选择在SO（10）→SU（5）×U（1）χ的情况下轨距U（1）χ的断裂方式，可以获得中微子为狄拉克费米子的Z4轻子数。 选择Δ（27）作为轻子的族对称性，可能会禁止树级狄拉克中微子质量。 选择一组特定的自相互作用暗物质粒子，狄拉克中微子质量和混合然后可以在两个回路中产生。 该框架允许实现共生最大中微子混合，即θ13≠0，θ23=π/ 4，δCP=±π/ 2，以及理想的特征，即暗物质相互作用的光标量介体仅衰减到中微子，从而 不会破坏宇宙微波背景（CMB）。

假设的SU（3）味-单重子态S具有奇数-2，已经被讨论为一种暗物质候选者，能够解释暗物质与重子的质量密度奇异的5比1比率。 我们研究了双重子的早期宇宙产生，发现不管QCD夸克/强子跃迁产生的强子丰度如何，快速的粒子反应都会使S丰度热化，并且它跟踪平衡，直到“冻结”到很小的值。 对于可能存在的重子质量范围（1860–1890 MeV）和关于其相互作用截面的大量假设，S最多占重子数的10-11，因此，不可能是暗物质。 尽管不是暗物质，但如果S存在，它可能是一个有趣的遗物。

我们约束大型强子对撞机采用矢量玻色子融合通道的希格斯门户模型。 特别是，我们在希格斯共振附近包括了在现象学上令人感兴趣的参数区域，其中希格斯玻色子的质量接近于暗物质产生的阈值，并且希格斯玻色子的传播者必须采用宽幅处方。 希格斯-门耦合的极限是暗物质质量的函数，是根据CMS搜索在13 TeV的矢量-玻色子融合中看不见的希格斯-玻色子衰变得出的。 此外，考虑到系统不确定性的实际估计，我们对14 TeV HL-LHC和27 TeV HE-LHC进行了预测。 希格斯玻色子的不可见分支比率的各自上限达到2％的水平，并将摄动的希格斯-门耦合限制到大约110 GeV的暗物质质量。

我们研究了紧致的弦/ M理论中由弱耦合的隐藏扇区产生的，动机良好的暗物质候选者。 强加自上而下的通用约束大大限制了允许的候选人。 通过考虑实现正确暗物质残留密度的可能机制，我们汇编了可行的暗物质候选者和an灭介质。 我们考虑了通过对称稳定发生超对称破坏并在重力作用下将其传递给可见和其他隐藏扇区的情况，而没有假设超对称破坏的扇区被隔离。 我们发现，在这种情况下，弱耦合的隐藏扇区仅允许铁离子暗物质。 另外，大多数用于获得全部文物密度的机制仅允许使用规范玻色子介体，例如暗Z'。 考虑到这些考虑因素，我们研究了在当前和将来的直接检测实验以及大型强子对撞机的直接生产条件下发现或限制允许的参数空间的潜力。 我们还提出了一个隐含扇区的模型，其中将包含令人满意的暗物质候选对象。

如果当温度下降到最轻的隐藏粒子的质量以下时，变数交互作用是活动的，则具有质量间隙的隐藏扇区将经历自相残杀的时代。 在自相残杀期间，隐藏扇区的温度仅与比例因子成对数降低。 我们认为暗物质可能存在于经过食人性的隐藏区域中，并具有通过冻结两到两次ations灭而设置的文物密度的可能性。 根据暗物质冻结时隐藏扇区的行为，我们确定了三个新颖阶段。 在食人阶段，暗物质的ations灭解耦，而隐藏的部门正在食人。 在化学阶段，只有两到两个相互作用是活动的，并且隐藏的粒子总数得以保留。 在单向阶段，暗物质an灭产物衰减不平衡，从而抑制了逆an灭产生的暗物质。 我们绘制出每个阶段的独特现象，包括提高的暗物质an灭率，新的相对论自由度，温暖的暗物质以及对宇宙微波背景光谱的可观察到的畸变。

