考虑到B0和Bs0弱衰减到J /ψ和qq分量的主导过程，我们描述了B0和Bs0衰减成J /ψf0（500）和J /ψf0（980）。 将这个qq分量强电子化为成对的伪标量子介子后，我们就获得了介子-介子分量的某些权重，并允许它们彼此相互作用。 用手性unit论描述的介子-介子分量的最终状态相互作用产生了f0（980）和f0（500）共振，并且我们可以得到π+π-不变质量分布。 共振，这使我们可以直接与实验进行比较。 与实验定量吻合，我们得出每个B衰变的J /ψf0（980）和J /ψf0（500）的比率，其中f0（980）明显占Bs0衰变的主导，而f0（500）则明显占Bs0衰变的主导。 B0衰减。

我们报告了在s = 200 GeV的p + p碰撞中，中速2 <pT <6 GeV / c时，中速处的电子衰减通道中包含的J /ψ介子的极化测量。 数据是通过RHIC的STAR检测器获取的。 J /ψ极化测量应有助于区分J /ψ产生机理的不同模型，因为它们预测J /ψ极化的不同pT依赖性。 在此分析中，在螺旋度框架中研究了J /ψ极化。 在RHIC处测得的极化参数λθ向高pT方向变小，表明随着pT增加，更多的纵向J /ψ极化。 将结果与当前可用模型的预测进行比较。

我们研究了B′s0→J /ψK+ K-，B¯0→J /ψK+ K-，B-→J /ψK0K-，B¯0→J /ψπ0η和B-→J /ψπ-η衰变 并将它们的质量分布与B′s0→J /ψπ+π-和B0→J /ψπ+π-的质量分布进行比较。 所采用的方法是将弱化部分和强子化部分分解为所有过程共有的因子。 然后，使反应不同的是一些琐碎的Cabibbo–Kobayashi–Maskawa矩阵元素，以及不同的介子对出现在原初中的权重

利用LHCb检测器研究了质子-质子碰撞中质子-质子碰撞在质子能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时产生J /ψ介子。 根据横向动量p T和区域p T <14 GeV / c和2中J /ψ介子的速度y进行横截面测量。 0 <y <4。 如图5所示，对于提示的J /ψ介子和来自b-强子衰变的J /ψ介子。 在运动学范围内集成的生产横截面为15。 30±0。 03±0。 提示J /ψ和2为86μb。 34±0。 01±0。 假设J /ψ介子的极化为零，则来自b-强子的J /ψ为13μb。 第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 从b-强子衰变报告的J /ψ介子的横截面用于外推到总的b b-$$ b \ overline {b} $$横截面。 还确定了横截面相对于s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的比率。

我们计算了LHC在质子-质子碰撞中J / ψ介子的半排他性产生的质子的电磁解离和衍射解离。 在s = 7and13 TeV下，计算了缺失质量（MX）或仅与J / ψ介子有关的单粒子变量的几个微分分布。 将横截面和分布与纯排他反应ppâppJ/ ψ的横截面进行比较。 我们显示了相应的比率作为J / ψ介子速度的函数。 我们比较了纯电磁质子和纯衍射质子激发/离解的分布。 我们预测了相似数量级的电磁和衍射激励的横截面。

在VEPP-4M电子-正负电子对撞机的KEDR实验中，使用直接J /ψ衰减测量了J /ψ介子的电子宽度和μ子介子的宽度比。 结果Γe+ e-（J /ψ）/Γμ+μ-（J /ψ）= 1.0022±0.0044±0.0048（0.65％）与轻子的普遍性非常吻合。 该分析过程中收集的经验将用于J /ψ轻子宽度的确定，准确度最高为1％。

Tonks-Girardeau模型是1 + 1维N个不可渗透的玻色子的量子力学模型。 Vandermonde行列式提供基态的精确N粒子波函数，或者等效于位置本征态的矩阵元素。 我们考虑这些矩阵元素的大N限制。 我们提出了一个装箱处方，该装箱处方可在不依赖N的时间内计算矩阵元素的前导项，因此适合此限制。 从这个意义上讲，它允许人们在场本征态的基础上解决强耦合连续量子场理论的基态。 例如，我们针对密度均匀的状态以及由两个密度不同的区域组成的状态计算矩阵元素。

据报道观察到单顶夸克与Z玻色子和夸克（tZq）的关系。 分析了质子-质子在质量中心能量为13 TeV时发生碰撞的事件，该质子包含三个带电的轻子（电子或介子）和至少两个射流。 数据是在2016年和2017年使用CMS检测器收集的，对应的综合光度为77.4fb-1。 与以前对tZq产量的搜索相比，增加的综合亮度，多变量轻子标识和重新设计的分析策略显着提高了分析的灵敏度。 观察到的tZq信号的显着性远远超过5个标准偏差。 对于高于30 GeV的双态不变质量，测得的tZq生产截面为σ（pp→tZq→tℓ+ℓ-q）= 111±13（stat）−9 + 11（syst）fb，与标准模型期望值一致 。

我们显示，最近由ALICE合作发布的，在sNN = 5.02 TeV处p-Pb碰撞的已识别强子的横向动量（pT）光谱的实验数据展现出独特的普遍行为-夸克数定标。 我们进一步表明，结垢是强子化的夸克（重新）结合机制的直接结果，可以看作是p-Pb中强子产生的潜在来源与构成性夸克自由度的强烈指示。 如此高的能量碰撞。 我们还预测其他强子的产量。

提出了寻找类似重质夸克TT′或BB′的成对产生的方法，这些夸克通过喷射而没有重构的轻子衰减到最终状态。 最终状态的喷气机使用深度神经网络进行分类，这是由强子衰变的W / Z玻色子，希格斯玻色子，顶夸克或背景引起的。 该分析使用了来自ATLAS实验的数据，该数据对应于2015年和2016年由大型强子对撞机提供的质子-质子碰撞，质量中心为s = 13 TeV的36.1 fb-1质子碰撞。与标准模型无明显偏差 遵守预期。 对于各种分支比率，假设矢量类夸克衰变成标准模型玻色子和第三代夸克T→Wb，Ht，Zt或B→Wt，Hb，Zb，则解释了结果。 在95％置信水平下，弱等位旋双峰（B，Y）的矢量样B-夸克质量的观测（下限）下限是950（890）GeV，纯衰变B的质量下限 结果最强的→Hb和T→Ht分别为1010（970）GeV和1010（1010）GeV。