本文在无质量（3 + 1）维Nambu–Jona-Lasinio模型的框架下，研究了具有两种夸克味的重质夸克物质在零温度下在重子，同位旋和手性同位旋化学势存在下的相结构。 。 已经表明，在大的Nc极限（Nc是夸克的颜色数）中，在手性对称破坏相和带电的离子缩合相之间存在对偶关系。 我们研究的主要结论是，手性异位旋化学势在同位素不对称的稠密夸克物质中产生带电的离子缩合。

我们在改进的软壁AdS / QCD模型中研究了具有2 + 1夸克风味的手性相变，该模型可以产生轻介子谱和许多其他低能量，与二味情况下的实验一致。 详细分析了夸克在不同夸克质量下的冷凝物的手性跃迁行为，并从改进的软壁模型获得了夸克区的（mu，d，ms）相图。 我们发现，计算出的相图的特征与标准情况完全一致，晶格模拟和理论论证支持了这一点。 在（mu，d，ms）相图的mu，d = 0边界上的三临界点的证据首先在自下而上的AdS / QCD中清晰显示。

从非广义统计力学出发，我们在线性sigma模型的框架下研究了在有限温度T和重子化学势μB下的手性相变。 基于Tsallis的统计信息，相应的非扩展分布的特征在于无量纲的非扩展参数q，当q→1时，可以恢复通常的Boltzmann-Gibbs情况下的结果。 分析了线性西格玛模型的热力学及其相图。 从（T，μ）平面上的相图来看，在高温区域，临界温度Tc随着q的增加而降低。 但是，较大的q值会导致低温但高化学势的Tc升高。 此外，发现不同于零的μ对应于一阶相变，而μ＝ 0对应于相交一。 关键终点（CEP）具有较高的化学势，但由于无延伸效应，温度随q升高而降低。

在软壁AdS / QCD模型中研究了手性相变在临界温度下的临界性，该模型具有两种，三种简并的风味（N f = 2、3）和两种轻度加一种较重的风味（N f = 2 +1）。 结果表明，在夸克质量平面（m u / d-m s）中，手性相变在某一临界线上为二阶，由此整个平面分为一阶和交叉区域。 数值和解析地提取了描述手性冷凝物沿温度轴和夸克质量轴的临界行为的临界指数β和δ。 模型给出了值β= 1 2，δ= 3 $$ \ beta = \ frac {1} {2}，\ delta = 3 $$和β= 1 3，δ= 3 $$ \ beta的临界指数 = \ frac {1} {3}，\ delta = 3 $$，分别用于N f = 2和N f = 3。 对于N f = 2 +1，在小的奇夸克质量（ms）区域中，奇夸克和u / d夸克的相变是强耦合的，临界指数为β= 1 3，δ= 3 $$ \ beta = \ frac {1} {3}，\ delta = 3 $$; 当ms大于ms，t = 0.290 GeV时，淡味（u，d）和奇异夸克的动力学解耦，并且uu和d的临界指数d $$ \ over

我们分别在两种味道和三种味道的情况下，在零化学势的AdS / QCD软壁模型中研究了手性相变。 我们表明在原始的软壁模型中没有自发的手性对称性破裂。 经过详细分析，我们发现，要实现手性对称性的破坏和还原，标量势和dilaton场的分布都是必不可少的。 标量势决定了手性冷凝物的可能溶液结构，除质量项外，对于两种风味的情况，它需要另一个四次项；对于三种风味的情况，由于以下原因，必须考虑一个额外的立方项： 霍夫特行列式相互作用。 dilaton场的轮廓反映了胶束动力学，其在一定的紫外线范围内为负，在远红外区域接近正二次行为。 通过这种设置，可以完美实现真空中的自发手性对称性及其在有限温度下的恢复。 在两种口味的情况下，它在手性极限中给出了第二级手性相变，而该转变变成了对于任何有限的夸克质量的交叉。 在三味的情况下，相变在手性极限中变成一阶，而在足够大的夸克质量以上时，它又变成交叉。 这种情况与晶格QCD和其他有效模型研究对手性相变的当前理解完全吻合。

我们在Kroll-Lee-Zumino（KLZ）模型的背景下研究了中性矢量介子场强度与介子电流之间的五维Lorentz违反（LV）非最小耦合。 在此修改后的模型中，我们通过施加来自LV贡献的耦合之间的新通用性条件，研究了矢量介子优势（VMD）。 我们还表明，左心室非最小耦合会导致线性动量依赖于类似时间的介子形式因数，该线性动量依赖关系用于评估μ子异常磁矩的左心室校正。 这种量的实验不精确性使我们可以获得上限gξ0<1.0GeV-1。 此外，我们还使用KLZ模型中的LV非最小耦合来重新计算ρ衰减率。 在这种情况下，实验不精确度被用来将LV参数的幅度限制在g¯ξ0<1.9×10-2GeV-1的水平。

我们研究了介子介子的夸克Wigner分布，它们是包含最一般的单部分信息的相空间分布。 使用从光锥夸克模型推导的介子波函数，我们分别通过Fock状态重叠表示来计算介子介子内非极化，纵向极化和横向极化的化合价夸克的Wigner分布。 我们提出了横向维格纳分布的数值结果，其中纵向动量分数被积分了。 还介绍了混合的Wigner分布作为by和kx的函数。 作为中间步骤，我们为同一模型中介子的广义横向动量相关分布提供了分析结果。

我们报告了单核子扇区至四体Fock扇区截断（一个“标量核子”和三个“标量介子”）中标量Yukawa模型的首次非摄动计算。 应用了系统无扰动重归一化的光前哈密顿方法。 我们研究了n体准则和电磁形状因数。 我们发现，一体和二体贡献在耦合α≈1.7之前占主导地位。 当我们接近耦合α≈2.2时，我们发现四体贡献迅速上升并超过了二体和三体贡献。 通过与较低的扇区截断进行比较，我们显示出关于Fock扇区扩展的形状因子收敛。

自洽手性夸克-孤子模型是在大Nc限制下的相对论介子平均场方法，该方法在相等的立足点上描述了轻重子和重子重子。 在重夸克的无限重质量的范围内，重质重子可以看作是由介子均值场约束的Nc-1价夸克，而使重夸克成为颜色静态源。 该方案中重质重子的结构主要受轻夸克自由度支配。 在此框架的基础上，我们评估了地势最低的重子的电磁形状因子。 考虑了线性旋转1 / Nc和奇数电流夸克质量校正。 我们讨论重子与核子的电荷和磁密度。 带正电的重质重子的电荷半径的结果明确表明，重质重子是一个紧凑的物体。 给出了电子外形尺寸。 将Σc++的形状因子与晶格QCD的形状因子进行比较。 我们还将讨论磁性形状因数的结果。 将自旋为1/2的重子六边形的磁矩和磁半径与其他功和晶格数据进行了比较。

我们基于具有对称性守恒量化的手性夸克-孤子模型（QSM），研究了核子电磁形状因子的风味分解。 我们考虑旋转和线性奇夸克质量（）校正。 我们讨论了与最近的实验数据相比，风味分解的电磁形状因数的结果。 为了查看奇夸克的影响，我们将SU（3）的结果与SU（2）的结果进行了比较。 最后，我们讨论了非极化和极化核子的横向电荷密度。 在SU（3）QSM的中心附近，中子内部的横向电荷密度变成负数，这可以用奇怪的夸克的贡献来解释。