基准相空间中顶夸克对产生的微分截面的测量结果是中心质子-质子碰撞中顶夸克和tt $ t \ overline {t} $$系统运动学观测值的函数 的质量能量s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV。 该数据集对应于2015年在CERN大型强子对撞机上使用ATLAS探测器记录的3.2 fb-1的综合光度。 在最终状态下，仅具有一个电子或介子且至少有两个射流的事件用于测量。 应用了两个单独的选择，每个选择关注于不同的上夸克动量区域，称为tt $ t \ overline {t} $$最终状态的已分解和增强拓扑。 对测得的光谱进行校正以改善检测器的影响，并通过计算出的χ2和p值与几种蒙特卡洛模拟进行比较。

在质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中，在双峰（e + e-，μ+μ-和μ∓e±）衰减通道中测量了用于产生顶夸克对的归一化微分截面。 使用LHC上的CMS检测器，以对应于2.1 fb-1的综合亮度的数据执行测量。 根据轻子的运动学特性，从底夸克强子化，顶夸克和顶夸克对的运动学特性对颗粒和帕顿水平的差异进行截面测量。 将该结果与多个Monte Carlo生成器进行比较，这些生成器在与parton淋浴相连接的微扰量子色动力学中实现了至上至领先的计算，并与从上至下至上一个夸克生成的固定阶理论计算进行了比较。 领先订单。

测得的希格斯玻色子衰变成底夸克对和电弱的玻色子玻色子W或Z衰变成轻子的相关产量的横截面是根据玻色子玻色子横向动量来测量的。 测量是在“简化的模板横截面”框架中定义的运动基准体积中进行的。 使用ATLAS探测器在大型强子对撞机上以质子中心能量13 TeV记录的79.8 fb-1质子-质子碰撞获得了结果。 发现所有测量值均与标准模型预测相符，并且对有效拉格朗日参数设定了限制，该参数对希格斯玻色子耦合至弱电玻色子的敏感性敏感。

提出了寻找类似重向量B夸克的对的方法，主要针对B夸克衰变成W玻色子和顶夸克。 搜索基于在2015年和2016年使用CERN大型强子对撞机的ATLAS探测器记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞的36.1 fb-1。 在轻子加喷射器的最终状态下分析数据，其特征是具有高横向动量的孤立电子或介子，大的缺失横向动量以及多个喷射器，其中至少一个是b标记的。 没有观察到与标准模型预期的显着偏差。 假设对Wt的支化率为100％，则B质量的95％置信水平下限为1350 GeV。 在SU（2）单重态方案中，下限为1170 GeV。 发现100％的支化比极限也适用于重电荷状X生成，电荷+5/3，衰变为Wt。 该搜索还对重矢量状的B夸克衰减到其他最终状态（Zb和Hb）也很敏感，因此，根据衰变分支比来设置B产生的质量极限。

寻找新的共振衰变成W W或W Z玻色子对，其中一个W玻色子轻子衰变而另一个W或Z玻色子强子衰变。 它基于质子-质子碰撞数据，该质子-质子碰撞数据的质量中心能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $，在大强子对撞机上由ATLAS检测器收集的具有36.1 fb-1的综合光度。 $ TeV在2015年和2016年。该搜索对通过矢量-玻色子融合以及夸克-反夸克an灭和胶子-胶子融合机制产生的狄克逊共振很敏感。 相对于标准模型背景，没有观察到过多的事件。 使用几种基准模型来解释结果。 对于新的窄标量共振，新的重矢量玻色子和自旋2的Kaluza-Klein引力子，设置了生产横截面的限制。

报告了使用正好一个轻子，至少四个射流以及大的横向动量缺失的事件搜索类似矢量的夸克的结果。 该搜索针对Z（→νν）t + X衰减通道中的矢量样顶夸克的配对生成进行了优化。 使用质心能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的LHC pp碰撞数据，该质量是由ATLAS检测器在2015年和2016年记录的，对应的综合光度为36.1 fb -1 。 没有看到超过标准模型预期的显着过量，并且得出了矢量样T夸克对的生产截面随T夸克质量而变的上限。 观察到的（预期的）T质量的95％CL下限对于弱异旋体单重态模型为870 GeV（890 GeV），对于弱异旋体双峰态模型为1.05 TeV（1.06 TeV），对于Ispin模型为1.16 TeV（1.17 TeV）。 纯Zt衰减模式。 还根据衰减分支比来设置质量极限，不包括质量低于1 TeV的参数空间的大部分。

