大部分驱动都可以双击驱动文件，然后一路next自动安装的。但是遇到个别电脑安装不成功的时候，就需要手动安装了。 一、 常用操作步骤一 手动安装就是不用电脑搜索，自己指定电脑的搜索路径。打开设备管理器中没有成功安装的设备，通常是前面带叹号，或者提示无法设备的设备。 双击打开属性 选择驱动程序——更新驱动程序 弹出下面的对话框，这里我们选择下面的选项，字面有提示，功能不再多说了 出现下面的界面 点击浏览，手动指定驱动程序所在的文件夹。 这里需要注意一下，驱动程序是分两部分的，一种叫做驱动安装程序，就是那个最开始EXE文件，比如CP2102的安装文件 另外一种叫做驱动文件，就是驱动安装文件exe运行之后，生成的一系列文件 比如CP2102安装后，默认安装在了C盘下，会出现很多的文件的： 我们要指定的就是这个C盘下的路径。而不是那个安装exe文件所在路径。 选择好搜索路径之后，点击下一步，电脑自动在你指定位置搜索。 通常简单问题，使用这个方法就可以解决。如果还是不能正确安装的话，可以尝试下面的操作。 二、 常用操作二以PL2303驱动安装为例

DS 配置方法.xls

重轨InSAR测量中的大气校正方法综述，崔喜爱，曾琪明，随着合成孔径雷达干涉测量（Interferometric Synthetic Aperture Radar, InSAR）技术在地形测绘及地表形变监测等领域应用日益广泛，提高其测量精�

为掌握采空区上方所建高速公路的变形趋势,解决老采空区上方地表变形监测数据较少,不易建立时序沉降预测模型的问题,利用D-InSAR(Differential Interferometric Synthetic Aperture Radar)技术对某高速公路进行了变形监测和分析,同时将其结果同地面实测数据相融合,并以LS-SVM(Least Squares-Support Vector Machine)为基础,建立了采空区上方高速公路变形预计模型,通过实例,验证了模型的正确性。具体过程:处理融合数据为等时间间隔,并将其趋势项去除,对余项进行平稳性、正态性及零均值处理;利用Cao方法计算嵌入维数,建立训练样本集,并进行LS-SVM学习训练;最后,采用训练好的模型对未来地表沉降进行预计。以511号监测点为研究对象,建立滚动预计方法,结果显示其最大下沉绝对误差3 mm,最大相对误差2.2%,取得了较为可靠的预计成果。

梅尔尼科夫（Melnikov）的方法是一种分析方法，可以显示由Smale马蹄铁产生的经典混沌的存在。 尽管它的适用性受到一定限制，但它是一项强大的技术。 在本文中，我们提出了梅尔尼科夫方法可适用的IIB型超重力解决方案。 这是AdS 5×S 5背景的脑波型变形。 通过采用两个减法响应，我们研究了两种类型的耦合摆振荡器系统。 然后按照Holmes和Marsden的标准方法为每个系统计算Melnikov函数，并通过分析显示混沌的存在。

一种基于FPGA的三相锁相环设计方法，汪志勇，舒泽亮，提出了一种可编程逻辑门阵列(FPGA)实现锁相环的设计方法。介绍了包括鉴相器(PD)、环路滤波器(Loop Filter)和压控振荡器(VCO)等在内的锁相�

本文介绍了一种采用Altera 公司的FFT MegaCore 实现快速傅里叶变换的方法，该方法非常简单，能进一层次简化开发的流程，缩短工程开发周期，节约成本，因此在实际工程中是一种很好的应用。

晶体二极管参数 晶体二极管一般可用到十万小时以上。但是如果使用不合理，他就不能充分发挥作用，甚至很快地被损坏。要合理地使用二极管，必须掌握他的主要参数，因为参数是反应质量和特性的。 最高工作频率fM（MC）----二极管能承受的最高频率。通过PN结交流电频率高于此值，二极管接不能正常工作。 最高反向工作电压VRM（V）----二极管长期正常工作时，所允许的最高反压。若越过此值，PN结就有被击穿的可能，对于交流电来说，最高反向工作电压也就是二极管的最高工作电压。 最大整流电流IOM（mA）----二极管能长期正常工作时的最大正向电流。因为电流通过二极管时就要发热，如果正向电流越过此值，二极管就会有烧坏的危险。所以用二极管整流时，流过二极管的正向电流（既输出直流）不允许超过最大整流电流。 晶体二极管的识别和简易检测方法 在使用前，通常先要判别极性，还要检查它的好坏，否则电路不仅不能正常工作，甚至可能烧毁二极管和其他元件。前面介绍的一些二极管封装上的符号或极性标记，我们可以作为依据。当封装上符号或极性标记看不清或者没有手册可查时，也可以根据二极管的单向导电性来判断它的好坏和极性。

根据强子共振气体（HRG）模型计算出不同颗粒比K /π，K / p和p /π时的动态净电荷波动（νdyn），并将其与sNN = 7.7–时的STAR中心Au + Au碰撞进行比较 在sNN = 6.3-17.3 GeV时发生200 GeV和NA49中心Pb + Pb碰撞。 将三个带电粒子比率（K /π，K / p和p /π）确定为相反电荷的总和平均值和相同电荷的平均值。 我们发现，HRG计算与实验测量之间存在极好的一致性，尤其是从STAR束能量扫描（BES）程序获得的结果，而HRG方法并未复制NA49实验中较低质子加速器（SPS）能量的奇怪粒子。 我们得出的结论是，利用的HRG版本似乎考虑了各种类型的相关性，包括通过重共振产生的强相互作用及其衰减，尤其是在BES能量下。

假设介子仅由一个价夸克和一个价反夸克组成，则从最大熵方法推导了非常低分辨率尺度Q02〜0.1 GeV $ ^ {2} $上的介子价夸克分布 。 将获得的初始夸克分布作为改进的Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi（经GLR-MQ-ZRS校正）演化中的非扰动输入，在高Q2下生成的化合价夸克分布函数与从 Drell-Yan实验。 最大熵方法还用于估计相对较高的Q2 = 0.26GeV2时的价夸克分布。 在更高的规模上，应考虑其他成分（海夸克和胶子）以匹配实验数据。 计算了高Q2情况下介子夸克的前三个矩，并将其与其他理论预测值进行了比较。