我们提出了在大型强子对撞机上通过胶子融合对希格斯玻色子对产生的希格斯玻色子对的完整的次要阶阶（NLO）QCD校正的计算，包括两环虚拟和一环实际校正中的精确的最高质量相关性。 这是之前文献中提出的NLO QCD校正的首次独立交叉检查。 我们的计算依赖于Feynman积分的数值积分，并采用分部积分和对窄宽度近似的Richardson外推法进行稳定。 我们介绍了LHC的总横截面以及不变的希格斯对质量分布的结果，这首次包括了对由于回路中顶部质量的方案和比例选择而引起的不确定性的研究。

我们计算了无质量QCD中两个回路处对五胶子散射的前导色贡献。 使用<math> d </ math>维广义广义unit割和有限域重构技术评估所有独立螺旋度振幅的被积。 使用扇区分解方法对积分基础进行数值评估，以获得<math> 2 → 3 </ math>

我们在QCD的多部分硬散射的一般过程中考虑了三种软胶子的辐射。 在软极限中，相应的散射幅度具有奇异的行为，该行为被多彩的软电流分解和控制。 我们从无质量块和大量硬质部分计算三次软胶子发射的树级电流。 三胶子电流用最大非阿贝尔不可约相关性表示。 我们计算平方振幅的软行为以及平方电流产生的颜色相关性。 一种和两种软胶子的辐射导致色偶极子相关。 三重软胶子辐射还会在硬部分之间产生彩色四极相关性。 我们研究了在各种能量有序和角有序区域中平方电流的软和共线奇异性。 我们讨论具有两个和三个硬partons的过程的全循环顺序的软辐射的一些特征。 考虑到来自三个硬部分的三重软胶子辐射，彩色四极子相互作用打破了夸克与胶子之间的卡西米尔定标对称性。 我们还给出了来自两个硬部分的四个软胶子辐射的一些结果，并讨论了彩色怪物的贡献及其与卡西米尔结垢的违反（和推广）的关系。 我们还计算了

对于外部胶子的完整独立螺旋结构的完整集合，我们提出了QCD中平面两环五胶子散射振幅的解析形式。 这些包括与强子对撞机的下一个到下一个领先的QCD校正的计算有关的五点两环振幅的第一分析结果。 通过从数值评估中重建解析表达式来获得结果。 通过利用振幅的物理和分析特性，采用最近已分类的所谓五边形函数的最小基础，可以降低计算的复杂性。

我们用两条封闭的夸克线计算四环无质量QCD校正，以达到夸克和胶子的形状因子。 胶子形状因子和夸克形状因子的单峰部分的结果是首次给出。 从形状因子的解析表达式中，我们确定相应的尖点异常尺寸。 通过新颖的积分约简技术和直接积分方法可以获得相关的费曼积分。

在重离子碰撞中，大量高能QCD射流可以研究这些多粒子喷雾在经过夸克-胶子等离子体时如何进行修饰。 为了使这一过程更具启发性，我们以中等不透明度在一阶通过颜色限定的介质传播的硬夸克中计算了包含两个胶子的速率。 我们明确地对两种发射的胶子施加了能量排序，这样“硬”胶子可以被认为属于射流子结构，而另一种是“软”发射（可以是共线的或中等感应的）。 我们的分析集中在两个特定的限制上，这些限制阐明了对裂隙的附加角度和地层时间顺序的修改。 在一个极限中，“硬”胶子的形成时间比“软”胶子的形成时间短，从而导致了一个概率公式，用于产生夸克-胶子天线并随后产生辐射。 在另一个极限中，地层的次序被逆转，这自动导致射流子结构被介质分解的事实。 在这种情况下，我们观察到一个特征性的延迟：射流作为一种色电流（夸克）辐射直至形成“硬”胶子，此时我们观察到新色电流（胶子）的辐射开始。 在我们的运动学约束范围内，我们的计算支持一幅图片，其中，中等射流动力学被描述为后续天线的集合，这些天线由介质根据其横向范围进行解析。