在大型强子对撞机上使用ATLAS探测器搜索具有亚TeV质量的双射流共振可能会受到包括单射流触发器的可用带宽的统计限制，该触发器在低横向动量下的数据采集速率远低于标准速率 模拟多喷嘴生产。 这封信描述了对双射流共振的新搜索，其中通过仅记录由射流触发算法计算出的事件信息克服了这一局限性，从而在降低存储需求的情况下提高了事件发生率。 该搜索的目标是在450–1800 GeV范围内的低质量双喷射共振。 分析的数据集具有高达29.3 fb-1的综合光度，并在13 TeV的质心能量处记录。 没有发现多余的东西； 对新粒子对双射流质量分布的高斯形状贡献以及具有轴向矢量耦合到夸克的暗物质粒子模型设置了极限。

提出了寻找类似重矢量T夸克的对的方法，主要针对T夸克衰变到W玻色子和b-夸克。 该搜索基于2015年和2016年在CERN大型强子对撞机上使用ATLAS探测器记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞的36.1 fb -1。 在轻子加喷射器的最终状态下分析数据，包括至少一个b标记的喷射器和一个大半径的喷射器，该喷射器被确定为源自高动量W玻色子的强子衰变。 在重建的T质量分布中未观察到与标准模型期望值的显着偏差。 假设相对于Wb的分支比为100％，观察到的T质量的95％置信水平下限为1350 GeV。 在SU（2）单重态方案中，下限为1170 GeV。 该搜索对衰落为Wt和其他最终状态的重矢量状B夸克也很敏感。 因此，假设相对于Wt的分支比为100％，则重新解释结果以提供1250 GeV时B夸克质量的95％置信水平下限； 在SU（2）单重态方案中，限制为1080 GeV。 T和B产生的质量极限也根据衰变支化比进行设置。 发现100％的分支比率限制适用于分别衰减到Wb和Wt的重矢量状Y和X生成。

研究了通过矢量-玻色子融合产生的标准模型希格斯玻色子的bb衰减。 考虑了三个互斥的通道：两个全强子通道和一个与光子相关的通道。 在LHC上使用ATLAS检测器对s = 13 TeV时高达pp数据的30.6 fb-1的分析报告了结果。 从组合分析得出的相对于标准模型预测的测量信号强度，对于包容性希格斯玻色子产生为2.5-1.3 + 1.4，对于矢量-玻色子融合产生仅为3.0-1.6 + 1.7。

OpenCV（开源计算机视觉库）是一个强大的跨平台计算机视觉库，它包含了大量的图像处理和计算机视觉算法，广泛应用于机器学习、图像分析、视频处理等领域。在这个特定的压缩包中，我们看到的是OpenCV 2.4.13的调试版本，针对Visual Studio 2017或VC++ 15编译器进行了编译。 标题提到“只编译了debug版本”，这意味着该版本的库主要用于开发和调试阶段，而不是用于生产环境。Debug版本的库在运行时会提供更多的错误检查和调试信息，但通常比Release版本慢。这对于开发者来说是很有帮助的，因为它可以在早期发现和解决问题。 描述中提到了“属性表”和“VS2017的工程载入属性表”。在Visual Studio中，属性表（.props文件）是一系列设置，可以控制项目的编译、链接和其他构建过程。将属性表解压到C盘根目录后，开发者可以在VS2017工程中导入这些属性，以确保编译器和链接器使用正确的路径和配置来构建OpenCV相关的项目。这样可以避免手动配置每个项目的繁琐步骤。 当遇到“使用问题”时，描述中提示可能是DLL文件没有正确放置。OpenCV库通常依赖于一些动态链接库文件（.dll），这些文件需要放在系统路径下或者与可执行文件同目录，才能在运行时找到并加载。如果缺少这些DLL，程序可能会崩溃或无法启动。因此，确保将所有必要的OpenCV DLL文件复制到正确的位置至关重要，特别是像`opencv_core2413d.dll`、`opencv_highgui2413d.dll`等核心组件的调试版本。 关于配置OpenCV的博客，这可能提供了一个详细的指南，包括如何设置环境变量、如何在项目中引用OpenCV库、如何处理头文件和链接库等步骤。通常，配置OpenCV涉及以下几个关键点： 1. 设置环境变量：添加OpenCV的include和lib路径到系统或用户环境变量中。 2. 配置项目属性：在VS2017中，需要指定包含目录（包含OpenCV的头文件）、库目录（包含OpenCV的.lib文件）以及附加依赖项（OpenCV的库文件名）。 3. 处理DLL依赖：确保运行时所需的DLL文件与应用程序一起分发，或者放入系统目录。 从压缩包的文件名称列表中只看到"opencv2.4"，这意味着可能包含的是整个OpenCV 2.4.13的子集，可能包含了源码、库文件、头文件和其他必要的组件。实际使用时，根据需要找到对应的调试库文件（如.lib和.dll）并与VS2017项目配合使用。 这个压缩包为使用Visual Studio 2017开发的项目提供了OpenCV 2.4.13的调试版本，同时通过属性表简化了配置过程。为了确保项目正常运行，开发者需要正确配置属性表，并确保所有必要的DLL文件在运行时可被找到。如果遇到问题，可以参考提供的博客或其他OpenCV配置指南。