我们研究e + e −→ZH→ℓ+ℓ− bb的角度可观测值$$ {e} ^ {+} {e} ^ {-} \至ZH \至{\ ell} ^ {+} {\ 将来的循环e + e-对撞机（例如CEPC和FCC-ee）的ell} ^ {-} b \ overline {b} $$频道。 考虑到实际切工验收和检测器效果的影响，我们预测了CEPC（FCC-ee）处六个质点不对称的精度，质心能量s = 240 $$ \ sqrt {s} = 240 $$ GeV 和5（30）ab -1的综合发光度。 然后，我们在6维希格斯EFT中确定对与希格斯-斯特劳隆过程相关的一系列算子的预计灵敏度。 我们的结果表明，当约束新物理产生的各种张量结构时，角度可观测值可为速率测量提供互补的灵敏度。 我们进一步发现，角度不对称提供了一种新颖的手段，既可以探测HZγ耦合的BSM校正，又可以间接限制超对称标量顶部伙伴的“盲点”。

在本文中，我们计算了非猝灭夸克模型中X（3872）介子介子分量的质量分数和概率分数。 与大多数其他非猝灭夸克模型不同，P03中的夸克对创建算子是通过考虑所创建的夸克对的能量的影响以及所创建的夸克对与价夸克对之间的距离进行修改的。 在计算中，介子的所有波函数和两个介子之间的相对运动都是通过借助高斯展开法求解相应的Schrödinger方程获得的。 计算了夸克-反夸克状态与可能的介子-介子状态的多通道耦合。 结果表明，X（3872）可以描述为占主导地位的charm态（70％）和介子介子分量（30％）的混合态。

近年来对RK（*）= B（B→K（*）μ+μ-）/ B（B→K（*）e + e-）的测量提示了轻子风味的普遍性，因此引起了广泛的关注。 如果这些异常是由新物理学（NP）引起的，则通过夸克级的相同过程，也可能在其他通道中发现与SM预测的偏差。 在这项工作中，我们在B→K1（1270,1400）μ+ μ−中研究了可以解决b→s异常的两种流行类别的NP模型（即p夸克模型和Z'模型）的影响。 通过假设NP仅影响b→sμ+ μ−跃迁，我们发现非极化和极化的轻子风味通用性（LFU）比率RK1（L，T）（1270）可用于区分NP模型（场景）和 SM是因为它们对NP效应敏感并且对混合角θK1不敏感，而RK1（L，T）（1400）对NP和θK1均敏感。 另一个比率Rμ（K1）= B（B→K1（1400）μ+μ−）/ B（B→K1（1270）μ+ μ−）每周取决于NP模型（场景）下的效应 考虑，因此可用于确定NP探针中的θK1和RK1（L，T）。

在本文中，研究了在高密度和高密度介质中各向异性等离子体中的夸克离解。 为此，通过Nikiforov-Uvarov（NU）方法解析各向异性介质中势的实部，从而求解了多维Schrödinger方程。 计算结合能和离解温度。 与各向同性介质相比，在存在各向异性介质的情况下，夸克的结合能得到增强。 目前的结果表明解离温度随with和and的1S状态的各向异性参数的增加而增加。 我们观察到低重化学势在各向同性和各向异性介质中均具有较小的影响。 与其他先前的理论著作进行了比较。

通过将新观察到的带电共振$$ Z_ {c} ^ {-}（4100）$$ Zc-（4100）的质量，耦合和宽度计算为带夸克-反夸克结构的标量四夸克系统 。 使用QCD两点求和规则计算状态$$ Z_ {c} ^ {-}（4100）$$ Zc-（4100）的质量和耦合。 在这些计算中，我们考虑了夸克，胶子和混合冷凝物的贡献，直至第10维。 通过这种方式获得的$$ Z_ {c} ^ {-}（4100）$$ Zc-（4100）的光谱参数被用来研究其对$$ \ eta _c（1S）\ pi ^ { -} $$ηc（1S）π-，$$ \ eta _c（2S）\ pi ^ {-} $$ηc（2S）π-，$$ D ^ {0} D ^ {-} $$ D0D- ，以及$$ J / \ psi \ rho ^ {-} $$ J /ψρ-最终状态。 为此，我们评估与顶点$$ Z_ {c} \ eta _c（1S）\ pi ^ {-} $$Zcηc（1S）π-，$$ Z_ {c} \ eta _c对应的强耦合常数 （2S）\ pi ^ {-} $$Zcηc（2S）π-，$$ Z_ {c} D ^ {0} D

