我们研究了大型强子对撞机在强子碰撞中希格斯玻色子与底夸克bb¯H $$ \ left（b \ overline {b} H \ right）$$的产生，包括由与比例成正比的项产生的不同贡献。 上夸克汤河耦合（yt 2），下夸克耦合（yb 2）以及它们的干扰（ybyt）。 我们的结果精确到QCD中的次要顺序，采用了四味方案和（出生后改进的）重顶夸克逼近法。 我们发现，对yt 2分量的从前到后的阶数校正是相当大的，这使其成为标准模型中相关bb¯H $$ b \ overline {b} H $$生产的主要生产机制，并提高了其包含率 几乎减少了两倍。 通过研究各种贡献的最终状态分布，我们确定了可观察到的和选择的切入点，可用于选择各种成分并提高bb¯H $$ b \ overline {b} H $$生产在实验上的敏感性。 底夸克汤河耦合。

我们认为与标准模型的最大差异之一是：在轻子对撞机上测得的b-夸克的前后不对称性。 我们研究了通过引入TeV尺度的新物理学来解决这一差异的可能性。 我们关注的模型中，希格斯是一个新的强耦合扇区的伪Nambu-Goldstone玻色子，其全局SO（5）对称性自发地分解为SO（4）。 除了通常的顶级合作伙伴之外，我们在SO（5）的表示16和4中引入了底层合作伙伴，并表明它们可以通过校正Z b b-$$ Zb \ overline {b} $$耦合来显着提高拟合度。 我们还估计了单环耦合的校正，并获得了树级耦合的支配性，并且可以给出可靠的估计。 我们发现Z b R b¯R $$ Z {b} _R {\ overline {b}} _ R $$所需的大移位也会导致与b -quark相关的轻托管人，这与顶级合作伙伴相似 作为一种丰富的现象学，涉及底层部门的中性相互作用。

目前尚未测量的三重希格斯耦合是大型强子对撞机及以后的未来物理学计划的强烈动机之一。 足够精确的测量可能会导致我们对电弱对称破坏和希格斯势的宇宙学史的理解发生质的变化。 因此，这种耦合的定量测量现在是任何拟议对撞机的基准测量之一。 我们研究了潜在的27 TeV HE-LHC升级产品在b bγγ$$ b \ overline {b} \ upgamma \ upgamma $$通道中通过di-Higgs生产过程测量Higgs三线性耦合的能力。 我们强调，在先前的研究中，通过胶子聚变生产单个希格斯粒子的关键背景已被低估和低估。 我们在考虑到两种不同的潜在探测器情况的情况下进行了详细研究，并针对ATLAS的HL-LHC预测进行了验证。 我们发现di-Higgs的生产过程可以在≥4.5σ的条件下观察到，相当于对Higgs自耦合的40％的测量，HE-LHC的数据为15 ab-1。

我们将bb-\ overline {b} $$ bb-$$ \ overline {b} $$最终状态下共振di-Higgs搜索的范围扩展到过程pp→H 1→H 2 H 2→bb $$ \ overline {b} $$ bb \ $$ \ overline {b} $$，其中两个H 1,2均为标准模型之外的自旋0状态。 这样的过程构成了针对新状态H 1和H 2的联合发现模式。我们使用公共LHC数据验证了我们的分析，从而提出了该通道的首次敏感性研究。 我们还提供了对HL-LHC和未来设施（如HE-LHC和FCC-hh）搜索敏感性的初步估算。 我们分析了在几种非最小标量扇区情况下这种搜索的发现潜力：SM的扩展，具有两个额外的单重态标量字段，两个希格斯双峰模型和两个希格斯双峰模型加一个单峰，从而捕获了 NMSSM的标量潜在特征。 我们发现，该通道代表了一种新颖的，功能强大的探头，可用于扩展的希格斯领域，对现有分析提供补充的敏感性。

当与W或Z玻色子相关联时，对标准模型希格斯玻色子衰减成b b-$$ b \ overline {b} $$对进行搜索，这是通过ATLAS探测器进行的。 在大型强子对撞机运行2的质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中收集了对应于36.1 fb -1的综合光度的分析数据。 考虑包含零个，一个和两个带电轻子（电子或μ子）的最终状态，以衰变Z→νν，W→ℓν和Z→targeting为目标。 对于希格斯玻色子质量为125 GeV的情况，发现超出其他标准模型过程的预期背景的事件过多，观察到的显着性为3.5个标准差，而预期值为3.0个标准差。 这种过量为希格斯玻色子衰变成b夸克及其与矢量玻色子的结合提供了证据。 该结果与运行1分析的结果相结合，得出测得的信号事件与标准模型期望值之比等于0.90±0.18（标准）-0.19 +0.21（系统）。 假设标准模型的生产横截面，结果与标准模型中Yukawa与b-夸克的耦合值一致。

