如果在极高的碰撞能量下以p-Pb碰撞产生类似夸克-胶子等离子体（QGP）的介质，则在介质中移动的夸克可以通过捕获共同移动的轻夸克或反夸克而形成强子。 魅力强子。 使用从淡味强子的实验数据中提取的轻夸克pT光谱和与微扰QCD计算一致的魅夸克pT光谱，pT光谱的中心快速数据和低pT范围内D介子的光谱比率 通过等速组合近似中的夸克组合机制很好地描述了在sNN = 5.02 TeV时最小偏置p-Pb碰撞中的（pT≲7GeV / c）。 夸克组合机理中的Λc+ / D0比值表现出典型的峰-峰值-下降行为作为pT的函数，并且pT≳3GeV / c的比值的形状与中心速度下的ALICE协作数据一致 区域-0.96 <y <0.04，前向快速区域1.5 <y <4.0的LHCb协作的初步数据。 使用数据量化了单魅力重心的全球产量，并讨论了可能的增强效果（相对于淡味重心）。 预测了最小偏置事件中andc0，Ωc0的pT谱以及高多重性事件类别中单晶强子的pT谱，这可进一步检验低pT迷幻夸克中强子化特性的可能变化。 在大型强子对撞机能量下由p-Pb碰撞产生的小型系统。

假设磁场是弱的或柔和的：eB〜g4log（1 / g）T2，我们以扰动QCD的对数为先导顺序计算了两种风味的QCD等离子体在外部磁场中的剪切粘度。 我们假设磁场是均匀且静态的，并且电动力学在形式极限e→0时是非动力学的，而eB保持固定。 我们表明，剪切粘度的形式为η=η（（B））T3 /（g4log（1 / g）），其中无量纲函数η（B）为无量纲变量B =（eB）/ （g4log（1 / g）T2）。 与QCD碰撞相比，变量B相当于回旋加速器运动影响的相对强度：B〜lmfp / lcyclo。 我们提供了比例剪切粘度η′（B′）的完整数值结果。

为响应对可用于QCD来描述和理解Minkowski时空中强子中胶子动力学的理论工具的日益增长的需求，在以下最简单的可用方法中显示了有效粒子的重归一化组过程（RGPEP）： 重夸克在第一近似中表现出受欢迎的普遍性，一旦人们假设微扰理论胶子获得了有效质量，它就会产生。 也就是说，在二阶项中，重夸克有效夸克-反夸克分量中具有Breit-Fermi自旋耦合的库仑电势在单味QCD中通过不依赖于自旋的谐波振荡器项来校正 假定的有效胶子质量或RGPEP发生器的选择。 我们在这里使用的新型发生器比以前使用的发生器简单得多，并且具有适合于研究有效胶子动力学的优点，该动力学研究的胶子动力学比第二级更高，并且超出了扰动膨胀。

我们提出了在非零温度下对高达3S和2P巴顿尼亚的第一个点阵QCD研究。 在晶格非相对论性QCD框架内，使用新颖的bottomonium算符和变分技术计算了bottomonia的相关函数。 我们基于简单的物理频谱函数分析了底波相关函数。 我们发现了依托邦状态的大小顺序进行的中等修饰的证据。

我们介绍了在真空中两味朗道规QCD的夸克，胶子和介子1PI相关函数的非扰动第一性原理。 这些相关函数包含有关该理论的全部信息。 它们是通过在系统的顶点扩展中求解其功能重归一化组方程而获得的，目的是实现明显的收敛。 这项工作是在此框架内进行QCD相图和强子光谱的定量第一性研究的关键前提。 特别是，我们计算了胶子，幻影，夸克和标量-伪标量介子传播子，以及胶子，幻影胶子，夸克-胶子，夸克，夸克介子和介子相互作用。 我们的结果强调了在半扰动状态下正确描述不同顶点的定量正确运行对于描述没有现象学输入的约束和自发手性对称性破坏现象和规模的至关重要性。

