我们更新了先前对阈值[Y]附近的J /ψ光产生的计算。 Hatta和D.L. Yang，物理学。 Rev. D 98，074003（2018）]中纳入了理论上的最新发展和Ali等人的新实验数据。 杰斐逊实验室的[GlueX协作]。 然后，我们建议研究在RHIC的超外围pA碰撞中ϒ和J /ψ的接近阈值产生。 这些过程对质子中的胶子凝结物敏感，这与通过QCD迹线异常与质子质量有关。 我们的结果强调了胶子在产生质子质量中的作用。

我们报告了对B0→KS0K∓π±衰变的支化分数和最终状态不对称性的测量。 该分析基于在KEKB非对称能量e + e-对撞机处使用Belle检测器在ϒ（4S）共振下收集的711 fb-1数据样本。 我们获得了（3.60±0.33±0.15）×10-6的分支分数和（-8.5±8.9±0.2）％的最终状态不对称性，其中第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 在差分分支分数中发现峰结构的提示，这些分数是作为Dalitz变量的函数进行测量的。

使用LHC上的CMS检测器测量了sNN = 5.02 TeV时铅-铅（PbPb）和质子-质子（pp）碰撞中产生ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）的横截面 。 从每个州的PbPb与pp产率的比率得出的核修饰因子RAA是介子速度和横向动量以及PbPb碰撞中心的函数。 发现所有三种状态的产率均被显着抑制，并且与抑制的顺序排序RAA（ϒ（1S））> RAA（ϒ（2S））> RAA（ϒ（3S））兼容。 ϒ（1S）的抑制作用大于sNN = 2.76TeV时的抑制作用，尽管两者在不确定性内是兼容的。 p（3S）在pT，快速度和中心度上积分的RAA的上限在95％置信水平下为0.096，这是迄今为止在重离子碰撞中对石英态观察到的最强抑制作用。

最近的研究表明，六夸克组合铀可能是迄今为止尚未被发现的深结合状态（S），并且是潜在的暗物质候选物。 我们报告了基于BABAR实验收集的90×106ϒ（2S）和110×106ϒ（3S）衰变样本在ϒ→SΛ′Λ衰变中寻找稳定，双重奇六态的首次搜索。 没有观察到信号，对于mS <2.05 GeV，在（1.2-1.4）×10-7范围内，ϒ（2S，3S）→SΛ′Λ分支分支分数的总置信水平限制为90％。 这些界限对此类奇异粒子的存在设置了严格的限制。

我们对质子J /ψ和upsilonium ϒ在质子上的衍射光子产生了全息分析，质子被视为散装狄拉克费米子，对于所有范围的s，即从接近阈值到非常高的能量。 利用全息QCD中质子和矢量介子的体波函数，并在体中使用维滕图，我们计算出J /ψ和ϒ的衍射光产生幅度。 全息振幅显示矢量介子优势的狭窄元素。 它由接近阈值的大量引力子或2 ++胶球共振的交换所主导，并且其较高的自旋j对应物在较高的能量下会进行调节。 差分横截面和总横截面均受重力形状因子A（t）的控制，并且与GlueX Collaboration近阈值报告的最新结果和大s处的世界数据进行了比较。 全息引力形状因数（包括D项）与晶格模拟非常吻合，其中D项是由于大量自旋-0胶球的交换而引起的。 我们用它来提取质子内部的全息压力和剪切力。 最后，使用接近阈值的全息引力形状因子A（t）的相关积分表示，以及高于阈值的Pomeron对应方式，我们以不同的分辨率提取了质子内部胶子的广义parton分布。

我们分析了质子-质子和衍射光子-质子散射中具有大的横向动量的重矢量介子产生的贡献，该质子质子和衍射光子-质子散射是由平方振幅中的两个巴列茨基-法丁-库拉耶夫-利帕托夫波美隆交换所驱动的。 波美隆耦合到单个parton，并形成由矢量介子冲击因子封闭的波美隆环。 对于光子质子的情况，Pomeron环的衍射切割起作用，而对于包容的哈德罗产生，人们发现具有两个切割的Pomeron的环。 我们计算了这两个Pomeron回路的贡献并详细研究了它们的性质。 然后将结果用于计算在HERA处具有较大横向动量的衍射J /ψ光产生的横截面，以及在LHC处包含J /ψ和ϒ产生横截面的相关两个Pomeron贡献。 在统一的方法中，可以很好地描述光产生数据，但是相关的两个波美隆机制仅对LHC介子介子的强光产生贡献很小。

我们在非相对论性QCD（NRQCD）分解框架下研究ϒ衰变中的J /ψ和ηc包含产生。 在后一种情况下（到目前为止尚无实验数据），我们还包括了hc的反馈作用。 我们通过O（αs5）完全计算出短距离系数。 通过直接生产对支化分数B（evaluated→J /ψ+ X）进行的NRQCD预测，使用不同组的长距离矩阵元素（LDME）进行评估，都在合理的重归一化范围内与实验数据相符。 利用重夸克自旋对称性从J /ψ和χc分别获得的ηc和hc LDME，我们发现迅速产生的B（ϒ→ηc+ X）大部分来自cc（S31 [8]）Fock状态 。 因此，对这种衰变过程的实验研究将为重夸克生产的彩色八位位组机制提供一个特别干净的探针。

我们对the（6S）的两体隐底过渡进行了研究，其中包括ϒ（6S）→ϒ（13DJ）η（J = 1,2,3）衰减。 为了估计这些过程的分支比，我们考虑由S波B（s）和B（s）*介子组成的三角强子环的贡献，这是连接ϒ（6S）和最终态的桥梁。 我们的结果表明，这些衰变的两个分支比都可以达到10-3。 由于观察ϒ（6S）的这些两体隐藏底部过渡的潜力很大，我们建议进行即将进行的Belle II实验来探索它们。

当前和不久的将来的中微子振荡实验需要显着改善的中微子核反应模型。 中微子核子产生的数据对于验证进入此类中微子核模型的相应基本振幅起着至关重要的作用。 因此，必须对从充电电流中微子-氘核反应数据（νμd→μ-πNN）中提取的当前可用数据进行校正，以解决诸如费米运动和最终状态相互作用（FSI）之类的核效应。 我们用一个理论模型研究νμd→μ-πNN，该模型包括由NN和πN散射引起的FSI补充的脉冲机制。 对旁观者动量分布的分析表明，FSI效应显着降低了准自由峰区域上的光谱，并得出了有用的配方，可利用νμd→μ-πNN数据以及重要的FSI来提取基本νμN→μ-πN过程的信息。 更正考虑在内。 通过校正FSI和费米运动的氘泡室数据，我们提供了νμN→μ-πN的总横截面。 该结果将为即将到来的中微子振荡实验的中微子核反应模型带来重大改进。

石英的色偏振性描述了石英与软胶电子场的相互作用，并且可以在重的石英衰变中进行测量。 在色散理论的框架下，我们独立地考虑了ππ最终状态相互作用（FSI）模型，我们分析了跃迁ψ'→J /ψπ+π-，并获得了色极化率αψ'ψ和参数κ。 发现在从实验数据中提取色偏振性中，ππFSI起着重要作用。 使用FSI获得的色极化能力降低到不使用FSI的情况下的1/2。 通过FSI，我们确定了色谱极化率αψ'ψ=（1.44±0.02）GeV-3和参数κ= 0.139±0.005。 我们的结果可能对研究studying与强强子的相互作用很有用。