我们确定中性点电流弱轴向电荷GAZ 0 = − 0.654 3 stat 5 sys $$ {G} _A ^ Z（0）=-0.654 {（3）} _ {\ mathrm {stat}} {{5 ）} _ {\ mathrm {sys}} $$，使用由晶格QCD计算的奇数夸克轴向电荷GA s 0 $$ {G} _A ^ s（0）$$。 然后，我们进行一个现象学分析，在此过程中，我们将动量传递区域0.24≲Q 2 form 0.71 GeV2中来自点阵QCD的奇怪的夸克电磁形状因子与来自MiniBooNE实验的（反）中微子-核子散射微分截面相结合，以确定中性电流 弱轴向形状因子GAZQ 2 $$ {G} _A ^ Z \ left（{Q} ^ 2 \ right）$$在0≲Q 2≤1 GeV2的范围内。 这产生了G A Z 0 $$ {G} _A ^ Z（0）$$ = -0.687（89）stat（40）sys的现象学值。 当GA s 0 $$ {G} _A ^ s（0）$$相较其现象学确定时，GAZ 0 $$ {G} _A ^ Z（0）$$的值受GA s 0 $$ {G} _A ^ s

自洽手性夸克-孤子模型是在大Nc限制下的相对论介子平均场方法，该方法在相等的立足点上描述了轻重子和重子重子。 在重夸克的无限重质量的范围内，重质重子可以看作是由介子均值场约束的Nc-1价夸克，而使重夸克成为颜色静态源。 该方案中重质重子的结构主要受轻夸克自由度支配。 在此框架的基础上，我们评估了地势最低的重子的电磁形状因子。 考虑了线性旋转1 / Nc和奇数电流夸克质量校正。 我们讨论重子与核子的电荷和磁密度。 带正电的重质重子的电荷半径的结果明确表明，重质重子是一个紧凑的物体。 给出了电子外形尺寸。 将Σc++的形状因子与晶格QCD的形状因子进行比较。 我们还将讨论磁性形状因数的结果。 将自旋为1/2的重子六边形的磁矩和磁半径与其他功和晶格数据进行了比较。

我们基于具有对称性守恒量化的手性夸克-孤子模型（QSM），研究了核子电磁形状因子的风味分解。 我们考虑旋转和线性奇夸克质量（）校正。 我们讨论了与最近的实验数据相比，风味分解的电磁形状因数的结果。 为了查看奇夸克的影响，我们将SU（3）的结果与SU（2）的结果进行了比较。 最后，我们讨论了非极化和极化核子的横向电荷密度。 在SU（3）QSM的中心附近，中子内部的横向电荷密度变成负数，这可以用奇怪的夸克的贡献来解释。

我们使用一种结合手性有效场理论（<math> χ EFT 的新近开发的方法来研究核子电磁形状因子（EM FFs） 数学>）和色散分析。 在<math> t > 4 M π 2 </ math>是使用弹性unit关系和<math> N </ </ math>构造的 mi> / D </ math>表示形式。 <ma

我们根据世界电子散射数据确定核子电磁形状因数及其不确定性。 该分析包括两光子交换校正，对低Q2和高Q2行为的约束以及其他不确定性，以解决不同数据集之间的紧张关系以及辐射校正中的不确定性。

我们基于手性有效场理论和色散分析的结合，给出了核子电磁形状因子（FFs）的理论参数化。 使用弹性单一性，手性pion-核子振幅和类似时间的pion FF数据，可以计算出两点子剪切的等矢量谱函数。 有效极点描述了更高质量的等矢量和等标量t通道状态，有效极的强度由求和规则（电荷，半径）固定。 直到Q2〜1 GeV $ ^ {2} $为止，与类空质子和中子FF数据都达到了极好的一致性。 我们的参数化提供了适当的分析能力和理论不确定性估计，可用于低Q2 FF研究和质子半径提取。

