在重子重子手性扰动理论中，以大循环Nc极限（一环阶）分析重子的非轻子衰减中的s波衰减幅度，其中Nc是色电荷数。 具有八位位组和十重子中间状态的回路图被系统地纳入分析，并考虑了十位八位组质量差的影响。 由于QCD重子的大Nc自旋风味对称性，不同的单环图之间存在大Nc抵消。 大Nc重子手性扰动理论的预测与1 / Nc扩展的期望值和实验数据都非常吻合。

搜索Λb 0和Ξb 0重子的无魅力三体衰变到最终状态Λh + h′-，其中h（）=π或K。 该分析基于数据样本，该数据样本对应于LHCb实验收集的pp碰撞的3 fb -1的综合亮度。 首次观察到Λb 0→ΛK +π-和Λb 0→ΛK + K-衰减，并测量了它们的分支分数和CP不对称参数。 可以看到Λb 0→Λπ+π-衰变的证据，并且对0 b 0重子衰变的分支分数设定了极限，直到Λh + h'-最终状态。

在由LHC的CMS检测器收集的s = 7 TeV的pp碰撞中，在B±→J / ψϕK±衰减中观察到了J / ψϕ质谱中接近阈值的峰结构。 基于J /ψ的dimuon衰减模式选择的数据样本对应于5.2 fb -1的综合光度。 将结构拟合为三体相空间非谐振分量上方的S波相对论Breit-Wigner线形可提供超过五个标准偏差的信号统计显着性。 拟合的质量和宽度值分别为m = 4148.0±2.4（stat。）±6.3（syst。）MeV和Γ= 28-11 + 15（stat。）±19（syst。）MeV。 也有证据表明在更高的J / ψϕ质量下有一个额外的峰结构。

考虑到B0和Bs0弱衰减到J /ψ和qq分量的主导过程，我们描述了B0和Bs0衰减成J /ψf0（500）和J /ψf0（980）。 将这个qq分量强电子化为成对的伪标量子介子后，我们就获得了介子-介子分量的某些权重，并允许它们彼此相互作用。 用手性unit论描述的介子-介子分量的最终状态相互作用产生了f0（980）和f0（500）共振，并且我们可以得到π+π-不变质量分布。 共振，这使我们可以直接与实验进行比较。 与实验定量吻合，我们得出每个B衰变的J /ψf0（980）和J /ψf0（500）的比率，其中f0（980）明显占Bs0衰变的主导，而f0（500）则明显占Bs0衰变的主导。 B0衰减。

我们研究了B′s0→J /ψK+ K-，B¯0→J /ψK+ K-，B-→J /ψK0K-，B¯0→J /ψπ0η和B-→J /ψπ-η衰变 并将它们的质量分布与B′s0→J /ψπ+π-和B0→J /ψπ+π-的质量分布进行比较。 所采用的方法是将弱化部分和强子化部分分解为所有过程共有的因子。 然后，使反应不同的是一些琐碎的Cabibbo–Kobayashi–Maskawa矩阵元素，以及不同的介子对出现在原初中的权重

使用与2015年和2016年期间s = 13 TeV时pp碰撞的36.1 fb-1相对应的数据样本，来搜索分解为W，Z或希格斯玻色子的不同配对以及直接变成轻子的新重共振。 与CERN大型强子对撞机的ATLAS探测器配合使用。 分析在qqqq，ννqq，ℓνqq，ℓℓqq，ℓνℓν，ℓℓνν，ℓνℓℓ，ℓℓℓℓ，qqbb，ννbb，ℓνbb和ℓℓbb最终状态中选择的玻色衰变模式，以寻找窄宽度共振。 同样，选择轻子的最终状态的分析也被结合起来。 然后将这两组分析进一步合并。 没有观察到与标准模型预测的显着偏差。 测试了三个基准模型：一个模型预测新的重标量单重态的存在；一个简化模型预测一个重矢量玻色子三重态；一个体Randall-Sundrum模型，带有重自旋2的重旋2 Kaluza-Klein激发。 使用渐近近似将横截面限制设置为95％置信水平，并将其与基准模型的预测值进行比较。 这些限制也用重矢量玻色子三重态与夸克，轻子和希格斯玻色子的耦合约束表示。 数据不包括在弱耦合情况下质量低于5.5 TeV，在强耦合情况下质量低于4.5 TeV的重矢量玻色子三重态，以及质量在2.3 TeV以下的K

