我们报告了在sNN = 200 GeV极化的p↑+ p，p↑+ Al和p↑+ Au碰撞中带正电的强子的产生中，横向单旋不对称性（TSSAs）的核依赖性。 在横向动量（1.8 <pT <7.0 GeV / c）和费曼x（0.1 <xF <0.2）的范围内以向前的速度（1.4 <η<2.4）进行了测量。 我们在p↑+ p碰撞中观察到带正电强子的正不对称性，并在p↑+ A碰撞中显着降低了不对称性。 这些结果表明，在适用微扰技术的条件下，TSSA对带电强子的核依赖性。 这些结果为使用p↑+ A碰撞作为工具来研究强子碰撞中TSSA背后的丰富现象以及将TSSA用作研究小系统碰撞的新方法提供了新的机会。

我们研究了在光的自相互作用中寻找自共轭可极化颗粒的可能性。 我们首先观察到极化率可能来自介体态的交换，也可能是粒子内部结构的结果。 为了举例说明第二种可能性，我们计算了中性玻色松弦的极化率，发现它仅由维数8算符描述。 着眼于自旋为0的情况，我们计算了6维和8维极化率算符引起的逐光散射幅度。 通过对大型强子对撞机质子标记的独家双光子产生进行模拟，我们发现，对于质量为s且= 13 $$的截止值达到5σ的临界值，可以潜在地检测到可极化的暗粒子的印记，其值为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV和300 fb -1的综合发光度。 如果可极化的暗粒子是稳定的，则它可能是暗物质的候选者，在这种情况下，我们认为这种独有的双光子搜索可能会补充现有的用于可极化暗物质的LHC搜索。

无法独立控制空间补偿相位值和正交极化相位差值一直是传统线-圆极化转换反射阵中的难题。基于电场矢量合成，提出了一种可以将空间相位补偿方式和极化控制方式两者完全独立的线-圆极化转换设计方法，为高纯度线-圆极化转换反射阵的研究提供了新的思路。提出了一种层叠三平行偶极子单元组来实现这种线-圆极化转换的方法，以此设计、加工并测试了一款工作在X波段的线极化-右旋圆极化转换反射阵天线。测试结果表明，该反射阵在中心频点增益22.4 dB，交叉极化优于-28 dB，1 dB增益带宽和3 dB轴比带宽约为10%。

按照极化方式划分 天线的分类（三） * 按极化方式来区分主要有：垂直极化天线（也叫单极化天线）、交叉极化天线（也叫双极化天线）。上述两种极化方式都为线极化方式。圆极化和椭圆天线在GSM中一般不采用。 单极化天线多为垂直极化天线，其振子单元的极化方向为垂直方向，而双极化天线多为45度斜极化天线，其振子单元为左斜45度与右斜45度极化相交叉的振子，如上图所示。 双极化天线相当于两副单极化天线合并在一副天线中，采用双极化天线可以减少塔上天线数量，减少工程安装的工作量，因而可以减少系统成本，因此目前得到广泛的使用

我们通过测量$ ep \ to \ nu_ {e} q \ gamma X $和$ ep \ to \ nu_ {e} qZX的总横截面来检验约束异常$ WW \ gamma $和$ WWZ $耦合的可能性 电子束能量$ E_ {e} = 60 $ GeV和$ E_ {e} = 140 $ GeV在LHeC对撞机上的$$过程。 我们考虑非极化和极化电子束的情况。 异常耦合的上限和下限之差（$ \ delta \ Delta \ kappa _ {\ gamma} $，$ \ delta \ lambda _ {\ gamma} $）和（$ \ delta \ Delta \ kappa_ {Z} 获得$，$ \ delta \ lambda_ {Z} $）为（$ 0.990 $，$ 0.122 $）和（$ 0.362 $，$ 0.012 $），并且在电子束能量为$ E_ {e} = 140 $ GeV时没有电子束极化。 $ L _ {\ mathrm {int}} = 100 $〜fb $ ^ {-1} $的积分光度。 有了$ e $光束极化的可能性，对于（$ \ delta \ D

极化磁化的涡旋性、对称性和不对称性，王洪吉，，根据极化磁化方程解释了磁电效应中的涡旋性，在极化磁化方程的基础上，在线性各向同性介质中，导出了相对介电常数与相对磁导率之

我们报告了在s = 200 GeV的p + p碰撞中，中速2 <pT <6 GeV / c时，中速处的电子衰减通道中包含的J /ψ介子的极化测量。 数据是通过RHIC的STAR检测器获取的。 J /ψ极化测量应有助于区分J /ψ产生机理的不同模型，因为它们预测J /ψ极化的不同pT依赖性。 在此分析中，在螺旋度框架中研究了J /ψ极化。 在RHIC处测得的极化参数λθ向高pT方向变小，表明随着pT增加，更多的纵向J /ψ极化。 将结果与当前可用模型的预测进行比较。

通过考虑软胶子强子化的机理，交换像on一样的Zb态和底介子回路，系统地研究了双相转变ϒ（2S，3S，4S）→ϒ（1S，2S）ππ。 使用色散理论以模型独立的方式考虑了强的pion-pion最终状态相互作用，特别是包括与S波中的KK耦合的通道。 通过对可用的实验数据进行拟合，我们提取了过渡色极化率| αϒ（mS）ϒ（nS）|的值，该值测量了与软胶子形成的巴托多尼亚的色电耦合。 发现Zb交换对提取的色极化率值有轻微影响，并且获得的| αϒ（2S）ϒ（1S）| 考虑到Zb交换为（0.29±0.20）GeV-3。 我们的结果可能有助于研究studying与强强子的相互作用。

石英的色偏振性描述了石英与软胶电子场的相互作用，并且可以在重的石英衰变中进行测量。 在色散理论的框架下，我们独立地考虑了ππ最终状态相互作用（FSI）模型，我们分析了跃迁ψ'→J /ψπ+π-，并获得了色极化率αψ'ψ和参数κ。 发现在从实验数据中提取色偏振性中，ππFSI起着重要作用。 使用FSI获得的色极化能力降低到不使用FSI的情况下的1/2。 通过FSI，我们确定了色谱极化率αψ'ψ=（1.44±0.02）GeV-3和参数κ= 0.139±0.005。 我们的结果可能对研究studying与强强子的相互作用很有用。

井中微震监测的目的是确定压裂过程产生的裂缝的几何形态,采集到具有微震事件的原始记录信噪比低,纵横波初至拾取困难,直接影响到微震的定位及后续的裂缝形态描述。通过分析但由于微震信息较弱,因此微震事件的记录特点,结合实际应用过程中遇到的问题对处理方法进行了研究,包括去噪处理、微震事件识别、纵横波初至拾取、极化分析、模型建立及校正、微震定位等。研究表明,带通滤波可有效法除噪音;长、短时窗能量比法可精确的记录微震事件及初至时间自动拾取;利用纵波尖端曲线图可以确定微震源方向;速度模型的建立应以校正炮时距曲线拟合理论曲线为原则;利用Geiger和网格搜索法可精确得到震源定位结果。