伪标量希格斯玻色子与胶子的耦合是通过一个重的夸克回路来介导的。 在较大的夸克质量范围内，用仅允许轻自由度的有效拉格朗日描述。 在这个有效的理论中，我们计算了三环路无质量QCD校正，以校正描述伪标量希格斯玻色子与胶子的耦合的形状因数。 由于轴向异常，胶质子场强度的伪标量算子与轴向矢量电流的发散混合在一起。 进行尺寸正则化，并使用’Hooft-Veltman公式作为轴向矢量电流，我们为无质量的夸克和胶子计算了三环伪标量形状因子。 利用通用的红外分解特性，我们从形状因子的重整化组方程中独立得出三环算子混合和有限算子重归一化，从而确认了算子产品扩展的最新结果。 三回路形状因数的有限部分是精确预测强子对撞机伪标量希格斯玻色子生产截面的重要组成部分。 我们讨论了潜在的应用并推导了软共线性有效理论中的硬匹配系数。

自旋2场通常是标准模型以外的物理学候选者，即具有超维的模型，其中自旋2 Kaluza-Klein引力子耦合到标准模型的场。 同样，在希格斯搜索的背景下，自旋2场已被研究作为标量希格斯玻色子的替代方法。 在本文中，我们介绍了具有n f淡淡味的SU（N）量规理论中对spin-2夸克-反夸克和spin-2胶子-胶子形状因子的完整三环QCD辐射校正。 这些形状因子有助于在LHC的强子反应中涉及自旋2粒子的夸克-反夸克和胶子-胶子引发的过程。 我们使用Sudakov积分微分方程研究了在这些形状因子中直至三个回路水平的红外奇异性的结构，发现源自回路积分的软线和共线区域的异常尺寸与电弱矢量玻色子和希格斯形式的尺寸一致 确认QCD振幅中红外奇异性普遍性的因素。

中微子质量实验KATRIN要求主光谱仪在− 18.6 kV时的延迟电位具有3 ppm的稳定性。 为了监控稳定性，与德国国家计量院Physikalisch-Technische Bundesanstalt（PTB）合作开发并制造了两个定制的超精密高压分压器。 到目前为止，分压器的定期绝对校准需要将设备带到专业的计量实验室。 在此，我们介绍了一种新方法，该方法基于使用KATRIN装置测量两条$$ ^ {83 {\ mathrm {m}}} $$ Kr转换电子线的能量差的方法，该方法在2017年7月KATRIN的调试测量中得到了证明。 高压分压器K35的比例系数$$ M = 1972.449（10）$ M = 1972.449（10）与四年前的最新PTB校准一致。 该结果证明了校准方法的实用性以及分压器的长期稳定性。

假设观察到的3-中微子混合模式与（轻子）风味对称性的存在有关，对应于非阿贝尔离散对称群Gf，并且Gf分解为带电轻子的特定残余对称性Ge和Gν 和中微子质量项，我们得出中微子混合矩阵U的狄拉克相δ余弦的和规则。 考虑的剩余对称性为：i）Ge = Z2和Gν= Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2； ii）Ge ＝ Zn，n＞ 2或Zn×Zm，n，m≥2且Gν＝ Z2； iii）Ge ＝ Z2且Gν＝ Z2； iv）Ge完全断裂，且Gν= Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2； v）Ge = Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2，Gν完全断裂。 对于给定的Ge和Gν，这样得出的coscoδ的求和规则在所采用的方法内是精确的，并且特别适用于任何包含Ge和Gν作为子组的Gf。 我们确定了在没有对无约束参数进行额外假设的情况下无法确定或无法唯一确定cos⁡δ值的情况。 在大多数情况下，一旦风味对称性Gf固定，就可以明确预测cosδδ的值。 在风味对称组Gf = S4，A4，T'和A5的这些情况下，我们提出cosδδ的预测，要求3-中微子混合参数sin2⁡θ12，sin2⁡θ13和s