在本文中，我们提出了一种获取上夸克宽度的方法，该方法利用过程e + e-→W + W-bb的壳外区域$ {e} ^ {+} {e} ^ { -} \至{W} ^ {+} {W} ^ {-} b \ overline {b} $$。 我们在QCD中按从前到后的顺序进行研究，结果表明，精心选择的重建顶部质谱和反顶部恒定质谱中的壳外区域与壳上区域之比，与耦合g tbW无关，对顶部敏感 -夸克宽度。 我们探索了该方法在e + e-对撞机上的不同质心和初始状态光束极化的情况，并简要评论了该方法在LHC顶夸克宽度测量中的适用性。

我们研究e + e −→ZH→ℓ+ℓ− bb的角度可观测值$$ {e} ^ {+} {e} ^ {-} \至ZH \至{\ ell} ^ {+} {\ 将来的循环e + e-对撞机（例如CEPC和FCC-ee）的ell} ^ {-} b \ overline {b} $$频道。 考虑到实际切工验收和检测器效果的影响，我们预测了CEPC（FCC-ee）处六个质点不对称的精度，质心能量s = 240 $$ \ sqrt {s} = 240 $$ GeV 和5（30）ab -1的综合发光度。 然后，我们在6维希格斯EFT中确定对与希格斯-斯特劳隆过程相关的一系列算子的预计灵敏度。 我们的结果表明，当约束新物理产生的各种张量结构时，角度可观测值可为速率测量提供互补的灵敏度。 我们进一步发现，角度不对称提供了一种新颖的手段，既可以探测HZγ耦合的BSM校正，又可以间接限制超对称标量顶部伙伴的“盲点”。

在本文中，我们计算了非猝灭夸克模型中X（3872）介子介子分量的质量分数和概率分数。 与大多数其他非猝灭夸克模型不同，P03中的夸克对创建算子是通过考虑所创建的夸克对的能量的影响以及所创建的夸克对与价夸克对之间的距离进行修改的。 在计算中，介子的所有波函数和两个介子之间的相对运动都是通过借助高斯展开法求解相应的Schrödinger方程获得的。 计算了夸克-反夸克状态与可能的介子-介子状态的多通道耦合。 结果表明，X（3872）可以描述为占主导地位的charm态（70％）和介子介子分量（30％）的混合态。

近年来对RK（*）= B（B→K（*）μ+μ-）/ B（B→K（*）e + e-）的测量提示了轻子风味的普遍性，因此引起了广泛的关注。 如果这些异常是由新物理学（NP）引起的，则通过夸克级的相同过程，也可能在其他通道中发现与SM预测的偏差。 在这项工作中，我们在B→K1（1270,1400）μ+ μ−中研究了可以解决b→s异常的两种流行类别的NP模型（即p夸克模型和Z'模型）的影响。 通过假设NP仅影响b→sμ+ μ−跃迁，我们发现非极化和极化的轻子风味通用性（LFU）比率RK1（L，T）（1270）可用于区分NP模型（场景）和 SM是因为它们对NP效应敏感并且对混合角θK1不敏感，而RK1（L，T）（1400）对NP和θK1均敏感。 另一个比率Rμ（K1）= B（B→K1（1400）μ+μ−）/ B（B→K1（1270）μ+ μ−）每周取决于NP模型（场景）下的效应 考虑，因此可用于确定NP探针中的θK1和RK1（L，T）。

在本文中，研究了在高密度和高密度介质中各向异性等离子体中的夸克离解。 为此，通过Nikiforov-Uvarov（NU）方法解析各向异性介质中势的实部，从而求解了多维Schrödinger方程。 计算结合能和离解温度。 与各向同性介质相比，在存在各向异性介质的情况下，夸克的结合能得到增强。 目前的结果表明解离温度随with和and的1S状态的各向异性参数的增加而增加。 我们观察到低重化学势在各向同性和各向异性介质中均具有较小的影响。 与其他先前的理论著作进行了比较。