通过拉普拉斯变换方法（LTM）导出了矢量和标量势相结合的N维径向Schrödinger方程的解析解。 电流势扩展到包括自旋超精细，自旋轨道和张量相互作用。 在N维空间中已经获得了能量特征值和相应的特征函数。 本研究结果用于研究重轻介子（HLM）的不同特性。 已经在三维空间中计算了B，Bs，D和Ds介子的标量，向量，伪标量和伪向量的质量。 讨论了维数空间对HLM质量的影响。 我们观察到介子质量随着尺寸空间的增加而增加。 计算了伪标量子和矢量介子的衰减常数。 此外，还研究了B +，D +和Bs +介子的轻子衰变宽度和分支比。 因此，所使用的具有当前电势的方法具有良好的结果，与实验数据吻合良好，并且与最近的理论研究相比有所改进。

在本文中，我们将$$ Z_c ^ \ pm（3900）$$ Zc±（3900）分配为双夸克-反双夸克型轴向矢量四夸克状态，并通过QCD和规则在外部弱电磁场中研究其磁矩， 进行操作员产品扩展，直到尺寸为8的真空冷凝物。我们特别注意将强子面与相关函数的QCD面进行匹配以获得固体对偶性，该例程可用于研究奇特的其他电磁性质 粒子。

$$ Z_ {c}（3900）^ \ pm / Z_c（3885）^ \ pm $$ Zc（3900）±/ Zc（3885）±和$$ Z_ {c}（4020）^ \ pm $$ Zc （4020）±是在$$ \ pi J / \ psi $$πJ/ψ和$$ D ^ * \ bar {D} ^ {（*）} + hc $$ D ∗ D中发现的两个类似charm的结构 ¯（∗）+ hc 不变质谱。 由于收费，他们的性质令人困惑，这迫使其最小的夸克含量为$$ c \ bar {c} u \ bar {d} $$cc¯ud¯（$$ c \ bar {c} d \ bar { u} $$cc¯du¯）。 因此，有必要探索四夸克系统以了解其内部结构。 此外，它们与$$ \ pi J / \ psi $$πJ/ψ等通道的强耦合以及它们的质量与$$ D ^ * \ bar {D} ^ {（*）} $$ D * D的接近程度 （*）-阈值会刺激分子解释或耦合通道阈值效应。 在这项工作中，我们执行$$ I ^ G（J ^ {PC}）= 1 ^ +（1 ^ {+-}）$$ IG（JPC）= 1 +（1 +

标量四夸克状态是在双夸克-反双夸克图片中以相对论方法研究的。 我们考虑了两种类型的约束势能，即二次势和线性势，我们还添加了自旋-自旋，异位旋-异旋和自旋-异旋的相互作用。 我们计算标量夸克和基态开放和隐藏的迷惑和底部标量四夸克的质量。 我们的结果表明，标量共振$ D_ {0} ^ {\ ast}（2400）$和$ D_ {s}（2632）$在其波动函数中具有相当大的四夸克数量，而另一方面，它变成 指出标量状态$ D_ {s0} ^ {\ ast}（2317）$和$ X（3915）$不应被视为主要是diquark-antidiquark约束状态。 我们还研究了轻量级双夸克和四夸克的质量，这与轻量级介子介子的测量质量相当。

使用来自CMS协作的新测量的Bc（1S）和Bc（2S）质量以及由晶格QCD确定的1S超精细分裂作为约束条件，我们使用非相对论线性势模型计算了直至6S多重峰的Bc质谱。 此外，使用该模型的波函数，我们计算了组成夸克模型内Bc状态之间的辐射跃迁。 对于高于DB阈值的更高质量Bc状态，我们还评估了P03模型的Okubo-Zweig-Iizuka（OZI）允许两体强衰变。 我们的研究表明，通过辐射跃迁可以观察到低于DB阈值的低洼Bc状态。 此外，可能首先在它们的主要强衰变通道DB中观察到一些质量更高的Bc状态，例如Bc（23P2），Bc（2D13），Bc（33D1），Bc（4P03）和1F波Bc状态。 LHC中的DB，DB *或D * B，因为它们的宽度相对较窄。