我们使用由两个简并的最大扭曲质量三叶草改良的费米子产生的轨距配置的集合来评估奇怪的核子电磁形状因数，该费米子的质量被调整为近似再现物理小子质量。 此外，我们提出了不连续的光夸克对核子电磁形状因子的贡献的结果。 采用改进的随机方法可导致高精度结果。 使用模型独立的z展开拟合不相关贡献的动量依赖性。 我们通过包括连通和非连通贡献来提取质子和中子的磁矩以及电和磁半径。 我们发现，断开的光夸克对电和磁形状因子的贡献都不为零，并且与连接的夸克相比，其百分比水平很小。 奇怪的形状因数也处于百分比级别，但噪声更大，产生的统计误差通常与零值在一个标准偏差之内。

使用410 MeV / u 238 U射弹束，通过在位于GSI机上分离器FRS入口处的铍靶中，通过磨蚀裂变来创建镉同位素。 裂变碎片通过FRS分离并注入等时存储环ESR中进行质量测量。 在两种不同的实验条件下进行了等时质谱分析（IMS），在FRS的高分辨率中心焦平面上有无B tag标记。 在用BÏ标记的实验中，确定注入的碎片的磁刚度的精度为2×10×4。 一种新的数据分析方法，将相关矩阵用于两个实验的组合数据集，首次提供了25种稀有同位素的实验质量值。 该方法的高灵敏度和选择性使人们能够以每周几个原子的速度检出核素。 在这封信中，我们介绍了首次直接测量的129,130​​,131 Cd同位素质量值。 镉以及碲和锡同位素的实验质量值在N = 82时显示出明显的壳效应。 不能从单个新的质量值推导出壳淬火，也不能与明确考虑淬火特征的理论模型更好地达成共识。 这与从γ射线光谱学得出的结论一致，并证实了现代壳模型的计算。

在我们最近的论文中（Das等人，在Phys Rev D 97：115023，2018），我们探索了在最小的非异质U（U）的背景下，在未来的LHC中发现沉重的Majorana右旋中微子（RHN）的前景。 1）扩展标准模型（SM），其中通过共振产生的巨型U（1）规格玻色子（$$ Z ^ {\ prime} $$ Z'）的衰减来创建一对RHN。 我们已经指出，该模型可以显着提高$$ Z ^ \原始$$ Z'玻色子对一对RHN的分支比，这对于在非常严重的LHC Run-2下发现RHN至关重要 从具有Dilepton最终状态的$$ Z ^ \ prime $$ Z'玻色子的搜索中获得约束。 在本文中，我们在重现中微子振荡数据的同时，对大型强子对撞机执行相同的参数扫描，以评估相同符号双扩散最终状态（Majorana RHNs生产的烟枪签名）的最大生产率。 我们还考虑了带有替代电荷分配的最小非奇异U（1）模型。 在这种情况下，与传统情况相比，我们发现$$ Z ^ \ primary $$ Z'玻色子对一对RHN的分支比进一步提高，这为甚至在$之前发现RHN提供了可能性。 $ Z ^ \ prim

我们证明，M-理论接受一类超对称八维压缩背景解，该解具有内部复杂的纯自旋，比Calabi-Yau更为普遍。 基于此结果，我们获得了具有外部三维Minkowski时空的一类特殊的超对称M理论八维非几何压缩背景，证明了非几何压缩的整体空间也是可微的 歧管，尽管相对于相应的标准M理论压实背景而言，其几何和拓扑特性有很大不同：它是一个紧凑的复杂歧管，它允许Kähler覆盖层具有由相对于Kähler度量的全纯同构性进行的甲板变换。 我们表明，这类非几何压缩是通过MarioGarcía-Fernández和Heterotic Supergravity的作者最初开发的机制来逃避Maldacena-Nuñezno-go定理的，因此不需要l P校正即可。 非平凡的翘曲因子或四形式的通量。 我们获得了一个复杂的Hopf四折方程组的显式压缩背景，该方程组解决了该理论的所有运动方程，包括运动的翘曲因子方程。 我们还表明，此类非几何压缩体在射影Kähler基体上配备了全同性主圆环纤维化，并且具有几乎平行的G 2叶的余维一叶化，因此与M的工作联系。 Babalic和C. Lazaroiu讨论了最一般的M理论超对