导光子和射流的不变质量分布，以寻找新粒子的共振产生或标准模型以外的新高质态的存在。 没有观察到与仅背景假设的显着偏差，并且提取了一般高斯形共振的截面极限。 在分析中还检查了夸克复合模型中假设的激发夸克和量子黑洞模型中预测的具有额外维数的高质量态。 在95％的置信水平下，观察到的数据排除了激发夸克的质量范围低于5.3 TeV，Arkani-Hamed“ Dimopoulos” Dvali（Randall” Sundrum中的量子黑洞的质量范围低于7.1 TeV（4.4 TeV）。 ）具有六（一）个额外尺寸的模型。

提出了使用至少两个轻子的事件来生产直接顶对的搜索，其中至少两个轻子包括质量不变的对偶对，与Z玻色子质量一致，射流标记为起源于b夸克和缺少横向动量。 这项分析是在2012年大型强子对撞机上使用ATLAS探测器收集的s = 8TeV质子碰撞数据进行的，对应于20.3 fb -1的综合光度。 没有观察到超出标准模型预期的过量。 在模型的基础上提供了对结果的解释，该模型基于重对的顶夸克状态（t〜2）的直接配对产生，然后通过t〜2→Zt〜1衰减到较轻的对顶夸克状态（t〜1）， 对于自然界中介导的超对称破坏情形中的t〜1对产生，中性分子（χ〜10）是次轻的超对称粒子，并通过χ衰变产生Z玻色子和引力子（G〜）。 〜10âZG〜过程。

提出了对光子签名的搜索，其受规范介导的超对称破坏的广义模型的激励。 该搜索利用了s = 13 TeV处的质子-质子碰撞数据，该数据对应于LHC上ATLAS探测器记录的36.1 fb-1的综合光度，并探索了由超对称伙伴态的强弱和电弱产生主导的模型。 探索结合了孤立的光子和明显缺少横向动量的实验特征。 这些特征包括具有额外光子或额外射流活动的事件，这些事件与任何特定的基础夸克风味均无关。 在标准模型预测之上没有观察到明显的事件过多，并且在标准模型以外的物理作用的可见截面上设置了0.083和0.32 fb之间的95％置信水平上限。 在规范介导的超对称性广义模型的背景下，对糊状胶，小鳞片和高果胶质量的下限进行了解释，这些结果在强对称超对称伴侣对中高达2.3 TeV，在弱对称超对伴侣对中高达1.3 TeV。 。

在质子能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13的情况下，进行了在3.2 fb -1质子-质子碰撞中衰变成光子和射流的高质量共振的产生的搜索。 ATLAS探测器在大型强子对撞机上收集的$$ TeV。 选定的事件具有孤立的光子和射流，每个光子和射流的横向动量都超过150 GeV。 没有发现γ+射流不变质量分布与仅背景假设有显着偏差。 通用高斯形信号的横截面和标准模型以外的一些基准现象的极限设置为95％置信水平：激发的夸克与标准模型粒子具有矢量样的耦合，并且在非热量子黑洞中 额外空间维度的两个模型。 高宽比质量比为2％的高斯形共振的最小排除可见截面从质量为1.5 TeV的约6 fb降低为质量为5 TeV的约0.8 fb。 高斯形共振的宽质量比为15％的最小排除可见截面从质量为1.5 TeV的约50 fb降低到质量为5 TeV的约1.0 fb。 对于Randall-Sundrum（Arkani-Hamed-Dimopoulous-Dvali）模型（具有一（六）个额外的尺寸），激动的夸克在4.4 TeV的质量以下被排除，非热量子黑洞不在3.8（6.2）TeV的质量以下。

报道了在大型强子对撞机的ATLAS探测器中寻找成对产生的光子射流（准直的光子分组）的结果。 高度准直的光子射流可以来自新的，高度增强的粒子的衰变，这些粒子可以衰变成足够准直的多个光子，从而在电磁量热计中被识别为单个光子状能量簇。 在2015年和2016年收集了质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV的数据，对应于36.7 fb-1的综合光度。候选光子-喷气对的产生事件是从包含两次重构的事件中选择的 使用一组识别标准的光子比通常用于选择光子的识别标准严格得多，并应用了其他标准以提高对光子射流的灵敏度。 在重建的双光子质谱图中寻找窄的过量峰。 观察到的质谱与标准模型背景预期一致。 在包含新的，具有窄宽度X的高质量标量粒子的模型的上下文中解释了结果，该粒子通过新的轻粒子a衰减为成对的光子射流。 对于200 GeV <mX <2 TeV以及对于范围从100 MeV的较低质量的ma而言，横截面的上限乘以分支比σ×B（X→aa）×B（a→γγ）2乘积的乘积 取决于mX，最高可达2到10 GeV。 对于相同的mX范围和从500 MeV的较低质量到2到10 GeV的ma范围，也对σ×B（X→aa）×B（

我们通过测量$ ep \ to \ nu_ {e} q \ gamma X $和$ ep \ to \ nu_ {e} qZX的总横截面来检验约束异常$ WW \ gamma $和$ WWZ $耦合的可能性 电子束能量$ E_ {e} = 60 $ GeV和$ E_ {e} = 140 $ GeV在LHeC对撞机上的$$过程。 我们考虑非极化和极化电子束的情况。 异常耦合的上限和下限之差（$ \ delta \ Delta \ kappa _ {\ gamma} $，$ \ delta \ lambda _ {\ gamma} $）和（$ \ delta \ Delta \ kappa_ {Z} 获得$，$ \ delta \ lambda_ {Z} $）为（$ 0.990 $，$ 0.122 $）和（$ 0.362 $，$ 0.012 $），并且在电子束能量为$ E_ {e} = 140 $ GeV时没有电子束极化。 $ L _ {\ mathrm {int}} = 100 $〜fb $ ^ {-1} $的积分光度。 有了$ e $光束极化的可能性，对于（$ \ delta \ D

提出了三个额外的算子的搜索，这些算子会导致相对于标准模型中的WWγ或WWZ耦合异常。 通过研究带有两个矢量玻色子的事件来约束它们。 W玻色子衰减为eν或μν，W或Z玻色子强子衰减，重建为单个大质量大半径射流。 该搜索使用质子-质子碰撞的数据集，质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV，该数据集由2016年CERN LHC的CMS实验记录，对应于35.9 fb -1的综合光度。 使用重构的狄波森不变质量，对于-1.58 <c WWW /Λ2<1.59 TeV -2，-2.00 <c W /Λ2<2.65 TeV -2和-8.78 <c B /Λ2<8.54 TeV -2，与每个参数的标准模型期望为零一致。 这些是迄今为止这些参数的最严格界限。

轴突样颗粒（ALP）的存在会引起光的反常散射。 可以在大型强子对撞机上探测此过程，即使用前向质子探测器标记尚存的质子，从而在质子-质子碰撞中集中生产光子对。 使用详细的模拟，我们估计了各种质量的ALP-光子耦合的预期边界。 我们表明，对于600 GeV以上的质量，特别是对于600 GeV和2 TeV之间的共振ALP生产，建议的搜索具有竞争性并与其他对撞机边界互补。 我们的结果对于CP甚至标量也有效，并且搜索的效率与ALP的宽度无关。