提出了一种基于深度卷积神经网络估算大气湍流折射率结构常数 Cn2的方法。将湍流影响下的高斯光束光斑图像作为神经网络的输入,利用深度卷积神经网络提取图像的特征信息,得到 Cn2大小,并采用平均绝对误差、平均相对误差、均方根方差和相关系数四个统计量来衡量模型的估算效果。结果表明,该模型能够根据湍流影响下的高斯光束光斑图像对 Cn2进行估算,当迭代500次时,相关系数为99.84%,各项误差均在2%左右。该模型在大气湍流特性分析及大气湍流强度估算等领域有一定应用价值。

基于多模微纤维的Mach-Zehnder干涉仪的色散转折点附近的折射率灵敏度特性

本文写了关于长周期光纤光栅的纤芯及包层有效折射率比较详细的求法，期待你的下载

为了提高光子晶体折射率传感器的灵敏度和品质因数，提出了一种基于表面波谐振原理的缺陷态光子晶体棱镜耦合传感结构。通过分层传输矩阵法对该结构建立传感理论模型，得出古斯汉欣位移与谐振波长的变化关系，从而建立谐振波长与待测样本折射率的关系模型。以SiO2-Al2O3-SiO2作为缺陷腔来代替传统表面等离子体共振(SPR)传感器中的金膜，构成折射率敏感层；采用Al2O3作为吸收层，从而在反射光谱中得到谐振缺陷峰，通过缺陷峰值的漂移实现待测样本折射率的动态监测；以乙二醇溶液为待测样本，对该折射率传感结构的Q值及灵敏度进行了分析。结果表明，其灵敏度约为3596 nm·RIU-1(RIU为相对折射率单位)，Q值约为1087.7，证明了结构设计的有效性，并可为高灵敏度和高Q值折射率传感器的设计提供一定的理论指导。

由式（4－21）和式（4-22）知道： 　　我们尤其对z方向的传播常数感兴趣，炻经常可以用β来表示，它们是等效的。 　　我们可以定义一个参数N，称为有效折射率，表示为 　　这个公式与式（4-19）很相似，即可以把光波导中的光线想像成不是在折射率为r10的媒质中βz字形传输，而是在折射率为Ⅳ的媒质中沿着光波导直线传播。下面我们来看一下β的取值范围。 　　β的下限由光波导的临界角决定。对于非对称光波导，上包层的折射率通常小于下包层的折射率，所以较小的临界角通常是在上界面。对于硅材料来说，上包层的值为1.0，即空气。这意味着全内反射是下包层限制的，这里需要大于两个临界角中较大的一个来

SOl基片的构成如图1所示，顶层硅的厚度约为几微米，做为光波导的芯层材料；掩埋氧化层的厚度一般为0.5 gm，作为光波导的下包层，防止光场从衬底泄漏掉，所以只要氧化层的厚度大于光模的消逝场的尺寸，光就可以被有效的限制。表面一般也要淀积一层氧化层，作为上包层。 　　由于硅与二氧化硅之间大的相对折射率差（约42%），所以一般将SOl做成脊形光波导，下面我们就对SOl的脊形光波导利用有效折射率法进行较详细的分析。 　　有效折射率法的基本概念我们已经叙述过了，下面讲—下如何用有效折射率法来分析脊形光波导的传播常数。如图2所示。 　　图1  SOl光波导截面图 　　图2  有效折射率法进

阶跃折射率塑料光纤的弯曲损耗分析，孔祥泽，，本文利用几何光学的方法分析了阶跃折射率塑料光纤的弯曲损耗。阶跃折射率光纤中的辐射损耗发生在光线反射点，可以由隧道光和折射

常用材料在不同波长的折射率，基本上是全的，大部分和光学手册上的差不多。

使用带有Hi-Bi光纤探头的米歇尔光纤干涉仪同时测量折射率和温度

温度场起伏导致空气折射率的起伏,风速的变化影响湍流的动态特性,从而形成光学湍流效应,对大气激光传输产生影响。研制了一种用于研究激光大气传输效应的Herriott长光程大气湍流发生装置,此装置能模拟出温度差范围为10~200℃,风速范围为0~5.8 m/s以及光程为1~100 m的随机大气湍流。分析并测量了在不同温度、风速参数下该装置对激光传输的光束质量影响。实验结果表明,该大气湍流发生装置的性能指标与实际大气湍流性能较为接近,且具有温度范围宽、光程可调、重复性好、准确度高等优点,能够满足大气传输湍流效应的实验要求。