随着新的和更灵敏的直接检测实验的出现，对暗物质（DM）进行热WIMP解释的范围变得极为狭窄。 在这些实验中未观察到热WIMP，在WIMP-核子散射截面上设置了很强的上限，并在几年之内可能与相干的中微子-核子截面重叠。 因此，DM很可能具有某些非热源。 在这项工作中，我们详细探讨了在U（1）B-L模型框架内非热无菌中微子DM的可能性。 另一方面，U（1）B-L模型是扩展标准模型的良好动力和最小方法，因此它可以通过I型跷跷板机制解释中微子质量。 我们已经显示，除了解释中微子质量外，它还可以容纳具有正确残留密度的非热无菌中微子DM。 与现有文献相反，我们发现W±衰减也可以是无菌中微子DM的主要生产方式。 为了获得暗物质的共同移动数密度，我们在这里解决了耦合的玻尔兹曼方程组，其中考虑了无菌中微子暗物质的所有可能衰变以及an灭生产模式。 虽然这里开发的框架是针对U（1）B-L模型完成的，但可以非常普遍地应用于具有额外中性规格玻色子和费米非热暗物质的任何模型。

在这项工作中，我们从数字上重新检查了环诱导的WIMP-核子散射截面，以简化的暗物质模型和最新直接检测实验设定的约束条件。 我们考虑了来自五个简化模型的费米子，标量或矢量暗物质成分，其中疏散自旋-0介体仅与标准模型夸克和暗物质颗粒耦合。 这些模型中的树级WIMP核子截面均被动量抑制。 我们从回路图计算非抑制自旋独立的WIMP核子截面，并研究Xenon1T对暗物质质量和介体质量的约束空间。 还讨论了间接检测和对撞机搜索的约束。

未来的暗物质（DM）直接检测搜索将受到不可还原的中微子背景的影响，这将挑战没有方向敏感性的实验中对实际WIMP信号的识别。 我们假设中微子振荡和最近的COHERENT实验数据的限制，这些中微夸克非标准相互作用（NSI）在这种背景下的影响，这与光介体介导的NSI有关，mmed≲O GeV $$ {m } _ {\ mathrm {med}} \ lesssim \ mathcal {O} \ left（\ mathrm {GeV} \ right）$$。 我们在基于Xe的吨级暗物质探测器中计算了预期的中微子核弹性散射事件数量，包括pp链和CNO循环的太阳中微子通量以及次GeV大气通量，并考虑了NSI的影响。 传播和检测。 我们发现与标准模型期望值有相当大的偏差是可能的，但对于风味-对角线耦合，尤其是对于电子中微子，则更为明显。 我们显示中微子NSI可以增强或耗尽中微子核事件发生率，这可能会影响多吨级探测器中的DM搜索。

我们重新考虑了WIMP暗物质颗粒在核物质上的散射的自旋无关散射矩阵元素的计算不确定性。 除了讨论由于对光夸克标量密度的核子矩阵元素的了解而造成的局限性不确定性之外，我们还对光夸克标量密度$$ \ langle N | {{{\ bar {u}}}} u，{{{\ bar {d} }}} d，{{{\ bar {s}}}} s | N \ rangle $$⟨N| u，u，d，s | s |N⟩，我们还讨论了重夸克标量密度的重要性$$ \ langle N | {{{\ bar {c}}}} c，{{{\ bar {b}}}} b，{{{bar {t}}}} t | N \ rangle $$⟨N| c，c，b′b，t | t |N⟩，并评论夸克质量比的不确定性。 我们使用晶格计算和/或现象学输入来分析过去十年中光夸克密度的估计。 我们发现$$ \ langle N | {{{\ bar {u}}}} u + {{{bar {d}}}} d | N \ rangle $$⟨N|u¯u+ d | d |N⟩大于某些现象学分析中已假设的范围，以及$$ \ langle N | {{

在本文中，我们讨论了宇宙学背景下非线性自旋气体的状态方程。 平均能量动量张量类似于省长型流体的平均动量张量，但是引入了状态W的附加函数来描述非线性势。 计算了早期宇宙中的状态方程w（a）^-1，这为暗物质和暗能量的负压提供了自然的解释。 W可能也是宇宙常数L的主要来源。因此非线性自旋气体可能是暗物质和暗能量的候选者。