基于D0辐射衰减模式的实验测量结果，我们提出了一个模型来研究衰减，方法是通过矢量介子优势假设建立与（V =ρ0，ω）衰减的联系。 为了正确地执行此操作，我们使用了局部隐式规范对称方法中的拉格朗日方法来说明Vγ转换。 结果，我们发现支化比率与Belle和BaBar合作报告的实验值完全吻合。

分层地层对透地通信电磁波的传播特性有重要影响。现有的研究主要是基于规则分层地层模型对电磁波透地传播特性进行分析,但分层地层往往是不规则的。为此,基于所建立的不规则分层地层模型,将分层地层模型分界面抽象为平面、正斜面和负斜面。根据电磁波入射角与分层地层倾斜角的几何关系,推导了电磁波在不规则分层地层中正向和反向传播时电场强度和磁场强度的衰减情况。仿真表明分层地层的不规则性与电磁波进入分层地层介质的先后次序均对电磁波的传输衰减有重要影响。虽然电场强度和磁场强度随着透地距离的增加都显著地衰减,但电场强度和磁场强度的衰减特性并不相同。此外,无论是对电场还是磁场,由于在分层地层分界面电磁波都要产生反射,因此,电磁波在进入到另外一层媒质时电场强度和磁场强度都会产生一定程度的突变衰减。

我们提出了第一个具有自旋和奇偶性JP = 1 +的异味等量标量Tbb-≡bbudd四夸克的完整研究。 我们报告了夸克模型中四体问题的精确解，并将状态结构表征为重夸克质量与轻夸克质量之比MQ / mq的函数。 对于这样的标准组成模型，Tbb-位于强衰变阈值B-B′0之下约150 MeV，而电磁衰变阈值B-B′0γ之下约105MeV。 我们评估了Tbb-的寿命，确定了有希望的衰变模式，在将来的实验中可能会寻找四夸克。 它的总衰减宽度为Γ≈87×10-15 GeV，因此其寿命τ≈7.6ps。 半轻子衰变中有希望的最终状态为B⁎-D⁎+ℓ-ν¯ℓ和B⁎0D⁎0ℓ-νℓ，以及B⁎-D⁎+Ds⁎-，B⁎0D⁎0Ds⁎。 -和Bones-D⁎+ρ-在非轻子类中。 半轻子衰变至等标量JP = 0 +四夸克Tbc0也很重要，但并未发现是主要的。 关于这种四夸克的存在存在广泛共识，其检测将验证我们对多夸克领域中量子色动力学（QCD）的低能实现的理解。

当与W或Z玻色子相关联时，对标准模型希格斯玻色子衰减成b b-$$ b \ overline {b} $$对进行搜索，这是通过ATLAS探测器进行的。 在大型强子对撞机运行2的质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中收集了对应于36.1 fb -1的综合光度的分析数据。 考虑包含零个，一个和两个带电轻子（电子或μ子）的最终状态，以衰变Z→νν，W→ℓν和Z→targeting为目标。 对于希格斯玻色子质量为125 GeV的情况，发现超出其他标准模型过程的预期背景的事件过多，观察到的显着性为3.5个标准差，而预期值为3.0个标准差。 这种过量为希格斯玻色子衰变成b夸克及其与矢量玻色子的结合提供了证据。 该结果与运行1分析的结果相结合，得出测得的信号事件与标准模型期望值之比等于0.90±0.18（标准）-0.19 +0.21（系统）。 假设标准模型的生产横截面，结果与标准模型中Yukawa与b-夸克的耦合值一致。