我们用两条封闭的夸克线计算四环无质量QCD校正，以达到夸克和胶子的形状因子。 胶子形状因子和夸克形状因子的单峰部分的结果是首次给出。 从形状因子的解析表达式中，我们确定相应的尖点异常尺寸。 通过新颖的积分约简技术和直接积分方法可以获得相关的费曼积分。

基于两相对称性和激发的匹配，提出了夸克-强子连续性作为强子物质和夸克物质之间的相交而没有相变。 在一个稀奇夸克质量的极限内，它连接超子物质和呈现颜色超导性的色香味锁定（CFL）相。 最近，有人提出可以在存在贯穿两个相的超流体涡流的情况下推广这一猜想[arXiv：1803.05115]，并提出可以将超子物质中的一个强子超流体涡流与一个非阿贝尔涡流相连（彩色磁 CFL阶段）。 在这里，我们认为他们的建议仅在远距离上是一致的。 相反，我们显示了三个强子超流体涡旋必须与三个具有不同颜色的非阿贝尔涡旋相结合，并且消除了总的彩色磁通量，该结被称为彩色布胡姆。 我们在基于Ginzburg-Landau描述的宏观理论中对此进行了严格的证明，在该描述中对称性和激发相匹配（包括涡旋核），并且在微观理论中围绕夸克的夸克的Aharonov-Bohm相匹配。

我们使用Langevin方程和Wigner函数描述了夸克胶子等离子体（QGP）中底部夸克的动力学演化及其形成为束缚态。 来自部分光子非弹性散射的其他抑制作用在再生的bottom中得到了补充。 通过将bottom电位作为晶格结果中的彩色显色电位，可以持续研究ϒ（1S）性质的热介质修饰，这会影响affect（1S）的再生和解离速率。 最后，我们根据Langevin方程中具有不同扩散系数的底夸克组合计算了ϒ（1S）核修饰因子RAArege，代表了底夸克的不同热化。 在sNN = 5.02 TeV的中心Pb–Pb碰撞（b = 0）中，我们发现a（1S）的再生不可忽略，并且在最小偏置中心度方面较小。 还讨论了重离子碰撞中bottom的再生与底夸克能量损失之间的关系。

用对应于2.3 fb -1的综合光度的数据样本搜索电荷5/3（X 5/3）衰减为顶部夸克和W玻色子的顶部夸克的重伴侣。 CERN LHC上的CMS检测器在质子质子碰撞中以13 TeV的质心进行质子碰撞。 考虑带有一对相同符号的轻子或单个轻子以及喷气机的最终状态。 对于低于1020（990）GeV的质量，在95％的置信度水平下，在高于预期标准模型背景贡献的数据中未观察到明显的过量，并且排除了具有右手（左手）耦合的X 5/3夸克。 这些是基于相同符号双峰和单峰终态的组合的第一个极限，也是迄今为止对X 5/3质量最严格的极限。

我们提出了第一个具有自旋和奇偶性JP = 1 +的异味等量标量Tbb-≡bbudd四夸克的完整研究。 我们报告了夸克模型中四体问题的精确解，并将状态结构表征为重夸克质量与轻夸克质量之比MQ / mq的函数。 对于这样的标准组成模型，Tbb-位于强衰变阈值B-B′0之下约150 MeV，而电磁衰变阈值B-B′0γ之下约105MeV。 我们评估了Tbb-的寿命，确定了有希望的衰变模式，在将来的实验中可能会寻找四夸克。 它的总衰减宽度为Γ≈87×10-15 GeV，因此其寿命τ≈7.6ps。 半轻子衰变中有希望的最终状态为B⁎-D⁎+ℓ-ν¯ℓ和B⁎0D⁎0ℓ-νℓ，以及B⁎-D⁎+Ds⁎-，B⁎0D⁎0Ds⁎。 -和Bones-D⁎+ρ-在非轻子类中。 半轻子衰变至等标量JP = 0 +四夸克Tbc0也很重要，但并未发现是主要的。 关于这种四夸克的存在存在广泛共识，其检测将验证我们对多夸克领域中量子色动力学（QCD）的低能实现的理解。